一个粒子A速度（m,c），和另一个粒子B（M，0）发生碰撞散射。假如两个粒子分开后有个夹角，粒子B碰撞后产生速度v。
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在康普顿散射实验中，光子并非点粒子，光子和电子的作用并非一个粒子A和另一个粒子B的作用，而是一群粒子A和另一群粒子B的作用。（光子是亚光子群，电子是巨大的光子群——这些想法可能已经不寻常于传统观念了）
光子是亚光子群;电子可以吸收和排放亚光子.所以，电子的质量不恒定,也不是点粒子。
在作用后，群A和群B都发生了质量的改变。所以，还不能简单看作两个点粒子的弹性碰撞。
——那么，这种群之间的作用能不能用动量、能量守恒处理呢？我认为能！就是把群分解为个个点粒子，群的动量、动能就是单个点粒子动能、动量和群内所含单粒子个数的乘积。
——我对光子和石墨散射体自由电子的相互作用，用的就是上述提到的群与群作用的原理——也就是通过求和来实现能量、动量的守恒。公式21、22中的散射前单位时间打入电子的亚光子数用n表示，单位时间出射列中的亚光子数用n'表示，而电子的质量增大了(n-n')mγ，（mγ是亚光子质量）
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另外，波有三个性质波长，频率，和振幅。请问，你的粒子流的什么性质代表振幅？（你说单位时间通过平面的亚光子数目代表频率）。波动说认为光的强度代表振幅，颜色代表频率。请你用你的粒子理论解释一下为什光的强度会变化，而可以同时频率不变。
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我这里用到规则间隔定向移动的粒子群流概念,在运动方向上的一列群,每一个群就是一个波段.
这种粒群波的振幅就是单个群的最大空间尺度或最大密集度或者最大电性等等（这要看侧重于描述什么）。
关于光的强度和频率的关系我举一个简单的例子:
完全相同的几挺机关枪并排,前方有静止于地面的靶.
如果一挺机关枪发射子弹流,相邻子弹之间距离看作波长,那么,单位时间靶接受的脉冲(一粒子弹在靶上就是一个脉冲)代表这列子弹单位时间穿过靶的子弹数N,于是,我们定义这列子弹的频率就是N/S(个/秒):振幅呢?可以是单个子弹的最大空间尺度,也可以是单个子弹的质量、能量、密度等等。
现在我们把并排的几挺机关枪同时开，那么，我们会看到一个群列，显然，群的振幅变化了，可是，群的波长、频率没有变！也就是您说的强度大了，颜色没有变。
需要告知先生：我上面的解释是一种全新观念——是不需要介质传递的粒群波，您可能需要慢慢看，慢慢理解。

还要告诉您：上述的粒群波恰恰可以是横波，因为子弹的肚子撑的方向完全可以与子弹运行的方向垂直！如果子弹是竖起来发射，那么横波性就更明显了。

关于杨氏干涉的讨论，请稍等，不要急。

 一群粒子A速度（nm,c），和另一个粒子B（NM，0）发生碰撞后散射。假如两群粒子分开后有个夹角，粒子群B碰撞后产生速度v。 请问，根据古典粒子碰撞动量，动能守恒， 粒子A散射后的速度还是c吗？你给我算算。

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你问得问题还是不确切！问题是：两个群（A群和B群）在碰撞前和碰撞后的质量分别都发生了变化(这个变化当然是由于A、B群中的亚光子转移导致),散射后的A已经是质量变小的A，即使同样的C，但由于质量变小，动能、动量都小了——而必须增质电子的动能、动量补充，维护动量、动能守恒，怎么不可以？

另外：光本粒子发射说中的光速是矢量，我的20、21式也是矢量关系式。希望你不要和以太下的光速混淆——因为以太光速没有明显方向，与源速无关，是以太性质决定，是标量）

光本性粒子流中的光速是矢量，也就是我方程20、21中的C只代表数值。

没关系！谁也有粗心时候！非常感谢你的讨论，欢迎继续发难！我现在一个县城等一些我的工作人员，比较清闲。你站在牛顿立场针对我与我讨论，这种尊重我十分感谢！