1，【你还没有就我的“单一成份气体，温度随着高度是递增的”，做评论呢。】

应答：你这个想法既怪诞又独到，反正，我在之前是一直未曾想到的。这应该是被动关系，在等势面上（即水平面上）欲维持水平方向的密度梯度，必须设法创造分子平均动能梯度。在一个箱子里，中间用隔板隔成两室，隔板上有个窗口，若左室分子数密度较小，欲达到左右两室同时穿越窗口的分子数相同，必须设法提高左室分子的平均速度，但这是被动的人为的。并不因为左室的分子数密度较低，右室分子就会自动向左室捐献动能。必须由外界救助。也就是说这种密度差异不会成为右室分子向左室捐献动能的原因。

所以在重力场中，气柱的密度上层较小，并不会成为导致上层分子平均动能增大的原因。


2，【因为扩散方程其实就是流体力学方程，是在势场中的流体运动方程，它与静力平衡条件是一个范畴的东西】

静力平衡条件 只适用于静态流体内部各部分流体元的受力分析。这是力学问题，即力学平衡问题。而扩散方程则是讨论密度（浓度）梯度所导致粒子作宏观扩散的规律的，属于“化学势”范畴的概念。粒子扩散（输运）完全可以在等压环境下进行。有别于流体运动。流体需要在压强梯度下流淌。（物理专业的学生也要兼修《物理化学》等化学 学科的有关课程）
3，【要么就求熵的导数，让其取极值】

不仅静力平衡条件 是用来描述 受力平衡的静态流体系统的。同理 （只需要求出 熵函数 的一阶微商等于零，也许是其拐点，不一定就是极点） 亦即 熵平衡条件 也是用来反映体系抵达无熵产 状态的。亦即熵的变化率等于零的状态。

所谓 状态方程 也就是指体系每一点的三种参量（压力、密度、温度）所服从的一种关联式。


熵平衡条件涵盖了 热扩散方程与粒子扩散方程。

力学条件绝不可丢！

 总共  三大条件：

①.状态方程；    ②.力学平衡条件；     ③. 热学平衡条件。

其中 热学平衡条件  含 热扩散方程 与 粒子扩散方程 亦即（合二为一，融合为）  熵平衡条件 。

【沈回复：研究这个问题有两种方法：
方法之一是：研究其演化，即从非稳定态（温度非均匀，气体密度非均匀）到稳定状态。这就需要三个条件，流体力学方程（代替541218所说的“静力平衡条件”，这是动态过程，静力平衡条件并不成立），傅氏热流定律（必然需要，因为一开始温度非均匀），各个位置点上的局部状态方程（541218的“状态方程”或许是整体状态方程吧。应该强调“局部”）。至于“无熵产条件”属于多余，过剩。“无熵产条件”是对的，但可以由以上三个条件得到，它只是一个推论，不是出发点。

方法之二是：直接研究其稳定态。此时需要三个条件：状态方程仍旧要，静力平衡条件也要，“无熵产”则不需要，因为已经平衡了，我们不研究演化，所以有没有熵产，也没有计算和比较的必要。还需要“层与层之间的分子流量要求相等”，这其实是上面流体力学方程的简化。】

朱应答：研究“演化过程”就是为了获知“稳定态”的情况。因为所谓“过程”就是由一系列的“ 状态”连接而成。“静态”属于“动态”的一个特例。就像为了获得抛射出去的子弹在最高点的状态参量（高度、速度），就必须首先研究其运动方程，即研究其飞行过程所遵循的规律，再从这个运动方程中获得其中某一状态（最高点）的参量，可以对运动方程求导的方法。类似地为了获得体系到达稳定状态的情况，就得首先研究其演化规律，即体系在演化过程中其熵的变化规律（熵函数方程），再通过对熵函数求导的方法（要么就求熵的导数，让其取极值）；即获得其稳定态的状态信息。

这就是“变分法”的指导思想。

这样，有了  熵函数的导数（即 熵平衡条件），再加上  力学平衡条件以及 状态方程，一共就齐备了三个约束条件，即建立了完备的  热力学方程组；这就相当于 电磁学中的   麦克斯韦方程组，一切电磁学信息（规律）都可以从求解麦克斯韦方程组获得；类似地，一切热力学信息都可以通过求解热力学方程组获得！这就用不着去猜测了！只有这样热力学才称得上一个经典的 理论体系，这也再次体现了各个学科的类似性。在电磁学中、声学中、牛顿力学中（即牛顿三定律）都存在着方程组，在热力学中也必然应该存在着方程组。

电磁学：麦克斯韦方程组

声学：波动方程

牛顿力学：牛顿三定律

热力学：  热力学方程组（状态方程，力学平衡条件，熵平衡条件）

各个学科理论体系结构都具有相似性；

这就是哲学上的指出  各事物之间不仅存在着本质的差异性还存在着相似性（统一性）。

 

因为题设就是要求研究陨石接触地面后并稳定后的状态，所以不必追究该陨石在飞行过程中的速度阻力和轨迹。

类似地，题设置要求澄清 单原子单元系理想气体久置于重力场中的绝热封闭的刚性壁容器中达到死寂态时的三种参量的分布函数。所以不必过多地去追究其来历？因为同一种死寂态可能有无数种初始态，殊途同归。
所以不必使用动态方程！不能直接套用清华大学李如生 在他的《非平衡态和耗散结构》一书中给出的衡算方程。但可以由之简化！我所坚持的那三道方程就是从他那里简化而来的。只有状态方程原封不动。动量守恒方程被我简化为 静力平衡条件，保留了 熵平衡方程；摒弃了质量守恒方程（即 质量连续性方程），同时也放弃了 能量守恒方程。因为对于死寂态体系的一切参量已经与时间无关。而所谓“守恒”就是关于时间保持不变的性质。这时候的参变量不是时间而是空间坐标（即其参考高度）；所以只关注 平衡量 即与参考高度无关的物理量，所以这里保留了 静力平衡条件与熵平衡条件，再结合状态方程即构成了死寂态的完备方程组；但这对于非平衡态而言就很不完备了！
我这里只关注死寂态的完备方程组，因为对非平衡态的衡算问题早已就处在人们关注的焦点！对于很简单的死寂态就从学者们的眼皮底下被疏忽了…………说起来很简单，不需要流一滴汗就可以轻松破解…………

我这里需要强调的就是：对于力场中的单元系死寂态所需要建立的方程组是从李如生 建立的力场中多元系非平衡态衡算方程组简化而来的。

李如生 绞尽脑汁 呕心沥血 耗尽了毕生的精力 画了一条栩栩如生的巨龙，我邀请沈建其 试图为之点睛。

沈建其 你别忘了你的学术身份，你可不是一时冲动的信口开河，你说你同意[80楼]的观点；…………

那你沈剑其就成了众矢之的！
你可知道，你一旦同意了[80楼]的观点，就意味着一场翻案！一场重审！一场挑战！一次叛逆！一场颠覆！一场革命！你知道从 [80楼] 拟定的力场中单元系死寂态方程组中可以获得什么后果么？那就是 温度是高度的函数的骇人听闻的结论！

这就使统计物理与大气科学统一起来了！