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我们知道：在静参照系中，当观测运动介质中的光速时，其中 顺向光速为 v1 = c/n + (1 – 1/nn) u 逆向光速为 v2 = c/n - (1 – 1/nn) u 但当使用该斐索公式时，如果介质的运动速度等于光速，那么 v1 = c/n + (1 – 1/nn) c > c 就会超过正常光速，很显然这是不正常的。可见斐索公式是有局限性的，它只适于低速运动下的介质。那么当介质高速运动时，其中的光速应该怎样计算呢？根据笔者研究的结果，此时应用如下公式： 顺行光 v1 =（c + nu）/（n + u/c） ( u = 0 ~ c ) v2 =（nu - c）/（n - u/c） ( u > c /n ) 逆行光 v2 =（c - nu）/（n - u/c） ( u ≤ c /n ) 当u << c 时 即可推得斐索公式； 当u = c/n 时 v1 = 2 nc/ (nn +1) v2 = 0 当u = c 时 v1 = v2 = c 这才与实际相符。 在介质中有一个静止的点光源，它发出一个光脉冲。当介质不动时，其波面是一个以光源为球心的正球面，各向光速均为u < c/n ；但当介质做匀速运动时，那么波面就象被风吹一样，变成了在运动方向上被压扁的椭球面，且球心离开了光源。 椭球焦点的离心率是 e = (u/c) sqrt[ (nn -1)/(nn - uu/cc) ] 光源对短半轴的偏心率是 f = (u/nc) (nn-1)/(1- uu/cc) ] 椭球长半轴对光源的张角是 tgφ= sqrt[ (cc/uu -1)/(nn - uu/cc) ]/ ( nn – 1 ) 介质的运动速度越大，椭球就越扁，光源的偏心率就越大；而椭圆对光源的张角则越小。 当 u = 0 时 e = 0 f = 0 光源位于正球心上 当 u = c/n 时 e = 1/sqrt (nn+1) f = 1 光源位于椭球波面上 当 u → c 时 e → 1 f → ∞ 此时光源远远落后于椭球波面 介质的运动速度越大，朝运动方向偏斜的光线越多，光速就越大；但波动椭球面就越小。 当 u = 0 φ= ∞ u = c/n tgφ= sqrt(nn +1)/n u = c φ= 0 此时波动椭球面被压缩成了一个点。 若从波动过程来看，当 u< |