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两个新以太的量子涡旋相遇后干涉是加强还是减弱?
如何保证新以太的量子涡旋的相干性? %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% 每个新以太的量子涡旋都具有角动量，角动量是矢量，两个新以太的量子涡旋相遇后总角动量是各自角动量的矢量和。角动量方向相同干涉加强，反之干涉减弱。 如何保证新以太的量子涡旋的相干性?新以太的量子涡旋产生于电流源或光源。它的相干性也决定于电流源或光源。也就是说两束光的相干性决定于光源的频率的稳定性。最好是从同一光源引出的。 |
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我注重于光的传播、注重于科学事实。
黄德民先生在230楼说，“我从没有“固执于光是经典粒子”，我书中说得很清楚，光子不同于普通粒子，它是一种“能量粒子”，它一产生就天然地具有相对于源为C的初速度，这是普通粒子不具有的（普通粒子为0）”——这句话是很合理的，他是说的“初速度”！ 与地面相对静止的光源，在我们与地面相对静止的测量者测定，光速相对光源无论是初速度、即时速度、末速度均为c（迈-莫实验的结果，古老测量光速的方法光从光源所在的A山头到接收者所在的B山头的时间都可证明），但相对地面运动的光源（如运动的汽车、火车上的光源）就只具有“相对于源为C的初速度”的意义了——“发出光”相对光源此后运动中的光源参考系、速度就不为c了——但频率是光源固有的，在运动的光源看来，频率不变、光速不为c；在静止于地面的观察者看来光速为c、频率变了。 双星的子星有时是面向地球运动、有时是背离地球运动，子星发出的光相对子星的速度是否如地面静止光源这样相对地面为c呢？答案是无可否认的。但子星发出的光一直向外走、此光的速度永恒的对子星为c吗？观察事实是否定的——背离我们运动的子星的光和面向我们运动的子星的光在公共通道（光程）的速度是相同的！——也是只具有“初速度”对子星为c，但这个相对子星的初速度与那个相对汽车、火车光源的初速度意义是不相同的。 这些就引发了我们对绝对空间、光的传播载体、可拖曳载体的思考。 曾云海 |
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1。电流与新以太的量子涡旋是什么关系？
答：只要有电流，电流径迹四周就会产生新以太的量子涡旋。 2。为什么会在电流径迹四周产生大量的具有各种角动量的新以太的量子涡旋？ 答：因为只要正电荷运动就会带旋新以太，在其径迹周围产生一个个的以太涡旋。由于以太涡旋的尺度很小，故称为量子涡旋。径迹周围不同的方位涡旋的角动量方向也是不同的，所以它们的角动量矢量也是不同的。 3。为什么孤立波的本质是一种波动？是什么在波动？ 答：因为孤立波是在媒介中长期保持一个运着的波形固定的波包，它是一种波动的特殊形式，它的本质当然是一种波动。是媒介在波动。 4。波动与旋转的区别是什么？ 答：波动是波在介质中的运动，涡旋是介质的漩涡。 5。光源内哪来的交变电流？ 答：光产生于光源内的电子跃迁。这种电子跃迁可以看成是交变电流 。 我晕了？因为你不了解我那光的物理本质的模型，了解了，就是非常简单的了。 欢迎讨论！ |
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对【244楼】说： ......光子不同于普通粒子，它是一种“能量粒子”，它一产生就天然地具有相对于源为C的初速度，这是普通粒子不具有的（普通粒子为0） =========================================== 大错特错！这也是真空粒子论与介质波动论的根本区别，历史上有哪个实验证明光速相对于光源不变？ . [246楼]﹕你不是很失望地离开了吗？提出这些问题说明你在深入思考，现在你晕也毫不奇怪，思路机械地局限在这些经典概念的范畴内，是永远也不可能有任何新的发现的。 ※※※※※※ 相对论误导科学走邪路，是非曲折待历史见证；引力场以太旧貌焕新颜，定海神柱将扭转乾坤。.................... 想当初时空迷思闯科海，荣辱以乐可生命当歌；看如今闲庭信步攀高峰，重构宇宙再平展时空。 |
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新以太的量子涡旋如何解释光的偏振？ 以太的量子涡旋的形状因离心力不是球形的而是圆盘形的，光形成时由于发光光源中原子核的不规则热运动，圆盘形的以太的量子涡旋的分布是各向同性的，各个方向的光的强度都是相同的。当这种光通过狭缝时，只有圆盘形平面和狭缝方向一致的以太的量子涡旋能通过，其它方向的以太的量子涡旋不能通过而被狭缝挡住，这就是光的偏振。这可是经典粒子说解释不了的啊！ 新以太的量子涡旋如何解释光电效应？ 电子绕核运转，它的方向是交变的。可以被看成是交变电流，它会产生角动量交变的以太量子涡旋。强光就是密度很大的角动量交变的以太量子涡旋。当它照到某种物质上，这种以太的量子涡旋就会和绕核运转的电子发生共振，电子得到能量其轨道半径越来越大，最终脱离原子核而成为一个光电子。这就是光电效应 。 |
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圆盘的概念是好的！但用在粒群波上比较自然，用在以太媒介的震荡上就不自然了。以太媒介具有强大的阻力，如何保持圆盘的运动和原状？
另外：你的以太微粒到底多大？能不能进入物体内部？如果能进入，狭缝如何阻挡圆盘？如果不能进入，水中、玻璃中的光如何传播？ 还有：水中、玻璃之中是一种以太还是两种不同的以太？为什么水、玻璃中的光速不同？ %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% 用在以太媒介的震荡上最自然不过了。新以太媒介是超流体，它们之间没有任何阻力，由于是以太涡旋，涡旋是一种转动，以太涡旋向离心力方向拉扁就保持了以太涡旋的圆盘状。 以太微粒到底多大不知道，它是所有已知粒子中最小的。以太涡旋一般不能进入物体内部，水中、玻璃中的光是靠以太涡旋和原子核中绕核运转的电子之间的共振传播的。透明体边缘的绕核运转的电子首先和一束光中的以太涡旋共振，绕核运转的电子吸收能量，离核更远。这个绕核运转的电子又会带动附近的以太产生以太量子涡旋，新产生的以太量子涡旋又和另一个绕核运转的电子发生共振，这一过程的不断重复，光得以在透明体内部传播。显然这种传播需要时间，故光在透明体中的速度就会比真空中要慢。不同的透明体结构不同，光在其中的速度也不相同。 |
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光电效应与入射光的频率有关系，请问：难道共振的发生与入射频率成正比？难道电子的频率随入射光的频率增大而增大？
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% 光电效应的波动解释 其实，光电效应也可以用波动说来加以解释。 我们知道，原子是由原子核和绕核运转的电子组成。电子一方面在自转另一方面也在绕核公转，就会在周围空间产生一个大小和方向都在不断变化的电磁以太的涡旋。另一方面，我们周围的空间中本来就充满着由其它物质产生的各种频率和各种波形的电磁以太的涡旋。它们也具有一定的能量和温度（2.7K）。当这两种涡旋的频率和相位相等时，它们之间会产生共振而互相交换能量。电子的能量损失以后，其带动的电磁以太的涡旋的振幅会越来越小。当振幅小于空间电磁以太涡旋的振幅，此时绕原子核运转的电子会自动地从空间电磁以太中吸取能量，直到它们的振幅相等为止。光、电磁波和热具有辐射的物理本质就是这种共振。因此，只要温度不是绝对0度，绕原子核运转的电子就永远不会落到原子核上。稳态原子电子轨道有许多个，每一个稳态原子电子轨道的频率是固定的，但轨道的高度有一个范围。电子的能量越大，轨道越高，线速度越快。当电子从电磁波中吸收了一定的能量，电子轨道也会提高到一定的程度以后，电子轨道会变得不稳定，此时，电子会加大频率而进入另一个稳定的电子轨道，这就是电子轨道的跃迁。显然，电子轨道在跃迁前必须吸收一定频率的电磁波的能量。反之亦然。电子轨道服从量子规则，其原因是电子以一定的频率绕原子核运转，可以把绕原子核运转的电子看成是一个振子，这个振子就是电子轨道具有量子的含义。 当物体温度和环境温度达到平衡时，电子和空间的电磁以太涡旋之间便没有能量的交换。因为光是振幅很大的交变电磁以太涡旋，当光照在金属上，金属分子中的电子运转的频率相位和光的频率相位一致时，电子就会因共振而不断得到空间电磁以太涡旋的能量而离核越来越远，直至逃离原子核，这就是“光电效应”。因此“光电效应”是可以用光的波动说来解释的。 尽管金属核外电子运转的频率是各式各样的，对于某种金属而言，核外电子运转的频率有一个最小值，只有光的频率等于或大于这一频率，金属核外电子才能和光产生共振。这也就是外光电效应存在的红限频率ν0的原因。 一般而言，金属最外层的核外电子容易逃逸。显然，核外电子从稳定状态到逃离原子核，脱离原子核的束缚，必然要获得能量才行。这一能量就是金属逸出功 φ了。 同时，逃离原子核的电子的频率越快，其转速也越快，其动能当然也越大，因此，光电子从金属表面刚逸出时的最大初动能1/2mvv与光的频率有线性关系，与入射光的强度无关。所以，光电效应波动说同样可以使用方程： hν=1/2mvv+φ 光电效应的波动说很容易解释粒子说的两个困难： 1、电子是如何吸收光的能量的，它的物理过程是怎样的？光子的频率是如何转化成电子的速度？ 电子的运动和光的涡旋发生共振，在共振过程中，光释放能量，电子吸收能量。光的频率是通过改变电子绕核的转速而改变电子的速度。 2、为什么某些激光不遵循爱因斯坦方程？为什么非激光光源不会产生多光子光电发射？ 因为波不仅具有频率，而且具有振幅。波的能量不但和频率有关，也和振幅有关。激光正是其振幅巨大的光，它能使原子中更深层的原本不能参与共振的电子共振起来。非激光光源因为能量太小，不能使原子中更深层的电子共振起来，所以不会产生所谓的多光子光电发射。 因此“光电效应”是可以用光的波动说来解释的。而且解释得更加深刻，更加直观和更加合理。同样地，黑体辐射等现象也可以用光的波动说来解释。因此，只要有光的波动说就可以了，并不需要光的粒子说。 |
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在新以太的量子涡旋模型中，波长是如何定义的？ 新以太的量子涡旋在传播过程中，涡旋的平面是否会发生变化？ 如果让新以太的量子涡旋经过一个小孔（不是窄缝），新以太的量子涡旋能否通过小孔？ %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% 在新以太的量子涡旋模型中，涡旋角动量变化的波长是由电流源的频率来决定的。新以太的量子涡旋是随着电流源的变化而变化。如果电流是恒定的直流，没有波动，当然就没有波长。如果电流是交变的，其频率为f，λ =c/f。 新以太的量子涡旋在传播过程中，涡旋的平面是否会发生变化？ 根据角动量守恒原理，同一个涡旋的角动量的大小和方向在传播中不会变化，涡旋的平面当然不会发生变化。但不同的涡旋的平面同可以不同的。 如果让新以太的量子涡旋经过一个小孔（不是窄缝），新以太的量子涡旋的大小比小孔小能通过，比小孔大只能部分通过或不能通过。 |
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对【243楼】说： 一个新以太的量子涡旋一产生就会形成一个孤立波。这个孤立波以角动量守恒定律和光速直线传播，由于以太是超流体，它传播时没有阻力，也不受任何影响。 ========================= 叶老先生，如果以太真如您所说的“是超流体，它传播时没有阻力，也不受任何影响”，那么请问这种以太涡旋如何形成和保持？？？要知道，只有流体物质内部有粘滞力，才可能形成和保持涡旋，否则没有力量克服涡旋离心力，涡旋就无法维持。 |
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叶老先生，如果以太真如您所说的“是超流体，它传播时没有阻力，也不受任何影响”，那么请问这种以太涡旋如何形成和保持？？？要知道，只有流体物质内部有粘滞力，才可能形成和保持涡旋，否则没有力量克服涡旋离心力，涡旋就无法维持。
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% 这种以太涡旋如何形成和保持?我还不能说得很清楚，但我知道超流体不能用通常流体的性质去比较。超流体中能够产生涡旋，这是被试验证明了的。请看书上的一段摘录： 在2．2K以下时，液氦- 4的表现真是稀奇古怪。此时，它由两种既分离又掺合的流体混合而成，即由超流部分和普通流体部分组成。两种组成的比例随温度改变而迅速变化，正好处于2．2K这个临界温度时，液体几乎全是普通流体；温度降至1K时，则全部液体都变为超流。 其中普通流体部分跟其他液体在性质上无甚区别，但它的超流部分却极其异常。它毫无稠性，对其他物体没有粘滞作用，它没有表面张力，能够畅流于毛细管和更小的微孔之中。如果把液氦盛于一个没有上釉的陶缺罐中，它的超流部分将会从陶器的微孔中溜走（图1末画出），从而剩下普通流体。液温上升，若液氦中热量被带走，普通流体那部分又会转变为超流，直到罐中液氦流尽为止。 更令人惊异的是液氦- 4超流甚至会从无孔可钻的玻璃或金属容器中爬壁外逃(图2末画出) 。因为超流无稠性，无摩擦，它会产生自发的虹吸作用，液体会自动地寻找最低的停留位置。 许多有趣的热效应也伴随超流而发生，因为超流体实际上也是热的超导体，为此很难在液体中制造一个温度差，更谈不上超流会沸腾。但蒸发仍会发生，不过它仅限于表面与空气接触部分，因为那种导致普通液体产生小气泡的自然温度波动在这儿是根本不存在的。 “喷泉效应”是液氦-4超流的又一个“特技表演”，它的实验装置（图3末画出）颇简单。玻璃小容器内部的加热器给液氦加热时，玻璃器外部的超流部分会突然冲过用金刚砂或其他材料制成的“超漏层”，进入玻璃容器，力图使内外流体的温度保持一致。此时，小容器的尖嘴上液氦如喷泉一般喷出。 液氦-4的超流还有一个无法解释的重要现象，即当容器缓慢转时，其中的超流部分不会随之转动，也不是相对于随地球自转的实验室静止，而是相对于恒星保持静止，不管时间多长情况始终不变。1967年美国斯坦福大学的乔治.希思等人做了一个试验：为了保证容器中所有的液体都旋转，他们在超流发生之前就开始转动容器，然后慢慢冷冻到临界温度以下，超流在缓慢旋转的容器中形成了，但结果仍然是相对于恒星保持静止。这种有趣现象乍看似乎是无摩擦状态的一个属性，是容器没能系住超流所致，但实际上的道理远非这般简单。 经实验测出，氦-4超流有一个临界流速，流速大于临界点时，通常的摩擦作用和粘稠性又会突然恢复。但当容器快速旋转时，超流部分并非如预期的那样随容器而转，出人意料的是液中出现了一条或几条相同的量子化涡流线，它们是一个个小得难以辨认的漩涡，其中心的涡眼垂直延至容器的底部（图4a），超流绕着漩涡中心作用相同方向的环流（图4b）。因流速随漩涡中心距离的增加而减慢，同时各漩涡也作互为中心的旋转运动。形成一种奇妙的动态结构。 |
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对【267楼】说： 叶老先生好！ 请您千万别漏了介绍涡漩前的“通常的摩擦作用和粘稠性又会突然恢复”这一句话。理论上，如果一种流体内部无摩擦和粘滞，就决不可能维持涡漩状态！这应该是没有疑问的！！ |
