是这个意思，有个示意图：
不过能否直接沿用光纤陀螺的信号处理系统，还不清楚，不妨一试，
因为光纤陀螺是同一条光路，温度和嘈声的干扰可以相互抵消掉不少，所以灵敏度很高，
而光纤MM是两条独立的回路，据说“互异性”差了不少，一般比陀螺的灵敏度低3-4个数量级，
所以可能需要稍不同于陀螺的信号处理方法，具体我也不是很清楚，
而且陀螺的价格对于民间学者来说也不低呀？

其实当年的MM干涉仪制作比现在要难得多，因为没有激光，M-G实验据说用的是“碳弧灯”，
估计这是当年干涉实验通常使用的光源了？
从上面那张表可以看出，Miller的光臂最长，达到了32米，参见Miller装置的照片：
那么用现代的激光加上高反射率镜子，按说要把光臂提高到50米应该不是很难吧？
而且当年他们都是用的显微镜肉眼观察，现在可以用光电管加信号放大，怎么也要精确几个数量级吧？
具体的计算我再试试，争取这次别再算错了，呵，

这条路可能比较适合民间学者，只是高质量反射镜的价格贵一些，
但也可以先试用一般的反射镜，至少Miller当年也没有什么高质量的东东吧？
只要光臂也能在30米左右，依靠现代的光电放大的观测方法，估计也差不多够了？
再效法老周制作“飞碟”的精神和勇气，这不应该是件很难的事？

先推导条纹移动数 ΔN：
t1=2d/c
t2=[d/(c+v)]+[d/(c-v)]=(2d/c)[1/(1- vv/cc)]

Δt=t2-t1 = (2d/c) {[1/(1- vv/cc)] - 1}
=(2d/c) {[cc/(cc-vv)] - 1}
=(2d/c) {[cc- (cc-vv)]/(cc-vv)}
=(2d/c) {vv/(cc-vv)}
=(2d/c) [1/(cc/vv - 1)]
≈(2d/c) [1/(cc/vv)]
=(2d/c) (vv/cc)

光程差δ=c*Δt= 2d(vv/cc)

如果考虑实际的t1=2d/sqr(cc-vv)，
则最后的近似变换得到：
δ=c*Δt= d(vv/cc) （具体计算省略），
装置旋转90度，光程增加一倍，移动的条纹数为：
ΔN= 2δ/λ =(2d/λ)(vv/cc)
================================
条纹移动数 ΔN = (2d/λ)(vv/cc)
================================

1、MM实验：
使用的是钠灯：λ=5.9e-7 m，
光臂长：11m，
v/c= 3e4/3e8 =1e-4
应该移动的条纹为：
ΔN= 2 * 11 * (1e-4)(1e-4) / 5.9e-7 = 0.37 ≈0.4

如果要测地球自转465m/s：v/c= 465/3e8 = 1.55e-6，
ΔN= 2 * 11 * (1.55e-6)(1.55e-6) / 5.9e-7 = 8.958 e-5 = 0.00008958 ≈0.0001
基本是1/10000个条纹移动量，
速度v减小近100倍，条纹移动量就要减小近10000倍，

2、Miller的MM实验：
假设使用的也是钠灯：λ=5.9e-7 m，
光臂长：32m，
v/c= 3e4/3e8 =1e-4
应该移动的条纹为：
ΔN= 2 * 32 * (1e-4)(1e-4) / 5.9e-7 = 1.085 ≈1.1

如果要测地球自转465m/s：v/c= 465/3e8 = 1.55e-6，
ΔN= 2 * 32 * (1.55e-6)(1.55e-6) / 5.9e-7 = 2.6e-4 = 0.00026 ≈0.0003
基本是3/10000个条纹移动量，

对于一般的光电管，基本可以胜任，但不是很有把握，要看信嘈比了，
如果信嘈比较高，加上适当的放大后，测量1/10000的条纹移动量应该没有问题，
有条件的话，还可以用机械斩光器得到光脉冲串，然后运用交流锁相放大和好的滤波电路，
这是现在常用的微弱光信号处理方法，

但愿这次没有算错了，各位也帮检查一下吧？
t1=2d/sqr(cc-vv)时的推导方法一般都有介绍，这里就暂时省略了，如果确有必要我再贴吧，

回复7楼，只是本人的一个想法，不知道是否真正可行。

我以为光纤出来的恐怕不是干涉条纹，而只是有强弱变化。
对这种更弱变化的处理可能属于关键技术。

8.28发去的E-Mail收到没有