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假设在某一时刻有一摩尔的单原子理想气体均匀地分布在广袤无垠的惯性空间里......试计算出其最终的分布状态 尤其要计算出其最终的密度分布函数，当然 气体分子之间存在着微弱的万有引力，也存在着相互弹性碰撞，还存在着惯性 提示 依据 平衡态原理 以及 熵增原理 建立“自引力体系”的理想模型 这也属于 一道 世界难题
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假设在某一时刻有一摩尔的单原子理想气体均匀地分布在广袤无垠的惯性空间里......试计算出其最终的分布状态 尤其要计算出其最终的密度分布函数，当然 气体分子之间存在着微弱的万有引力，也存在着相互弹性碰撞，还存在着惯性 提示 依据 平衡态原理 以及 熵增原理 建立“自引力体系”的理想模型 这也属于 一道 世界难题
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| 一摩尔的单原子理想气体均匀地分布在广袤无垠的惯性空间里，其密度肯定处处为零。 |
| 因为你只有一摩尔的有限的单原子，分布在无限大的空间，被捕捉的概率为零。 |
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对【2楼】说： 马老师，其最终状态的分布密度函数……因为各个粒子之间存在着极其微弱的万有引力，历经亿万亿万年的漫长过程……，各个粒子在其互相吸引着，互相在徐徐地聚集着……最终必将聚集成一个“自引力体系”，即一个有明显边界的正球状的气态天体而稳定下来！并不会进一步聚集下去 ……绝不会继续聚集成中子态！ |
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对【4楼】说： 我是说"最终"状态，绝非是指初始状态。最初状态是均匀分布于广袤无垠的惯性空间中......其密度趋于零......但历经无数的岁月终于达到了最终的归宿状态......其归宿状态并不是均匀分布在广袤无垠的惯性空间 而是被自引力场百分之百地束缚在半径有限的明确的球形封闭空间中，所以存在着密度梯度和压强梯度以及温度梯度，尤其是存在着明确的（清晰）的边界。在其边界外侧的广袤无垠的空间并不存在一个（单原子）分子，都百分之百地被自引力场束缚在有限的球壳之内；即形成了一个边界清晰的气态球状天体。并不是弥散在整个太空......即其密度分布并不是“(负)指数分布”即绝非呈“波尔兹曼分布”…… ************************************************************************ 所有这一切都不是一种浮泛的一厢情愿的猜想模型，而是精辟的计算结论。即自引力天体模型。当然假定在整个宇宙只孤立地存在着这一个天体。且此气态天体并未作自转也未作公转只以视为"在作匀速直线运动"...... |
| 均匀分布的自引力体系的总势能等于 -3GMM/5R；其中G为引力恒量，R为外缘半径，M则表示气体的摩尔质量，不妨假定：M=4g；其中的“g”表示“克”，即该气体的摩尔质量为：四克。 |
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对【13楼】说： 如果总热能为零的话 则必将在自引力场的驱动下收缩，同时升温……最终达成热力抗衡。 |
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541218总爱出一些怪题来为难大家，我看这道题并不难解，因为有温度的物体总是在做热辐射，经过无数的岁月（541218自已说的哦）一摩尔的单原子将热能辐射怠尽，成为绝对零度的原子，在万有引力的作用下它们经过无数的岁月最终聚集在一起，并结合成一块晶体！这才是标准答案！
哈哈，541218你的急转弯题不难解吧！ |
| 我没有算过类似的题目，但我猜测它应当与地球大气的计算方法是一致的，是吧老马！ |
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既为别人也是为自己。解决了一个多年困惑我的问题：孤立气团在热平衡后原来是一个有边界的系统啊！
纵然有引力温差，但永动的热电偶还是造不成。因为引力对电子也同样吸引。 |
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对【29楼】说： 马老师，科学来不得半点的虚伪，必须扎扎实实地从头做起……必须首先建立完备的（微分）方程组，接着破解之 这是唯一的规范的严谨的工作路线…… 我所给出的定解而条件是完备的恰当的，即既没有多余的条件，也不缺少条件，你若要求我再给出更多的定解条件如中心温度、中心压强……则属于多余。因为中心的一切热力学参量都是可以计算出来的。但必须给出摩尔分子量的具体数值如为四克即假定 M=4g。 现在你就应该可以计算出其中心的具体的温度值、压强指、密度值以及精确的半径为多少米，以及各点的温度、密度以及压强的具体数值。 |