| 黄先生适合研究形而上学，不适合研究形而下学。 |
|
[981楼]马老师：
“只要你的安培力不垂直于导线，即便有电阻作用，电流也会增大的。直到安培力垂直于导线为止。” 这也说明两导线段在没有对齐的初始静止状态时，或在向着对齐的目标的运动过程中，安培力不垂直于导线。 |
| 里外里兜了一个大圈儿，又回到了安培力不一定垂直于导线。 |
| 导线与导线之间如果有吸引力，也不是安培力，安培力是导线的电流与磁场的作用力，不能混淆。王先生在这个问题上考虑就不到，在其他方面的理解还是不错的。 |
| 两根导线段，静止时突然加上电缘，比如电源电压是1伏特、串联的电阻是1欧姆，则通电后，两导体开始运动，这时回路电流是小于1安培的，因为有反电势在从电源吸取能量。这时表现出回路有感抗，感抗和电阻共同作用使电流不是从1安培开始流动的。当电流稳定时，感抗部分的作用消失了，电流达到最大1安培。电流虽然达到最大1安培，但是并不消耗电能。电能全部消耗于串联电阻。 |
|
[994楼]黄先生：
我这两段载流导线相互作用，考察其中一段的受力，它受到的就是对方产生的磁场施加给它的安培力。这个磁场是由对方导线产生的，因此这个安培力的反作用力也作用在对方导线上，也是安培力。任意一段导线都不能既受一份垂直于导线的安培力，又受一份来自对方导线质心的吸引力或排斥力，只能说一种。 |
| 导线中的电流是对流动的电子的统称。具体受力的是具体物，或是电子、或是导线，电流则不是具体受力之物。 |
| 电子在导线中流动，受到外部磁场的洛力，它再作用到导线上，使导线受到安力。对导线来说，安力也可以解释为，导线分子、原子、电子受到极化后和磁场相互产生的力。 |
| 拉动导线后磁力线各个方向都有，要垂直哪条呢？安培定律是指均匀的磁力线。 |
| [999楼]对喽！导线在不均匀磁场中水平分量不能抵消。 |
| 安培定律是对闭合电流回路积分得到的，所有的平行分量都被抵消了而已，并由此结果反推平行分量为零。其实这个反推是错误的，在局部电流段落并不正确。 |
| 人在水平地面行走，直立的人和地面的夹角是垂直的90度。人从地面A点开始行走，走到B点开始爬山，人和山坡的夹角就小于90度了。爬到山顶C后，再下山，夹角又大于90度了。到达平地D后继续水平步行到A点，完成闭环。如果对人和路的夹角进行积分，最后得到的角度总是90度。安培定律就是根据这个结果，反推人步行中的每一步都和路面夹角为90度。大意就是这样。 |
| 我的分析和安培定律有着不可调和的矛盾。对闭合电流回路进行积分，安培定律总是正确的，但是对非闭合电流回路来说，它就是错的。安培定律恰恰描述的是电流元之间的关系，因此说，安培定律不正确。 |
| 导线被电场极化，各个分子、原子、电子也都被极化。它们就像一个个小磁铁有序排列了起来。在两导线上任选两个偶极子，考察它们的受力即可。我们手头准备两个圆柱形磁铁，或两个小磁针。此N对彼S时它们互相吸引，我固定住其中一个A不转，把另一个B也不转，但是绕A平动，我们一定会看到两体任何时候都有力和力矩的作用，受力方向也不同。偶极子我们难弄到，但小磁针很容易找到。小磁针之间的力就能帮助理解偶极子之间的力。 |
|
比如我们用一根棍倾斜着插向地面，沿着这根棍的力是F，这个力一定可以在地面分解为平行于地面的力Fx=Fcosα，垂直于地面的力Fz=Fsinα。
反之，如果我们知道沿某个方向的力是Fsinα，那么这个F必存在，并且Fcosα也必存在。 |
| 两个电流元之间，用一个径矢r联系着，它若在一个电流元上引起力Fz=Fsinα，则这个F一定是沿r的力，且|F|≥|Fz|。 |
| 既然Fz=Fsinα是F的一个分力，显然必须还有一个分力Fx=Fcosα存在，使得矢量和Fx+Fz=F。这不都是初中知识么？ |