功夫不负有心人，我又解决了一个重大难题。我用我的电偶极子理论成功地解释了磁场的本质，现在又搞出了任意闭合电流回路的磁场场强公式和和受力公式。在我的理论中，导线中的电流是电异极子（异偶极子）流动，而对磁场有实质贡献的是电偶极子部分，这在前面已经讲过。磁场力实际上是电偶极子之间的静电力，并非是相对论效应。但是把电偶极子的电量硬说成是静电荷电量难以说服人，因为电偶极子除了电量还有极距。我前面已经说了磁场力大小和电荷是否有相对运动没有关系。那么说和极距有没有关系呢，毕竟电偶极矩是电量和距离的乘积。
如何把电偶极子的电量变成和静电荷一样的形式呢？因为静电荷是点电荷，点电荷是没有方向的，在平行导线上还好，比较复杂的回路就不好处理了。
我在分析俎栋林编著的《电动力学》讲的大数学家拉普拉斯帮助安培写出的电流元作用力公式，突然想到了一个办法。
第55页有一张图，画出了一个分析电路，有兴趣的同志自己去看书，我就不附图了。图中描绘了原点外有两个任意闭合电流环路，c1和c2,分别流动着稳定电流I1、I2。在c1和c2上各取一长度微分点dl1、dl2，O点到dl1和dl2的矢径是r1、r2。dl1到dl2的矢径是r12，反过来是r21。两回路的受力是F12=-F21，符合牛顿第三定律。

计算得到

F12=(μ0/4π)∮∮I2dl2×(I1dl1×r12)/r12^3。

我把μ0=1/ε0cc代入上式，并将cc移到积分号内，用我的公式λ=I/c，代换掉I1、I2，因为我使用磁电场Em了，和过去的磁场B不一致了，因此叉乘改为点乘，得到

F12=(1/4πε0)∮∮（λ2dl2·λ1dl1）r12/r12^3。

再将dq替换掉λdl，最终得到
F12=(1/4πε0)∮∮（dq2·dq1）r12/r12^3，这时就完全变成了电偶极子之间力的公式，和静电荷之间的力的形式一样，区别在于这里的q变成矢量q了。

把电偶极子变成带有电量的矢量，一举解决了电偶极子和静电荷一样在公式中进行等效计算的问题，也消除了两个异号电荷无法进入公式计算的问题。同时公式中完美保留了电流方向、受力方向等一切关系。这样，电偶极子可以被看作有方向、无极性的点电荷来处理，把它说成是点磁荷也未尝不可。

有人可能会问，那个偶极子的极距去哪里了？我现在明确告诉大家，导线所受的磁力，只和极化出的电荷的绝对量成正比。极距不影响磁力，极距只反映导线两端所加电场和极化出电荷的容易程度。同样电流大小，极距大的表明导线电阻小。

这是我解决的一个重大问题。是对电磁学的又一个极大贡献。

以上推导和结论均属我独家发现，一经发现有人抄袭，法律追究。