你和周宪二位都是以太论，自然，单向与回路光速的计算方法与发射论不同。

发射论的光速是相对于发射源或次源，光子流出射后，没有遇到次光源下，就惯性前行，而且保持初速度C。

回路光速可以分解为单向光速，但是在两个参照系之间，单向光速需要进行伽变，而一旦形成回路，伽变就会抵消，根本没有什么“二阶效应”。

所谓"二阶效应"，完全使静止以太下的计算结果——可是粒子发射说根本不承认以太，自然也就没有什么“二阶效应”了。

 一群粒子A速度（nm,c），和另一个粒子B（NM，0）发生碰撞后散射。假如两群粒子分开后有个夹角，粒子群B碰撞后产生速度v。 请问，根据古典粒子碰撞动量，动能守恒， 粒子A散射后的速度还是c吗？你给我算算。

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你问得问题还是不确切！问题是：两个群（A群和B群）在碰撞前和碰撞后的质量分别都发生了变化(这个变化当然是由于A、B群中的亚光子转移导致),散射后的A已经是质量变小的A，即使同样的C，但由于质量变小，动能、动量都小了——而必须增质电子的动能、动量补充，维护动量、动能守恒，怎么不可以？

另外：光本粒子发射说中的光速是矢量，我的20、21式也是矢量关系式。希望你不要和以太下的光速混淆——因为以太光速没有明显方向，与源速无关，是以太性质决定，是标量）

光本性粒子流中的光速是矢量，也就是我方程20、21中的C只代表数值。

我说的就是10挺枪同射一个靶。
我现在不仅是10挺机关枪同打同一个靶，而且是同时开枪！也就是相位相同。

那么，原来的单列子弹流变成了多列子弹流，原来的单个子弹变成了10个子弹的群，但是相邻群间距不变——还是单列的群间距——注意我定义的是单位时间通过靶的一列群或单列的群数（粒数）。

单位时间通过的群数（对于群列就是群数；对于单列就是粒数）不变，所以频率未变，振幅变了。

大个比方：原来是一行队伍，相邻两人间距是十米，现在每个人又拉手了另一个人，就变成群列，可是每两个人之间的距离还是10米（因为既然拉了手，就是相位相同，而两人的胳膊相拉不可能长于10米），群间距不变，如果拉着的人还是原来的速度前行，那么单位时间通过某界面的群数还是不变。——你看懂我说的了吗？

因为光源原子规则排列，所以发射的亚光子流也一定是有规则间隔的群流，绝不是杂乱无章的。

也够呛！最好是同一光源。其实：同一光源就是发射的大量亚光子群！足以分析你的问题。