即使按照牛顿的时空观，同一惯性参照系内的无限个异地静钟也是可以预先同步的，相对论也支持同样的结论。（所有的理想钟只要走速一样，在校准后的任一时刻，都是相同的读数，就不用再拿光信号校准了。）

只要在自己参照系的任一时刻，看到尺子的首端和末端与自己坐标重合的两个观察者，把自己的坐标上报就可以了。

这个时刻可以随便指派，比如自己的钟表为 0 的时刻，只要同系的观察者事先约好就可以完成这个测量。不需要无限大的传播速度。

这就避免了你设想的问题——你提出的疑问是机械理解了两坐标系原点重合的操作过程。事实上那是为了公式推导简化所作的合理抽象假设。

这样看来至少动系K'无法测量一个端点位于O的尺长？
不过相对论有个变通的方法：
K'系内的所有时钟在O与O'重合后，
可以通过光信号来校准，根据是：
t'=x'/c
t'是x'处时钟应该校准的时间，
虽然这样K'系内的时钟可以保持同步了，
似乎可以去测量静系K内的某一个位于x1和x2的尺长了，
因为“上报”给O'处的两个“同时端点读数”x2'-x1'就是尺长了，

但是还有一个问题：
怎样表达“上报”给原点O'的“端点读数”是同时的呢？
如果在信号中包含了x2'和x1'处的“时钟读数值”，
这就有问题了，因为用这种报告“时钟或尺长读数值”的方法，
恐怕异系之间就没有“尺缩时慢”了？
因为动系K'内的尺长和时间与静系K中的完全一样？
就等于两系之间可以直接用“手机”对话，
这样如果K'直接用“手机”向K报告自己系内的两个闪光的时间间隔t2'-t1'，
还会有“时慢效应”吗？
尺长也可以用“手机”两系互相转告比较呀？还会有“尺缩问题”吗？

所以爱因斯坦才对同系同时问题做了如下解释和规定：

“物理学研究空间和时间里的“事件”。对于每一事件，
除了它的空间坐标x，y，z以外，还有一个时间值t，
后者被定义为是用一只空间大小可以忽略的时钟（理想的周期过程）来量的。
这只时钟C被看做静止在坐标系的一个点上，比如在原点（x=y=z=0）上。
在点P(x,y,z)上发生的事件的时间则是这样来定义的：
时钟C上所指示的时间同这事件是同时的。
这里“同时”这一概念假定不需要特别定义就有其物理意义。
这是不够严格的，只是因为借助于光
（从日常经验的观点来看，它的速度实际上是无限的），
空间上分割开的事件的同时性看起来好象是可以立刻确定下来，
这种不严格性才似乎是无害的。

相对论消除了这种不严格性，它用光信号从物理上来定义同时性。在P处发生的事件的时间t，是从这个事件发出的光信号到达时钟C时C上的读数，减去光信号走完这段距离所需的时间。做这种改正时，要预先假定（假设）光的速度是不变的。”
参见：《爱因斯坦文集》第一卷 456页

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所以同系内只需要一个放于原点O或O'处的时钟C，
其他任意点x或x'点的“事件发生时间”都是由C的读数t#减去传递时间x/c来确定的：
t=t#-x/c
用这个方法我们的确可以判断任意两点x2'和x1'是否同时，
只要满足：t#2'-x2'/c=t#1'-x1'/c，就表示：t2'=t1'=t'，
可现在的问题是：你最多可以事先固定一点x1'，可x2'确是未知的？
这样O'点无法判断这样的“上报”中哪两个端点读数是同时的？
GUO问你的也是这个意思吧？