| 《Lorentz，Edwards变换与轮换不变性原理》（英文）上载在 http://cqfyl.nease.net/pdf/Shen.pdf 内容介绍： 1. 不用“光速不变原理”，利用普通粒子作为度量工具，得到Lorentz变换。证明该变换中存在一个“不变速度”。当该不变速度为无穷大时，就退化为Galileo变换；当该不变速度为某一个有限值时，就是Lorentz变换。 这部分内容就是去年11月份我的《Lorentz变换与Galileo变换：唯一自洽的两个变换》的英文翻译。 2. 以上的前提是假定了“单程速度可测”。但是实际上，由于测量两点之间的单程速度需要异地的两个钟，而这两个钟需要事先对钟。这就带来问题，譬如：1）按照爱因斯坦异地对钟法，需要先有一个速度已知的信号，可是我们还没有对钟，如何使得速度已知？2）如果利用移动对钟法，将两只钟在同地 校对好后，再将其中之一移动到另一点。但是这种移动（即使极缓慢的移动）会不会对钟的时率造成影响？ 所以，爱因斯坦对钟法（假设了“单程速度可测”）是一种虽然自洽但含循环论证的对钟法。爱因斯坦对钟法只是所有可能的对钟法之中最简单省事的对钟法。1963年Edwards提出：虽然单程速度不可测，但双程平均速度是可测的，因为它只需要一个钟，不再需要对钟。实际上，历史上所有关于验证光速不变原理的实验其实都只是验证了双程光速不变。Edwards利用双程光速不变假设，得到了一个Edwards变换，它是Lorentz变换的一种推广。在该变换中，单程光速可变（单程光速依赖于参考系），但双程平均光速不变（双程平均光速不依赖于任何惯性参考系之选择）。 我在《Lorentz，Edwards变换与轮换不变性原理》一文中，不使用双程光速不变假设，但利用所谓的坐标系的轮换不变性原理，也得到了Edwards变换。在我这里，“双程光速不变”成为了理论的一个输出结论而不再是理论的输入出发点。 我还得到了一个更为广义的Edwards变换。轮换不变性原理是与相对性原理以及因果性原理是一致的，我利用轮换不变性原理，研究了在保证相对性原理以及因果性原理要求下我们对于推广一个坐标变换最终能走多远。 注：以上提到的相对性原理的内容是：所有物理规律的表现形式不依赖于参考系选择。其实Galileo相对性原理也是满足这个定义的。 3. Edwards变换与Lorentz变换有什么关系？我证明：Edwards变换与Lorentz变换是等价的，它们之间仅仅相差一个广义坐标变换。在这个广义坐标变换下，Edwards变换能变成Lorentz变换。从这个意义上讲，Edwards变换其实是属于广义相对论的内容了，其中Edwards参数（表征单程光速可变）的物理意义其实是一个引力磁势。不过，由于Edwards参数是一个常数，所以引力磁势也为常数，从而Edwards空间其实不存在引力场（引力磁场），所以Edwards时空不是一个弯曲空间而是一个平直空间。对于那些不可测的物理量（如单程速度、同时），Edwards变换与Lorentz变换所给出的结果的确不同，但是对于可测的物理量（如双程平均速度），Edwards变换与Lorentz变换给出相同结果。所以，Edwards变换与Lorentz变换其实是等价的，而Einstein的狭义相对论其实是相当于选择了一个特殊对钟规范并尽可能使得变换最简单的一种做法。 以上相当于是对Lorentz变换，Edwards变换以及广义坐标变换之间的关系做了一翻审视。按照我的观点，无论是Lorentz变换，Edwards变换（甚至Galileo变换），其实都属于广义坐标变换之特殊形式。广义坐标变换才是所有时空变换的终极所在。 沈建其 2005-08-29 KTH，KISTA， SWEDEN ---------------------------- 另, 2004年11月23日的《Galileo变换与Lorentz变换：仅有的两个自洽时空变换》上载在 http://cqfyl.nease.net/images/sjq.pdf |
[16楼] 作者:wma123
发表时间: 2007/10/01 11:33
