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把一根表面光滑的长铁条和一根表面光滑的长木条连接起来，你们再去买块圆柱形强磁铁。把强磁铁放在长木条上滚动或滑动并不费力，把强磁铁放到长铁条上滚动或滑动也不费力，但是当你把强磁铁移动到两条接合处附近，你们立刻就感受到了非常大的力。这个强大的力使磁铁向铁条方向滚动或滑动。为什么磁铁在铁条中心部位感觉不到这个轴向的力呢？这就是对称造成的轴向力抵消。当磁铁滚到铁条的边缘时，场不对称了，轴向的力失衡了，因此轴向力才显出来。你们可以找一个形状对称的铁块，以任意方向接近磁铁，它们相互吸引的结果都是稳定在对称轴的中心、稳定在轴向力互相抵消的对称位置。
一根无限长扁条状载流水平直导线，在上面放一个柱形强磁铁，磁铁可以稳定在导线任意一段位置上。这是无限长导线对磁铁总是对称的，磁铁感受不到轴向力。把这根导线换成和磁铁线度相当的短导线，这个磁铁的稳定点一定是在导线中点，轴向分力互相抵消的位置。这时两者具有最小磁场势能。你这时把磁铁沿导线向偏离中点的两端移动，你都会感受到轴向的力，这是因为导线的两端都是不对称的场。 两段等长的平行导线，也是相互对齐的时候轴向力消失。当把他们错位放置，它们相互感受到对方的场都是不对称的，轴向力就会显现出来。到此，谁还说非均匀磁场、非对称磁场中的导体受力总垂直于导线呢？ |
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[137楼]告诉你的就是，地球是一个对称圆球体（忽略掉赤道半径和极半径的微小区别），它产生的引力场也是对称的，万有引力的等势面也是圆球状的，因此在光滑地平面上的物体水平平移不需要做功。但是当我把地球去掉一半，成了半球时，这个半球产生的场就不再是球对称的了，它的质心向南极移动了。因此南极地面到质心的距离小于对称地球的半径，而赤道处地平面到质心的距离大于对称地球的半径，南极点成为了最小势能点。因此物体在除南极点以外球面上任何点的受力，都能分解出沿地面经线的水平分力。
这个例子也告诉你，非对称场中物体的受力和对称场中物体的受力是不同的。 |
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我在朱顶余先生的《鄙人又意外迸发重大突破性灵感即严格导出……》帖子【34楼】中给他出了个问题：“一个半径为r的绝缘圆盘，在无摩擦的轴上以角速度ω依靠惯性水平逆时针旋转（top view）。圆盘边缘上有一个正电荷e+随盘转动，不计空气阻力和轴承摩擦。我现在再套一个同轴螺线管在圆盘外静止。我给螺线管通一个同向电流I也是逆时针，问：增大导线中电流值大小，会对圆盘转速有什么影响？”
朱顶余在【35楼】是这样回答我的：“因磁通增强所激发的感生涡旋电场肯定是顺时针的，必将阻碍圆盘边缘上的正电荷所进行的逆时针圆周运动。”。 把单独圆盘电流视作剩磁电流Ic，它产生的磁感应强度是Bc。螺线管的电流是I0，它产生的磁感应强度是B0。如果增大传导电流I0，能让圆盘运动受到阻力减速，则会使圆盘电流I<Ic，使螺线管内磁感应强度B<Bc+B0。如果传导电流的增加能使圆盘减速，那这个力就是沿圆盘切线方向作用到圆盘上的。这很符合我说的场势能最小原理，物体运动方向朝着力图减小磁场能量的方向运动。 但是他在不觉中，等于使用了安培力不垂直于导线的说法了。 |
| λ=I/c这是我的独门利器，其中I是电流矢量，c是真空中光速。用它就可以把导线中流动的电流元等效成带偶极电量dQ的电荷元，该电荷元平行于导线，是矢量。用它我就可以像应用库仑定律一样，把两任意形状的两导线之间的受力求出来。dQ1、dQ2可以是在空间中任意位置、任意角度存在的偶极电荷元。它们之间的力F总在它们的连线上，并附带一个扭矩M。因此我知道安培力不一定垂直于导线，也知道安培力总垂直于导线的说法是错误的。这就是我的思维方式，这就是我说话的依据。 |
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我对物理有深刻的理解，有各种被人一时不能接受的说法。比如光子是带正电荷的粒子、电子是可极化出正电荷的粒子、物质的惯性质量取决于带正电量、引力质量取决于极化程度。还有偶极电荷电量线密度和电流的换算关系λ=I/c，导线中流动的电子实际上是被电场极化的异偶极子，这是我的杀手锏。还有力致极化理论也是我的独特理论，我指出，力致极化出的电极极化方向，和加速度方向相反。还有匪夷所思地使用场物质作为参考物定位惯性系，这是突破人类认知范围的。这些都是我的独家认识，我也都公布了好几年了。
我在本论坛发表我的独特认识，仅有非常稀少的人的认同，大多数人都是不理解，最多得到的是辱骂。但我不在乎，我的成绩是不能因被骂而消失的。 |