科尔解和施瓦西解能变换吗？谁对谁错，请沈教授说清楚呀！是我杜撰出"梅解"还是你杜撰出"梅解"？

【【沈回复：“观察者静止在旋转球体上”，这个就是梅解。我没有讽刺的意思。我是说，即使存在王先生所需要的变换变换，也是“观察者静止在旋转球体上”与“观察者固定在实验室坐标系上”两者之间变换。后者是Kerr解，前者是梅解。由于在这个问题中，球一直在转（无论有没有参考系的变换），所以，这个问题与施瓦希解压根没有关系。

      两个球体的能量-动量张量，即处于固定参考系的观察者看到的球体的能量-动量张量，驻扎在球体上与球体一起转的观察者看到的球体的能量-动量张量，是有区别的，两者相差一个转动变换，变换出了等效引力磁势。处于固定参考系的观察者看到的球体的能量-动量张量，确实退化为一个质量密度，但是驻扎在球体上与球体一起转的观察者看到的球体的能量-动量张量，是有T_{0i}分量的（T_{0i}当然不含速度，但是却含有正则动量中的等效引力磁势）。因此不是你所说的那么简单（驻扎在球体上与球体一起转的观察者看到的是施瓦希解。你这些都是低级错误）。

       请看49楼的红字部分。】】

求科尔解时根本没有考虑具体代表什么，得到解后将它解释为旋转球引力场。仅此而已，实现根本就没有旋转球体问题。你说有考虑能量动量张量，并用电偶极子来比喻，是牛头不对马嘴。我问的是要考虑物质的运动速度，点偶极子是静态，与运动速度有什么关系？【【【沈回复：你怎么知道“求科尔解时根本没有考虑具体代表什么”？？你又是瞎猜，你经常瞎猜。Kerr解中的一些参数，最后就是由源的“单位质量角动量”来定出。Kerr解求解很复杂，一般书上没有写出求解过程。按照你的说法，施瓦希解也没有具体考虑什么，就得到了1-C/r。但是C，最后还是通过边界条件或者极限方法，定出C=2GM/cc。Kerr解用的也是类似方法。

另外，要补充说明的是，你的所谓求解Kerr解的“正确”方法（“先在球内写出旋转物质的能量动量张量”）实际上是不适用于点质量Kerr解的。在Kerr解中，除了r=0这一点，有源；其它部分，都是无源的，是真空解，即Ricci张量R_{ab}=0。你的方法“先在球内写出旋转物质的能量动量张量”，那是对有宏观尺度的Kerr球体而言的，这样的解，恐怕文献上一直没有给出过。你不要用求“球体质量Kerr解”的方法来否定点质量Kerr解的方法。】】

尺度无穷小的电偶极矩能存在吗？两个电荷碰在一起，化为青烟！电磁学为简化问题，将两个电荷的距离看成很小，只是近似方法！【【【沈回复：无论是L=mvr, 还是电偶极矩p=qr, 都是可以看作具有无限小的尺度的，如mv趋于无穷大，q趋于无穷大，r趋于0，于是就有无限小的转动客体、无限小的电偶极矩。这作为模型，本身都是没有问题的。你要化为青烟，我没有办法。你还不如直接说，我花钱让它们不听沈先生的话，不让r趋于0。

    说到实际系统，你要说这是近似，也是可以的，近似也是“r趋于0”的同义词。就连施瓦希解，也是近似，在质量M内部，就不再是1-2GM/ccr的度规，只是在外部，才是。】】

王令隽先生证明施瓦西度规和科尔度规不能变换，因为会破坏角动量守恒。你开始时说它们在同一个参考系上描述，不存在变换的问题。现在又改口说它们能变换，但要加上一个等效引力磁势。按你新的说法，与王令隽的结论不是一样了？你到底想说什么？我劝你还是把王令隽的证明看清楚，用数学语言来说话。数学公式，白纸黑字写在那里，什么条件下能变换，什么条件下不能变。难道坐标变换你都不允许？

你说Kerr解就是 "先在球内写出旋转物质的能量动量张量，解方程得出度规的形式"。你不觉得自己在胡扯？我劝你不妨去读读王永久的《引力理论和引力效应》第231页，看看科尔解的直接推导，看看有没有内部解和动态能量动量张量。

如果坐标变换后还要加什么东西，那就不是原来的东西了。你那引力磁矩是人为加上去的，广义相对论的变换只考虑坐标变换。所有的物理效应，包括所谓的非惯性力的出现，都是通过坐标变换来完成的。这是因为通过坐标变换不能真正解决实际物理问题，才需要另外添加假定。原来静止的观察者看旋转的球体有引力磁矩，变换到与球体一起旋转的参考系，球体静止，物质没有运动，哪来的引力磁矩？

在这个问题上，在某些空间范围内，施瓦西度规可以导致科尔度规，不需要你的引力磁矩。在某些空间范围内就不进行变换。你又当何解释？