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| 如果光源本身是偏振光，改变检偏器的偏振方向，反向截止电压会随着检偏器变化。如果光源是非偏振光，改变起偏器的偏振方向，反向截止电压要比不加起偏器大但不会随着起偏器变化。 |
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贾洞好！在中国预印本服务系统上可以下载我的文章。在我所提出的光量子模型中，光矢量是不变的量与现代物理所定义的振动的光矢量略有不同，普朗克常量的量纲在我的模型中是焦耳而不是焦耳秒，v是数量而不是频率。我认为这样更能反映出光的粒子性。另外，我对偏振的理解与现代物理所定义的偏振也不同，在预印本服务系统上我还有一篇是关于偏振光的干涉文章，有兴趣的话也可以看看。 刘岳泉好！并不是每个人都有机会有新的发现的，机会是留给那些有准备的人的。说道实验的可靠性和可重复性，这需要其他的人来验证，好在实验本身并不复杂，一般大学的光学物理实验室都具备这个条件。做实验时注意要用频率高的单色光来做，因为频率低的光经过偏振后能量会低于逸出功，观测不到光电效应。 |
| 介质波对暗条纹的解释是"振幅为零”，否定光本性为介质波后，就不能用振幅为零的办法解释，那样等于在做无米之炊 |
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对【9楼】说： 我的意思只是相信相同频率偏振光的光电效应要降低些，但并不是认同你关于能量不与频率成正比的观点。现在测定光频率变化的多普勒效应早就达到15位有效数的精度了，有些问题胡乱猜想是可以的，但是错得离谱的弯路最好少走些为妙。 ※※※※※※ 我不反相对论，因为它整个就是一堆垃圾！例如﹕狄拉克推导正电子的“相对论”方法、计算原子光谱精细能级分裂的拟合“公式”等等等等 |
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如果一个新的理论模型能够包容当前已有的理论和解释已有的现象,并且还能预测未知实验的结果,那么这个模型正确性的概率会是很大的.为了证明(亚)光量子模型,我设计了偏振光的光电效应实验,其结果与我预测的结果基本一致,所以我对这个模型还是有信心的. |
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偏振光经过检偏器后光强的变化规律(新马吕斯定律)A1= A0 * (1-θ/90) 偏振光经检偏器后光强的变化规律其实质就是求通过检偏器后亚光量子数的变化规律。如果迎着光的传播方向看的话，非偏振光量子在一个波长（周期）内，光矢量呈左旋或右旋均匀分布在360度平面内。当非偏振光经过起偏器后，那些光矢量方向落在I,III象限上的亚光量子将通过起偏器，而方向在II，IV象限上的亚光量子被起偏器所吸收。 当起偏器与检偏器光轴之间的夹角为θ时，在第I，III象限内由两坐标轴x，x’所围区域内的亚光量子被检偏器所吸收，在第I，III象限内由两坐标轴x’,y所围区域内的亚光量子通过检偏器. 由于光矢量在其传播方向的垂直平面上分布是均匀的，所以只要我们求出在I,III象限由两坐标轴x’,y所围区域占圆面积的比例，就可以推出通过检偏器的亚光量子数，这样求通过检偏器后亚光量子数的问题就可以转化为计算圆面积或扇形面积的问题。 设圆面积为2S，由两坐标轴x’,y所围区域的面积S1等于2倍的扇形面积Syox’，而扇形面积Syox’等于扇形面积Syox减去扇形面积Sxox’，根据扇形面积=园面积*θ/360可得到： S1=2*Syox’ =2*( Syox - Sxox’) =2*[S/2-(2S*θ/360)] =S*(1-θ/90) 设一个波长内的亚光量子数为n，经检偏检偏后的亚光量子数为n1,则： n1/S1=n/2S n1=nS1/2S=[n(1-θ/90)]/2 这就是在一个波长内，通过检偏器的亚光量子数。 设一个光量子的驰誉时间为t，则光量子的长度为C乘以t，设光量子的波长为λ，则一个光量子所含的波数为tC/λ=tv，其中C/λ=v,设一个波长内有n1个亚光量子通过检偏器，那么tv个波长所包含的亚光量子数为tvn1=0.5tvn(1-θ/90)，其中tvn1为通过检偏器后的亚光量子总数我们设为A1，0.5tvn 为通过起偏器后的亚光量子总数设为A0则: A1= A0 * (1-θ/90) 当θ等于0度时，A1= A0，通过起偏器的亚光量子全部通过检偏器，这时的光强最大，视场最强；当θ等于90度时，A1= 0，通过起偏器的亚光量子全部通过被检偏器吸收，此时光强为零，视场最弱，当θ等于45度时，A1= 0.5A0，1/4的亚光量子通过检偏器。 |
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A1= A0 * (1-θ/90)?
建中啊，这些天来我都懒得重复那些你不愿意听的话了。 即便你非要坚持你的观点，你的这个公式也太没有数学敏感性了吧。 如果你的公式改为：A1= A0 * cos(90-θ/90),可信度也比你的A1= A0 * (1-θ/90)高一些呀。 其实你的模型是量子化的，根本无法应用非量子化的公式。唉！真不忍看下去啦。 |
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久明：
可能是因为我没能把图贴上来，影响了你对文章的理解。公式A1= A0 * (1-θ/90)是在光量子模型及我对偏振光的理解基础上一步一步推出来的，你能否指出来哪一步错了？ |
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A1= A0 * (1-θ/90)连马吕斯定律都解释不了啊。
一个好的理论还需解释非定域相关的现象。 光源发出的应该是自然光，根据马吕斯定律，通过偏振片的光能是E’=E0*（cosα）^2. α从0到360度，积分平均值是1/2*E总。不是实验结果，不知怎么回事。 ※※※※※※ 天地之道，以阴阳二气造化万物。是故易有太极，是生两仪。两仪生四象，四象生八卦。 |
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人类登月原理很简单，要是谁能骑单车上去他一定最伟大！ 原来真不知马吕斯是干什么的，只凭直觉认为偏振光与电子作用的能量应该与入射平面的夹角有某种余弦对应关系，现在居然连“A1= A0 * (1-θ/90)”的“公式”也亮出来了，这肯定比骑单车上月球更令人向往。别太谦虚了，这样的伟大发现怎么能让给外国人叫“新马吕斯定律”呢？直接叫梁建忠定律吧。 ※※※※※※ 相对论一派胡言 物理界混淆是非 时空物绝对独立 “倒相者”返璞归真 |
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liangjz:
即便是按你的模型，倾斜方向的光什么子，在几何上也可以分为平行光轴的分量和垂直光轴的分量，垂直光轴的分量备阻止，平行光轴的分量产生起偏效果。由于这个平行于光轴的分量是光什么子矢量的夹角余弦，所以这里面应有一个余弦函数！ xhzjzs： 马吕斯定律是没有错的，基于以上一次余弦函数，再考虑光波本身的震动，再取一次余弦做积分即可求取通过的能量。 但实验中，剩余光能量要受到骗振片的阻光性和起偏性两个因素的影响。阻光性是所有物体的共性，容易理解，一般要求尽量地小。起偏性是晶体的属性，与晶体的长短光轴之比有关。阻光性和起偏性越强，剩余能量越小。一般可将实测透光率与理想透光之比作为系数代入到马吕斯经验公式中加以矫正。 |
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刘久明先生：
你好！偏振片只能让某个方向的振动通过可理解为，偏振片对这一方向光能不吸收，吸收其他方向的光能。 双折射晶体需要考虑起偏性，不过一般的偏振片不用考虑。 -1.38 与-1.86 之比约等于根号(1/2),这意味着什么呢？ 不过我更关注非定域量子纠缠方面的东西，非定域实验用到了玻堆片。量子物理用所谓不确定性原理、波函数塌缩、概率幅等概念“解释”了这些现象。量子物理是一种所谓的光子观点，如果波动想要取得成功。这些前沿的实验必须解释。 ※※※※※※ 天地之道，以阴阳二气造化万物。是故易有太极，是生两仪。两仪生四象，四象生八卦。 |
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xhzjzs先生：
我以前与建中讨论时曾解释过这个系数问题。 按照光是波动的观点，按波幅投影的方法，我给出的理想光能量衰减公式是A1= A0 * cos(90-θ/90),对180度积分可的出理想剩余光能量为0.637，即2/PI。一般偏振片的起偏性约为0.85到0.95之间，若按0.9计算，则能量通过系数为： 0.637/0.9=0.708。 这个接近你说的那个数值。一般这个数值应该在0.65到0.75之间。 套一下：0.708*-1.86=-1.32，与建中的-1.38符合的很好。 当剩余光能再次通过检偏镜时，由于已经是偏振光，不再需要积分，偏光的能量衰减公式退化为： A2=A1*cos(θ)。 利用起偏镜与检偏镜的组合，就可以进一步把偏振片的阻光性与起偏性区分出来。 |
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刘久明先生： 一般偏振片的起偏性约为0.85到0.95之间 ==================================== 这个概念我在书上没有看到过，网上也查不到资料。但是你得出了符合实验的结果。 实验没有图，不知是一块偏振片还是两块？其他的细节也不详细。 ※※※※※※ 天地之道，以阴阳二气造化万物。是故易有太极，是生两仪。两仪生四象，四象生八卦。 |
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久明：现代物理对光轴的定义是指允许光子通过最多的那个方向，光矢量不在这个方向的光子要投影到这个轴上，然后把他们的投影积分。同时现代物理还定义了光矢量的方向在垂直其运动方向的平面上是机会均等的任意的随机的，由于光矢量是矢量，所有投影在光轴上的光矢量会相互抵消。
而在我的光量子模型中，光矢量是个不变的量，光矢量的方向呈螺旋分布，由于光矢量在时序上的先后，光矢量不会出现相互抵消。 另外，我认为（亚）光量子通过偏振片不应该只在光轴方向，而应该是沿光轴左右45度的两边所围区域内的那些（亚）光量子，这样即使光矢量不与光轴平行，但只要在这个区域内就可以通过而不需要投影到光轴上。 |
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:xhzjzs先生：
你提出的0.707我用光波的观点给出了0。708的解释，不知你注意到没有？ 建中： 我对.85到0.95的估计是指单一骗振片的。两块偏振片的情形我也给出的了独立的理想公式。 你的模型类似于量子模型，不一定适合这个数值。 按照量子的观点，光能量衰减应为0.5而不是0.637。你的实验没能反映0.5这个数值，你明显反对“投影”的观点，但你必须看到，投影的观点带入余弦后，比你的公式更接近实验结果。 我希望得到检偏镜不同角度的实验数值，希望你能提供。也就是说你公布的实验数据太少了。 |
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久明：我们都是波动派。建中是光子派。 梁彬彬 |
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梁彬彬:
你说的偏振片应该是有机大分子晶格结构，仍然是光栅。 光栅的缝隙宽度不可能为零，必然有垂直于光栅的振幅分量被限幅通过，使得偏振光不纯，表现出起偏性降低。 除起偏性外，光栅的阻光性也是必然存在的，二者共同影响能量衰减系数。 我说的东西不一定书本上会有，碰巧书上有了就表是我猜对了，如马吕斯定律。 |
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久明：投影意味着一个光子的矢量被分成相互垂直的两部分，平行光轴的通过，垂直光轴被吸收，数学上你可以这么处理似乎没有问题，但用到实际问题中会出问题，按照现代理论，光子是不可拆分的，光子经过偏振后是通过偏振片了还是留在偏振片上了？另外，按照你的逻辑光通过偏振片后会演变出很多不同能量的光子，原本单一频率的入射光会变成复色光。在我的光量子模型中，光矢量是赋予每个亚光量子，光矢量与亚光量子是不可分的整体概念，投影是多余的。 |
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刘久明先生： 概率幅又称波函数。量子概率的叠加不呈纯粹的线性叠加关系，但概率幅的叠加呈纯粹线性叠加关系。 |
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建中:
正是由于“光矢量与亚光量子是不可分的整体概念，投影是多余的”，所以你无法解释你的公式“A1= A0 * (1-θ/90)”。斜向的“光子”是如何通过偏振片的？看你的公式当然是部分通过！部分通过的原因是什么？ 梁彬彬: 光栅的衍射只有在单缝时最明显，大面积的光栅只会在镜片的边缘处有衍射表现，中间的大面积处相邻衍射会被抵消没有表现。 |