| 别的不说，就磁场力不比静电电场力小，就是个铁铮铮的事实！这个事实还不是用我的新理论导出，仅仅用现有的公式就推翻了过去的认识。就这个关口可能谁也绕不过去，我估计过去从来没有人做过对比计算。 |
| 别的不说，就磁场力不比静电电场力小，就是个铁铮铮的事实！这个事实还不是用我的新理论导出，仅仅用现有的公式就推翻了过去的认识。就这个关口可能谁也绕不过去，我估计过去从来没有人做过对比计算。 |
|
ε0μ0cc=1可以写成μ0cc=1/ε0， 等式两边同乘以电量q,得到μ0ccq=q/ε0,等式右边就是高斯定律中静电荷的电通量，等式左边μ0ccq就是运动电荷的电通量。 如果等式两边乘以λ/2πd，得到μ0ccλ/2πd=μ0cI/2πd=λ/2πε0d，等式中间就是无限长通电导线外距离为d处的磁电场强度，等式右边就是无限长带电线外距离为d处的静电场强度。 如果等式两边乘以λ^2/2πd，得到μ0cλcλ/2πd=μ0I^2/2πd=λ^2/2πε0d，等式中间就是无限长平行通电导线的单位长度受力公式，等式右边就是无限长平行带电线单位长度受力公式。 每种变换都有物理意义。 我在这里引出了磁电场强度的概念，即Em=μ0cI/2πd，其中m为下标，表示磁场的意思。因为B=μ0I/2πd，所以Em=Bc。引出这样一个换算关系是为了将来彻底抛弃B打下的基础。也是为了使静电场的计算和磁电场的计算有同形的关系。当抛弃了B以后，实质上就是抛弃了毕奥—萨伐尔定律。而平行通电导体单位长受力公式μ0I^2/2πd也可以由公式λ^2/2πε0d完全代替，以后平行导线和均匀带电线的受力都可用同一公式表达。以电荷密度λ作为电流I的替代概念将被广泛使用。换算关系就是λ=I/c。 |
|
对[37楼]说： 谢谢您的鼓励！希望我们能成为好朋友，一起进行物理研究。 |
| 关于这个ε0μ0cc=1 的关系式，我记得，很早在麦克斯韦方程的研究中就已经给出(证明电磁波光速传播问题)，您可以查一下麦克斯韦方程组的相关资料。您能通过物理简单的理论实验推演这个关系式，也是难能可贵的。大家相互鼓励共勉，不断进步。 |
| 那么现在一切都清楚了，即在距离1安培光子流1米的位置，该位置的电势为376.730313461/2π=59.9584916伏特，无穷远处电势为零。 |
| 和者寡，这也是我早想到的。连号称天下无敌的人现在也默不做声，其实都是不认同我的观点的。非常感谢您对我能力的肯定，我会将我的理论进行到底的。 |
| 虽然我使用的是导线中的电流，但是我在λ=I/c这个变换中，隐含了导线中走的是光子电流，用到了c，这是非常隐蔽的手法。 |
| 质子属于正电过剩的粒子，电子属于负电过剩的粒子。电子有趋正远负的本能。在电子管中，电子只有阳极加正电位，电子才能流动，形成电流。如果阳极加负电位，则会将热发射电子顶回金属内部。如果光子带负电荷，则接近原子时首先被电子排斥，电子也不可能向上跃迁，而是被压向原子实。 |
|
有一点是否可以给王普霖先生考虑问题时作个参考：
1.导体中的的电流并不是电子或质子在导体中从一端流动到另一端，而是导体中的带电体的波动传导。已有证明，导体中的带电粒子的平移运动是很小的，远远小于电荷在导体中的传播速度。 2.物理实验发现，光在电场中不偏折。光是中性的。你有否质疑这个问题的实验依据？ 唯有这两点我是倾向于传统的理论观点。请教了，谢谢。 |