说的不错，驻波腔输出稳定的频率，可就是怕它太稳定了不是？
我还是想不清楚这个驻波腔内的复杂情况，希望有现成的理论才好？
自己分析的话只能想到：
对一个方向的波A，腔长增加了（La），但对另一方向的波B，腔长减小了（Lb），
这是两种腔都具有的情况，
问题是：
行波腔：发光原子发出一个脉冲A，A回到该原子处，圆周光路长度L算是行波腔长度了？
那么当光路旋转时，L的变化是很明确的，
驻波腔：任一发光原子发出脉冲A，A回到该原子处，来回往返的光路长度变化是往返的sagnac之差，
也就是MM实验中的“二阶效应”，这与激光陀螺的行波腔“一阶效应”就相差很多了？

当然驻波腔的分析还不能完全用行波腔的方法来分析，
但至少可以看出两者的不同之处吧？
驻波腔的内的情况其实还有频率间的相互抑制竞争问题，最后出来的频率一般很难是两个，
（有周期交替出现的规律，另外再说了）
这个问题清华的张书练老师比较有研究（激光测尺），我也曾经建议他能做一下驻波腔的运动实验，
不过他很忙，后来也就没再提起了，看来驻波腔还是不容易，

    这倒是值得探讨的。我认为在确定的功率输入的前提下，波长变化有一个适度的范围，超过一定的腔长将整数地增加一个波节。

.

    更为奇妙的是，我的原子跃迁理论也是首先在电子与原子核之间形成驻波，电子因不断吸收以太能量物质远离原子核而增加“共振腔长度”到形成新的波节，再由电子在这些波节上“跳舞”而辐射光波。

对于激光器发出后的激光，“以太风”是能改变激光的性质的，它能微小地改变波长和在很短的光程和时间内改变激光频率，但检测的是由很多周期的两激光形成的一个拍频。局部微小的改变不影响拍频变化。除非检测的是干涉图形，不过不同的两激光无法形成稳定长时间的干涉图像。

    不错﹕谐振腔起做选频和维持和加强震荡作用，谐振腔的长度不是随意可变的，必须通过调试到适当长度才能获得最大的功率输出。什么“无法形成稳定长时间的干涉图像”呀，拍频根本就不可能形成任何干涉图像！

    尽管波长会因为以太漂移而改变，但是在没有多普勒效应的前提下哪来的激光频率改变？这么一个简单的问题使这么多人都如此糊涂，都是在“光速不变”假设前提下被相对论给害的！

    总觉得“拍频”用词不妥。

    谐振腔作为“选频”功能允许存在一定的波长误差范围，是因为谐振腔的两个反射镜面(出光的一头是半透镜)并不是绝对光滑的，而并非要形成拍频驻波。(原解释有误，被删除部份已复制到第[64楼]作了更正)

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相对论误导科学走斜路，是非曲折待历史见证；引力场以太旧貌焕新颜，定海神柱将扭转乾坤。.................... 想当初时空迷思闯科海，荣辱以乐可生命当歌；看如今闲庭信步攀高峰，重构宇宙再平展时空。