你在那个帖子里的言论是指对于电流环的密度不均匀（半周是铝材另一半是铜材）才不需要偏心轴即可产生力矩，而对于电流环结构均匀如铝盘时，就必须设置偏心轴才能产生力矩，这才是你的谬论

你现在又开始文过饰非啦 转移视线啦 

你在那个帖子里的言论是指对于电流环的密度不均匀（半周是铝材另一半是铜材）才不需要偏心轴即可产生力矩，而对于电流环结构均匀如铝盘时，就必须设置偏心轴才能产生力矩，这才是你的谬论

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我们知道，在一个远离电偶极子的偶极场的中垂线位置上，试验电荷的受力是平行于电偶极子的（书中基本都有交代），导线中流动的电子主要是受这种力流动起来的。如果把试验电荷也换成偶极子，则两个偶极子之间的这种平行方向的力依然存在。

万有引力是被极化的物质和引力场的作用、电场力是电荷和电场的作用、磁场是偶极子和磁场的作用，它们之间的力都是符合牛三的。但是，我们现在学到的、看到的安培力为什么不符合牛三呢？我认为，这是推导过程出现了纰漏造成的。磁场的方向定义我认为是主要问题，磁场的方向本不应该按照环绕导线闭环定义的。环绕导线的磁场线只能叫做磁场的等势线。在一段电流元Idl周围，有平行于电流元的磁场和垂直于电流元的磁场。在磁场中的一段线元dl位置，也存在垂直于线元的磁场和平行于线元的磁场。

我这里指的垂直分量是电流元或线元径向的磁场分量Bv，我这里的平行分量是指电流元或线元平行方向的磁场分量Bh。在直角坐标系（0，0，0）位置、平行于X轴方向，我放置一段矢量线元dl。我在直角坐标系中任意一点（x,y,z）放置一段矢量电流元Idl，方向平行于dl。这两段有向线元之间的有向距离r用矢量r表示，则电流元Idl在线元dl处产生的磁场为dB=(μ0/4πr^2)Idl

在线元dl位置的dB，可以分解出垂直的B分量dBv和平行的分量dBh。

dBv=vsinθdB=v(μ0/4πr^2)sinθIdl…………（1）
dBh=hcosθdB=h(μ0/4πr^2)cosθIdl…………（2）

v、h为垂直和平行于线元dl的单位矢量。

这里的θ是r矢量与电流元矢量Idl之间的夹角。

这里出现了两个式子（1）、（2）。我们的物理前辈，他们看到了安培力只垂直于导线的现象，就接受下来了第一个式子，这就是垂直的磁场分量。但是，他们却完全忽略掉了磁场分量dBh，即（2）式表达出的分量的存在！

在电流元矢量Idl和线元矢量dl不平行时，比如有一个空间交角α，则（1）、（2）两式变成
dBv=v(μ0/4πr^2)cosαsinθIdl…………（3）
dBh=h(μ0/4πr^2)cosαcosθIdl…………（4）