严格说非线性的广相不自洽。陈绍光老师线性引力理论也导出施氏度规，是引力场中光速不变的校钟校尺结果，时空仍平直而不弯曲。

陈绍光老师的线性的真空极化引力理论就是用来替代非线性的广义相对论的，替代必需要有相同和不同：相同处是都能导出Schwarzschild度规，从而陈氏引力可以解释广相能解释的所有实验结果。不同处是对Schwarzschild度规理解不同。

广相认为Schwarzschild度规表示时空弯曲，时空变换原则上就是非线性变换，从而狭相的线性洛楞茨变换只是宇宙中不存在物质（质量M=0）的特例。由于现实的宇宙中不可能没有质量，洛楞茨变换只是一定误差范围内的近似。严格的惯性坐标系和严格的时空线性变换根本上就不存在，对实验物理学来说由于允许一定的误差，使得从实验的角度看广相与狭相不会相冲突。但是从数学上严密的公理化物理学来说，当时空非均匀、非线性时，真空中光速不可能恒定不变，即使在一个坐标系中也会此处的真空光速与别处的真空光速不相同。当没有严格的惯性坐标系，真空中的光速保恒原理不成立，各地的钟原则上无法校准，若把实际上可变的光速当成不变光速来校钟，得到的“假同时”的时间t再对空间距离x微分，则求出的速度会使均匀真空中的光速一定不守恒，非均匀真空中的光速反而有可能守恒。当非均匀的时间与非均匀的空间满足某种关系，有引力的弯曲时空可以通过校钟成为无引力的平直时空。爱因斯坦方程组的未知数的个数多于独立方程的个数的含义就在于此，说爱因斯坦方程组沒有解也可以说它有无限多个相互冲突的解，这是时空的非线性导致时间和空间坐标沒有确切的定义所致。从严格的公理化物理学要求来说，广相是不自洽的。

陈氏引力认为Schwarzschild度规是在引力场中用光波的校钟校尺的结果，是基于有无引力（质量M附近或远处）真空中的光速保恒原理同样成立。具体说，用闵可夫斯基时空中量子场论导出的引力场中光子的动量-能量变化，由光的波粒二象性对应于光波的波长、频率变化，用光波校钟和尺的结果是：距离质量M远近不同的地方的钟和尺是不相同的，由于基本的时空单位的不同导致所有物理量隨离质量M的距离而变化，这就是Schwarzschild度规的物理意义，是引力场中光速不变的校钟的结果，Schwarzschild度规不是表示时空弯曲，而是反映平直时空中光子的动量-能量变化。

必需使用“惯性系”进行具体研究，才能确定具体线形关系。

目前无论在现实中还是原理上，我们没有确定惯性系的精密实验方法。（请认真思考这个观点，我这么说是经过认真思考的。）

我们只能把一些参照系作为惯性系求解，例如：地表。最后得到的还是“近似解”。由于这个近似解是线形变换得出的，不会象GR近似解那样由于“蝴蝶效应”放大误差，所以比GR好。但我们要意识到，这种方法也不是完备的。