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前面我计算了端点坐标在x10=-L，x11=0，x20=0，x21=L的、在第四、第一象限的两段错位载流导线段的平行受力
F21h=A(Log[d]+Log[(L^2+d^2)^(1/2)+L] -Log[(L^2+d^2)^(1/2)-L]-Log[((2L)^2+d^2)^(1/2)+2L]) 还没有计算两段错位平行载流导线间垂直的力，把坐标值代入（V）式 F21v=A(d+√(4L^2+d^2)-2√(L^2+d^2))/d 其中A=(μ0I1I2/4π) 在L1段上任取一点x1，该点dl1=dx1 在L2段上任取一点x2，该点dl2=dx2 连接dx1、dx1两点做有向线段r12 r12^2=(x2-x1)^2+d^2 两电流元沿r12的直接作用力的微分式 一次积分得 dF211st=∫[x10,x11],(A/r12^2 )dl1dl2 =∫[x10,x11],A((x2-x1)^2+d^2)^(-1) dx1 dx2 =A((ArcTan[(x11-x2)/d]-ArcTan[(x10-x2)/d])/d)dx2 二次积分得 F21=∫[x20,x21]dF211st =-A(((2(x10-x20)ArcTan[(x10-x20)/d] -2(x11-x20)ArcTan[(x11-x20)/d] +d(-Log[d^2+(x10-x20)^2]+Log[d^2+(x11-x20)^2]))/(2d)) +(2(x10-x21)ArcTan[(x10-x21)/d] -2(x11-x21) ArcTan[(x11-x21)/d] +d(-Log[d^2+(x10-x21)^2]+Log[d^2+(x11-x21)^2]))/(2d)) 把坐标x10=-L，x11=0，x20=0，x21=L代入,得到 F21= A(-4L ArcTan[L/d]+4L ArcTan[(2L)/d]-d Log[d^2]+2d Log[d^2+L^2]-d Log[d^2+4 L^2])/(2d) 你们可以去验算,它应该是满足下列式子的，因验算太过麻烦，我没有做。 F21=√((F21V)^2+(F21h)^2) |
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对【820楼】说： 一看你又要恼了。 安培定律中的载流体不是指导线？电流元不是刚性的吗？你说的刚性和这个刚性有什么不同吗？ |
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对【822楼】说： 这个楼有800层多了，也有3年历史。你坚持自己的说法是你的事，也是我预想到的。 今天是为说明是你不承认实验结果，并不是我不承认。 |
| 因cos是偶函数，闭环积分的结果总被抵消，因此把对这个分量的积分给忽略了，不给予写出罢了。而真正要求一段导线受力时，它不能忽略。书里没有给出的，要把它还原出来。 |
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3年过去了，你们还没有悟出。
毕萨定律中的dB，给出的是横向的分量，就没给出纵向的分量。其实真正完整的写法是 dB=dBx+dBy，后者因闭环积分为零，因此没有写出。但求一段导线受力，一定要写出。书中没有给出的，要靠悟性把它搞回来。 |
| 电流元在场点的总受力是Idl，加sin求横向、cos求纵向。 |
| 可以说，横向受力的sin前面的是力元的模，它通过sin、cos分解出两个分量的力元。定律中由于后者闭环积分被积成零，就没有采用、没有写在书中而已！ |
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[837楼]冯先生:
“洛仑兹力是电荷在磁场中所受的力” 洛仑兹力是运动电荷在磁场中所受的力，静止电荷在磁场中并不受力。既然是运动电荷，那么这个电荷就是一个小得不能再小了的一个电流元。电流元所受之力叫洛仑兹力。 |