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超流现象
自昂尼斯实现氦的液化后，对物质在低温下的物理性质的研究逐步深入，人们相继发现了低温下的超导电性和超流现象。 30年代，实验发现，当液氦（指4He）的温度降到2.17K时，液氦从原来的正常流体突然转变为具有一系列极不寻常的性质的“超流体”，这就是超流现象。在2.17K以下，超流的液氦具有以下性质： 首先，液氦能沿极细的毛细管（管径约0.1微米）流体而几乎不呈现任何粘滞性。这一现象最先由卡皮查于1937年观察到，称为超流性。 其次，如果用一细丝悬挂一薄盘浸于液氦中，让圆盘作扭转振动，则盘的运动将受到阻尼。 第三，当液氦由容器A中通过多孔塞（或极细的毛细管）流出时，A内的液氦的温度升高（如右图所示）。这一现象好如机械致热效应。其逆过程称为热机械效应，即：当升高A内的温度时，其中液氦的液面将上升，若A本身是一毛细管，则将观察到液氦从上口喷出，故也称喷泉效应。 |
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对【56楼】说： 看来你只相信教材，那你就去看看李政道和朱洪元的书，哪一本不讲哈密顿量的变换，所有CPT变换都是对哈密顿量。你居然不知道哈密顿量的对称性是需要证明的，真是奇葩了。你这个博士是哪里来的，需要查查！！！ |
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对【56楼】说： 看来你只相信教科书，那就请你去看看李政道和朱洪元的书，哪一本不讲哈密顿量的变换？哈密顿量的洛伦兹变换对称性不需要证明？你真是奇葩了。事实上不但洛伦兹变换，所有的CPT变换都是对哈密顿量进行的。你连这都不懂？你的博士是哪里来得，看来得查查了。 |
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流体在有相对运动时要产生内摩擦力，称为流体的粘滞性或粘性。但是，这个效应的前提是，有相对流动，即存在流速的梯度。在水管内，造成流速的梯度的原因是流体与管壁之间有摩擦，从而在管子的横截面上体现了水的速度梯度。但是，由于“水对油质管壁不粘着”, 即水与管壁之间没有摩擦，没有浸润。管壁没有对水流的速度产生“减速”影响，因此几乎不存在水流速度的梯度。
流体内没有相对运动，只是说，粘性没有体现出来，但没有说粘度数值为零。 液氦超流体内部的粘滞性（粘度数值）为零。所以，上例“没有速度梯度”，与超流是两回事。 |
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对【57楼】说： 事先确实都校好了，为什么后来对钟时两个钟的读数不一样？你说说看，相对论认为同一地点的事件是绝对的，为什么两个钟对钟的读数不一样。读数不一样是不同时吗？ |
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液氦的超流动性
在2.17K以下，氦4进入超流态。超流的液氦具有以下性质： 首先，液氦能沿极细的毛细管（管径约0.1微米）流动而几乎不呈现任何粘滞性。这一现象最先由卡皮查于1937年观察到，称为超流性。 其次，如果用一细丝悬挂一薄盘浸于液氦中，让圆盘作扭转振动，则盘的运动将不受阻力。 第三，当液氦由容器A中通过多孔塞（或极细的毛细管）流出时，A内的液氦的温度升高（如右图所示）。这一现象好如机械致热效应。其逆过程称为热机械效应，即：当升高A内的温度时，其中液氦的液面将上升，若A本身是一毛细管，则将观察到液氦从上口喷出，故也称喷泉效应。 普通液体的粘滞度随温度的下降而增高，与此不同，HeⅠ的粘滞度在温度下降到2.6K左右时，几乎与温度无关，其数值约为3×10-6帕秒，比普通液体的粘滞度小得多。在2.6K以下，HeⅠ的粘滞度随温度的降低而迅速下降。HeⅡ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至非常小的值（<10-12帕秒），这种几乎没有粘滞性的特性称为超流动性。用粗细不同的毛细管做实验时，发现流管愈细，超流动性就愈明显，在直径小于10-5厘米的流管中，流速与压强差和流管长度几乎无关，而仅取决于温度，流动时不损耗动能。 氦膜任何与HeⅡ接触的器壁上覆盖一层液膜，液膜中只包含无粘滞性的超流体成分，称为氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移动。将空的烧杯部分地浸于HeⅡ中时，烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口，并进入杯内，直至杯内和杯外液面持平。反之，将盛有液氦的烧杯提出液氦面时，杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。液氦的这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁高度无关。 |
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“水对油质管壁不粘着”, 是说水与管壁之间没有摩擦，没有浸润。管壁没有对水流的速度产生“减速”影响，因此几乎不存在水流速度的梯度。你的“水的粘度在温度为20度时是1.002×10（-3次方pa.s）”恐怕在这里用不上。只有在当水流速度存在梯度的时候，快速的水流拖曳慢速的水流，此时这个粘度数值才可以派上用场。
至于你说超流，这（没有速度梯度）与超流是两回事，也不具有相似性。 超流是可以无任何阻碍地通过连气体都无法通过的极微小的孔或狭缝（线度约10万分之一厘米），还可以沿着杯壁“爬”出杯口外（此外，液氦喷泉，用光照玻璃管粗的下部，细喷嘴就会喷出氦Ⅱ的喷泉，光越强喷得越高，可以高达数厘米。在这个实验中，光能直接变成了机械能）。 |
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流体在有相对运动时要产生内摩擦力，称为流体的粘滞性或粘性。但是，这个效应的前提是，有相对流动，即存在流速的梯度。在水管内，造成流速的梯度的原因是流体与管壁之间有摩擦，从而在管子的横截面上体现了水的速度梯度。但是，由于“水对油质管壁不粘着”, 即水与管壁之间没有摩擦，没有浸润。管壁没有对水流的速度产生“减速”影响，因此几乎不存在水流速度的梯度。
流体内没有相对运动，只是说，粘性没有体现出来，但没有说粘度数值为零。 液氦超流体内部的粘滞性（粘度数值）为零。所以，上例“没有速度梯度”，与超流是两回事。 SHEN J Q 2014-9-10 |
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对【68楼】说： "相对论认为同一地点的事件是绝对的，为什么两个钟对钟的读数不一样" ========= SHEN RE: 不存在你所说的“两个钟对钟的读数不一样”。你前面的例子里面分析得不对。我已经对应指出。 |
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对【65楼】说： 梅先生真是指鹿为马、囫囵吞枣了。CPT变换中的P,T变换，都是分立变换（即空间反射、时间反演，即把x变为－x, t变为－t，不涉及参考系变换），不是连续变换。狭义相对论的Lorentz变换是连续变换，涉及参考系变换。你怎么能混为一谈呢？？？真是咄咄怪事。 |
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哈密顿量天然不满足Lorentz不变性。它只有在不涉及参考系变换时，是一个更好的描述系统的物理量，比起Lagrange量，更有意义。但是在涉及参考系变换的问题中，那么其优点就不存在了。梅先生检验哈密顿量的Lorentz不变性问题，真是搞国际玩笑式研究，让人哭笑不得。
另外，即使要研究“哈密顿量的Lorentz不变性问题”，他的方法也有错误。如他只是研究了库仑势V的空间坐标变换，但是没有考虑到V本身也要感应出A（磁势矢量）（根据Lorentz变换，标量势V会产生磁势矢量A）。 |
| 沈教授：玻璃与是会相互浸润的，您怎么说它们不相浸润？？? |
| 沈教授：玻璃与水是会相互浸润的，您怎么说它们不相浸润？？? |
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对【66楼】说： 只要不涉及参考系变换，对任何物理量都可以进行CPT变换（P,T变换，是分立变换（即空间反射、时间反演，即把x变为－x, t变为－t，不涉及参考系变换）。你不要将之乱兑为狭义相对论的Lorentz变换。
你倒给我一个参考文献看看，谁去分析哈密顿量的Lorentz变换了（而且还要求“哈密顿量满足Lorentz不变性”）？？请大胆给出。 你在你的论文中，也没有给出这样的文献。这个课题是你的“独创”。 那么请大胆给出“谁去分析哈密顿量的Lorentz变换了”。 |