您的学术流氓标准：

凡死不认错者！

回答：我认错过几次，因为人人都会犯错。但Dyn先生是从来不认错的。2002年国庆节期间，Dyn先生就中子磁矩等问题上犯了足有十个低级错误，天天引起我的嘲笑。我一般还算较少嘲笑他人在物理上的低级错误。

凡制造伪信息者！凡遇到实质问题就躲避者！

回答：我这个人特别征强好胜，有理智地争强好胜，并且喜欢摆事实，讲道理，因此绝对不会躲避别人的枪口。除非我因为时间有限，没有上网，没有看到针对我的帖子。我一旦看见凡是有针对我的帖子，我总是做比较长篇地回复的。

您说我伪造信息，证据何在？

凡讨论问题抄书者！

回答：讨论问题时，提供论据，自然需要说明出处。我手头物理书有几百本，引经据典，给出书名作者页码文献，这应该说是一个好习惯。为何在Dyn心中成了学术流氓的标准了？的确如此，Dyn先生的确喜欢天马行空地做主观臆测，做一翻个人的扭曲理解，自己给自己编造伪信息。2002年国庆器件关于中子磁矩等几个电磁学问题的讨论，就是如此，他每天想出一些个人观点，每天被我用大学物理教材上的论据否定掉。

看看，Dyn先生自己写的一些中学时代的回忆录，他也是一个勤学好问，老实诚恳，有个人主见的年轻学生样，可是他最终的物理知识水平留在了高中时代，以后就走上了江湖之路。
在这个网上，与我较恶最多的是Silin与dyn，我们的关系实在不好。Silin只喊口号，不讲具体问题。Dyn只提出几个具体问题（如光不是电磁波问题），也很少讨论具体问题，但在一两年前经常喜欢对我的帖子写标题式讽刺话。我跟他讨论最多的也就是02年国庆期间的那次讨论，我天天看他自己替自己编造假的物理命题，我天天用最基本的物理教材上的知识来反驳他，弄得不欢而散。

建议沈建琪先生让贤或网站改名

看了最近本站的几贴，有些话想说说，虽然我没有时间定期上网，有空才来坐坐，但这个坛子是必到的，看看有哪些新诤友和新观点。沈名义上是这里的三版主，实际是这个坛中央的总舵主，四年的苦心经营也不容易，到头来还惹了不少怨气，真是顶着对窝子跳笳罐，人虽吃了亏，戏还不好看。

在一片抱怨和委屈声中，我们是否找到了原因呢？难道都是对方的不是？非也！依我的一孔之见，沈是不适合在这里混的，这里的网名叫“挑战相对论”，而沈根本就没有任何挑战精神，以为他读过的几本物理教材足以把这些挑战者打得闭声闭气，落荒而逃。他哪曾想到，来这里的人连爱因斯坦都不怕，哪里把一个什么中国博士放在眼里呢？

常言道：来者不善，善者不来，来这里弄板斧的皆非等闲之辈，许多人都把爱因斯坦的原著翻烂了才到这里叫喊出一两声。而沈的贴里基本找不到爱因斯坦原著的引文，许多都是亟俱争议的课本教条，这些对那些要靠老师打分的学生来说挺管用，对这里的诸神却只能起到相反的作用，因为他们本身就是从怀疑课本开始怀疑相对论的。你再把他们早就扔掉的东西拿来晃悠，岂能以此服人？

我不是说沈先生没有物理水平，毕竟熬成了博士，不把那些洋教条摸熟是无法得这顶桂冠的，但人们在讲某些问题的道理时，是容易忘记谁戴什么桂冠的，而且道理从来不与身份成正比。沈先生每见词之将穷，就说人家是“呓语”、是“中学水平”、是“瞎扯”、是“胡言”、是“江湖”、是“民间”、是“自恋”、是“三脚猫”、是“臆测”、是“丢人现眼”、是“无知”等，很快又以导师身份自居，在没获得别人同意的时候就给人开出一些并不怎么经典的书单，给人“讲解”一些毫不关题的科普知识，即不管对手有理还是无理，先把他的形象弄矮三尺再说。

当然，这也许是沈先生的辩论风格，老朽也不好厚非，想本人年轻的时候不也是这副德行？年轻人激烈一点，这不能算是过错。可有一点令本人不解，来这坛子逛了快一年了，没见沈先生拿出自己的学术灼见来，据说在什么外国刊物上发了不少洋货，可这新鲜的东西也该在坛子里透露一二呀！难道这里的混客都消化不了？都如某位沈先生的跟从所说：“你们都不懂麦克斯韦方程组”？当然，如果是给爱因斯坦作注的文章就免了，这坛子里的家伙可能个个都看腻了。

本人对物理的确是外行，但年轻时搞无线电，读的是北京邮电学院的教材，基本上全是从老苏联翻译过来的，初读这位跟从的贴，还吃了一惊，以为这“挑战相对论”网站果是一个基础物理补习班，但看的贴多了，才知道不是这么回事儿，这里的大多数写家皆有独到的东西在此交流，具体理论难以详陈。但我读007的挑战檄文，就像读诗那样惬意，youngler思路的简洁奔放、丁一宁观点的一针见血，童先生严密如扣的逻辑，游仙的正直利落，和满教授的圆滑老到等，一个个鲜活的学术人物把这台虚拟大戏演得妙趣横生，也演得悲壮深沉。

然而沈先生的角色却始终没有找到合适的定位，一个根本的原因就是：“原本只是卫道士，一朝误入挑战门；举手投足都不像，张口闭口皆伤人。”为使沈先生和众网友不至于伤了和气，大家好聚好散，老夫倒有个建议：一、学宋江把“聚义厅”改为“忠义堂”，把“挑战相对论”的网名改为“捍卫相对论”，让原先的这班挑战义士们另寻山头，去闹他们的科学革命。老寨子由沈先生另招人马，锣鼓重开。二、维持网站原名，沈先生找个较体面的理由让贤，心平气和地交接一下工作，并鼓励一下场子里的诤友们努力学习，天天向上，然后另寻高就。

当然，我还算不上是这个坛中央的人物，完全没有表决权。上面的建议也只是来自“党外”（就当李鼎民吧），能否采纳，全凭沈舵主与众网友圣断，如有不逊，还望海涵。雷元星2004-10-1于成都

补充一条，沈建其学术流氓与社会流氓有一个共同点就是欺善怕恶

   陈绍光没参加本站辩论，仅由学生通过本站转了两封信给和满，信中半句都没提到沈建其，更无攻击之词。相反地，沈建其三番五次指名道姓攻击污陷陈绍光，陈绍光按照老人们的忍让息事宁人的态度没有理会並且约束他的学生不要回击，我实在是看不惯沈建其欺人太甚才回敬了一帖，陈绍光竟然通过学生发帖劝我不要与沈建其争执（真是扶不起的阿斗，上一辈的人与我们的代沟太深了）。沈建其看到我比他还恨，不敢骂我，却转去骂陈绍光是学术流氓。非常清楚生动地展现了沈建其的流氓本性——专选软的弱的来欺，在欺善怕恶方面沈建其这种学术流氓与社会流氓是没有区别的。

物理现在分工很细，搞场论的不敢评论搞广相的，搞凝聚态的不敢评论搞等离子体的，而沈是什么问题都要插一杠子。这只能表现他的浅薄。好象什么都懂，其实都是皮毛。话说多了，自然漏洞百出，于是只能抵赖了事。其实承认自己在某一方面不足不丢人。沈要学会放下架子，只有这样才不会大家所排斥

 度规的一般表示为：

ds²＝－g_μυdχ^μdχ^υ                 对L.S.             (2)

    ds²＝－η_αβdξ^αdξ^β          对I.S              (3)

g_μυ 是有引力时的度规张量，μ，ν＝0，1，2，3 ；η_αβ 是无引力时的度规张量，α，β＝ 0，1，2，3 。当上标符号与下标符号重合时则表示对所有可能指标相加求和。

根据周期T的定义，它是相继波峰到达空间确定点的时间间隔（T≡△t _p-p ），在任意一个确定的点有：dχ¹=dχ²=dχ³=0,

dξ¹=dξ²=dξ³=0，时-空中四维间隔平方（１）和（２）式变成：ds²＝－g₀₀（ dχ⁰）²＝－η₀₀（ dξ⁰）²

dχ⁰     c（d t）_L        -η₀₀

——＝ ———— ＝（———）^1/2  

dξ⁰   c（d t）_I        - g ₀₀

   T_L     ∫（d t）_L       -η₀₀

——≡ ———— ＝（———）^1/2  

 T_I     ∫（d t）_I         - g ₀₀

υ_L            -g₀₀

      ——＝（ ———  ）^1/2                          （4）

υ_I            -η₀₀

根据波长λ 的定义，它是在一个坐标系中某时刻测得的相邻波峰的空间距离，λ≡（△r）_pp ，对任意选取的某一时刻有：dχ⁰≡c d t ＝0， dξ⁰≡c d t ＝0，时-空中四维间隔平方ds²的表示式（2）和（3）变成三维空间间隔平方d s ₃² ，令i , j=1，2，3，有：

ds ²＝－g_{i j}dχⁱdχ^j＝d s₃² , ds²＝－η_{i j} dξⁱ dξ^j＝d s₃²

当L.S.中的引力场是稳定的，g _{i 0}＝g _{j 0}＝ 0，这时指定两点间的空间距离d r 是恒定不变的，直接用尺（g_{i j}）测量就行，使得稳定引力场中的空间距离d r就等于三维空间间隔d s₃ ：

d r＝d s₃＝（－g _{i j} dχⁱ dχ^j）^1/2           对L.S.    (5)

无引力的I.S中恒有η_{i 0}＝η_{j 0}＝ 0，其空间微分距离dl恒等于三维空间间隔d s₃，有：

dl＝d s₃＝（－η_{i j} dξⁱ dξ^j）^1/2                对I.S      (6)

由式(5)和式(6)可求出:稳定引力场中波长 λ_L＝△r＝∫dr跟无引力时的波长λ_I＝△l＝∫dl之比为

λ_L       （ －g _{i j} dχⁱ dχ^j）^1/2

——＝ ——————————                              (7)

λ_I     （－η_{i j} dξⁱ dξ^j）^1/2

当L.S.中的引力场不稳定，则两点间的空间距离d r是变化的，测量d r除了要用尺（g_{i j}）之外还要用到由光信号定义的同时性，因此还需要用到钟（g₀₀）。定义同时性的光波满足ds²＝0，从（2）式分离出时间分量dχ⁰≡cdt，由g_0j dχ^j ＝g_0i dχⁱ和度规的对称性g_{i 0}＝ g_0i ，可得光的传播方程为：

－ds²＝g_{0 0}（dχ⁰）²＋（g_{i 0}dχⁱ +g_0j dχ^j）dχ⁰＋g_{i j}dχⁱdχ^j

＝g_{0 0}（ dχ⁰）²＋2（g_{i 0}dχⁱ  ）dχ⁰＋g_{i j}dχⁱdχ^j＝0 ，

所以

dχ⁰＝g_{0 0}^-1｛－g_{i 0}dχⁱ ±［（g_{i 0} dχⁱ）²－g_{i j}g_{0 0}dχⁱdχ^j］^1/2｝

由（g_{i 0} dχⁱ）²＝（g_{i 0} dχⁱ）（g_{j 0} dχ^j）＝g_{i 0} g_{j 0} dχⁱ dχ^j ，可得：

dχ⁰＝g_{0 0}^-1｛－g_{i 0}dχⁱ ±［（g_{i 0}g_{j 0}－g_{i j}g_{0 0}）dχⁱdχ^j］^1/2  　(8)      

同时性的条件下dχ⁰＝0，使光的传播方程（8）式变成：

                            g_{i 0}g_{j 0}

±g_{0 0}^{- ½}g_{i 0}dχⁱ＝ ［－（g_{i j}－ ———）dχⁱ dχ^j］^1/2(9)

g_{0 0}

由此可见：同一时刻（dχ⁰＝0）两奌间的距离d r不仅与g_{i j}有关，还直接与g_{0 0}，g_{i 0}，g_{j 0}有关，因此，L.S.中的引力场不稳定的一般情怳下 ， 由光信号定义的同时性决定的空间微分距离d r为：

g_{i 0}g_{j 0}

d r＝［－（g_{i j} －  ——— ）dχⁱ dχ^j］^1/2，                 (10)

g_{0 0}

对于一个质量为M的静止质点产生的引力场，有广义相对

论惟一的严格解Schwarzschild度规：

2GM                2GM

   ds²＝（1－———）c²dt² －（1－———）^-1 dr ²

c²r                  c²r

－r ²dθ²  ― r ²sin²θdφ²             　　　   (11)

                      U                GM

将它转变到笛卡尔坐标系并忽略掉（—）²项，这里U = ——

c²                 r

是牛顿引力势，r是离质奌M的距离，则L.S.中的度规变成：

2U               2U

 ds²＝（1－ —— ）c²dt ² －（1＋——）（dx²＋dy²＋dz²）  (12)

c²                c²

2U                    2U

或在式（2）中：g ₀₀ ＝－1＋——，g₁₁＝g₂₂＝g₃₃＝1＋——，

c²                                 c²

g_μυ=0 当 μ≠υ。

让I.S.相对于质点M静止，则：

ds ²＝c²dt ² －（dx²+dy²+dz²）

或在式（3）中：η₀₀＝－1，η₁₁＝η₂₂＝η₃₃＝1，η_χβ＝0

当α≠ β 。

再根据式（4）和式（7）有 ：

T_L            U     υ_L            U    λ_L        U

— ＝1＋ ——，—— ＝1－ ——，——＝1＋ ——

T_I        c²       υ_I        c²    λ_I            c² 

 或

υ_L－υ_I        U

   β_υ ≡  ——— ＝－——                        （13）  

υ_I        c²

                 λ_L－λ_I         U                                                        

   β_λ≡－ ———＝－ ——                         (14)  

                  λ_I         c²

β_υ 是减小频率的相对红移率；β_λ 是增大波长的相对红移率。

   因为υ_I是不变的，由（13）式υ_L将随离质点M的距离r而变化。从M作一条到光束s的垂线，长度为D，令θ是垂线D与M到光子的连线r之间的夹角，则r cosθ＝D  ，故有

GM    GM cosθ

U（r）＝ ——＝—————＝U（θ），又由式（13）有：

r        D

U（θ）

   υ _L（θ）－υ _I（θ）＝－υ _I（θ） ———

 c²

 从θ到θ+dθ之间的引力势U（θ）对引力红移的贡献δυ为：δυ＝［υ_L（θ）－υ_I（θ）］dθ

U（θ）               GMcosθ

＝－υ_I（θ）——— dθ＝－υ_I（θ）————dθ

              c²                     c²D

注意，这里不是比较同一坐标系中的υ_L（θ）与υ_L（θ+dθ），因为经由这样的比较不能给出可供观察的值。我们比较的是L.S.中的υ_L与I.S.中的υ_I ，因为只有υ_L与υ_I的差值能够被直接地测量。这正如在Hafele等^【6】的实验中比较的是铯原子钟在飞机上的周期T_飞 与在地面上的周期T_地 之差，而不是比较飞行铯原子钟在前后瞬时的周期T_飞（t₁）与T_飞（t₁+dt）之差。                      

 从点2（r =－∞，θ＝－π∕2）到点1（r =∞，θ＝＋π∕2）的全部路径中的引力红移是：

 △υ＝∫_－∞^∞ δυ＝∫_－π/2^π/2［υ _L（θ）－υ _I（θ）］dθ

＝［υ _L（π∕2）－υ _I（π∕2）］

－［υ _L（－π∕2）－υ _I（－π∕2）］

    ＝［υ _L（1）－υ _I（1）］－［υ _L（2）－υ _I（2）］

＝［υ _L（1）－υ _I（1）］－［υ _L（2）－υ _I（1）］

U (θ)

＝∫_－π/2^π/2 –υ _I（θ） ——— dθ

c²

GMcosθ

＝∫_－π/2^π/2 –υ _I（θ）—————dθ

c²D

π   2GM               2GM

＝－υ_I（—）——— ＝－υ_I ———                (15)

2    c²D           c²D

游客仙人，你是专业水平的哲学工作者，不帮助科技人员提高认识，不帮助他们团结，还这么极端地指责。我认为这样不好。

怎么现在连你这么有思想的人，也这么冲动？