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王令隽先生严格证明，我们找不到一个全局的变换，将爱因斯坦引力场方程的科尔解变成施瓦西解。....
。。。此问题的本质涉及在转动球体上观察，远处物体切向速度的超光速问题。我与王令隽先生通过电子邮件进行过讨论，现将王先生的看法摘录如下"可以通过坐标变换将施瓦西解变成科尔解...，条件是线速度小于光速（局域的）。超过这个范围就不行了。因为不存在全域的转动变换，所以相对论根本就无法定义角动量以及一切与此有关的物理量，遑论角动量守恒定律。... 有些教科书懵懵懂懂地在相对论中谈论转动问题，其实这些人不知道厉害，不知道转动问题的严重性。" ============== SHEN RE: 我觉得，这里王先生与梅先生提了一个伪命题，即错误以为通过某个转动变换可以将科尔解与施瓦西解互相变换。 其实压根不存在这种需求和必要。因为科尔解与施瓦西解的观察者都是在静止参考系（与源相对静止的参考系）、并非在转动参考系内（只要将科尔解中的中心源的角动量参数设置为0，它即化为施瓦西解，说明科尔解与施瓦西解的观察者都是在静止参考系（与源相对静止的参考系）内、并非在转动参考系内，不存在谁变换为谁的问题）。这个问题我在2002年思考过。当时，我是为了研究Coriolis（克利奥里）力（注意：Coriolis加速度并不在科尔解中）。我当时，也像王先生一样，误解为科尔解是转动参考系内的解、Coriolis加速度自动包含在科尔解中。一查，才知，根本不是。科尔解不是转动参考系内的解，为了得到Coriolis加速度，需要对科尔解来一个转动变换才可行。总之，科尔解与施瓦西解，观察者都是在静止参考系（与源相对静止的参考系），不存在谁变换为谁的问题。 其实，在电磁学中也存在类似的问题：施瓦西解好比是一个无自转的点电荷的电场分布；科尔解，好比是一个有自转的点电荷的电场与磁场的分布，这两个解的观察者都是在实验室坐标系。你说说，难道这两个解之间可以通过一个转动变换化为对方吗？化不出、没必要化、不存在化。这只是同一个观察者观察到的两种不同客体的不同现象，不是两个不同的观察者（在不同参考系）观察到的同一个客体表现出的两个不同现象。所以，我认为你们搞错对象了。 |
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对【7楼】说： 请沈先生弄清楚，广义相对论是在四维时空中描述，不是在三维空间中描述。科尔解与时间有关，施瓦西解与时间无关。因此转动的科尔解与静止的施瓦西解的参考系是不一样的。
三维空间坐标变换不影响物理本质，四维时空坐标变换就不一样。线性变换会引入速度，非线性变换会引入加速度。相对论将三维与四维混为一谈，弄出来的东西总是莫名其妙。
许多搞广义相对论的人总是在这个问题上犯错误，却总是毫无知觉，就像沈教授。这个错误深入到爱因斯坦引力理论的骨髓中。认为物理学规律可以在任意坐标变换下不变，这是广义相对论最荒唐的地方。非线性变换引入加速度，等于引入新的引力场，还会是原来的东西吗？
物理学守恒规律从来都是整体的，不可能是局部的。如果是局部的，就不是守恒律了。地球绕太阳运动，角动量守恒对所有的轨道都成立。如果仅是局部的，某些轨道上守恒成立，某些轨道上不守恒，还叫角动量守恒吗？ |