何谓磁畴？磁畴就是分子自发磁化出的一个个磁场达到饱和的小单位分子团。这些分子团等效成一个个小分子环流，具有微观磁场。它们是杂乱无章的排列的，宏观上不显磁性。技术磁化的目的就是把这些不规则的环流方向扳正成一致，使其环流矢量和达到最大。

 


为了形象，直接就把这些环流看作微小的柱形磁铁。比如我把10000个小磁铁置于一体积油中分散，不考虑重力的沉降作用，也不允许它们聚成一团，让它们保持等间距，这就和磁畴在实际铁磁物质中一样了。

 


在有外加传导电流时，它们的方向会趋于一致，如果这些磁体和油没有摩擦，只有磁体间和油分子间的引力势能，则该磁化就十分容易，它没有热能损失，它的磁导率也十分大。比如我外加100Am-1的磁场，它们的方向就全顺过来了，比如达到了1特斯拉。它们的磁化程度几乎是和外磁场成正比的，在达到饱和前，是线性的。当我把磁场撤除，它们又恢复到未磁化时初始位置了。这种磁畴及所在环境就是理想软磁体。软磁铁中的磁畴转动是一种角度位置弹性形变，不受力时还能恢复到初始位置。

 


如果我把这些小磁铁分散于松软的土中，磁化时遇到的阻力就会明显增加。相同的外加磁场100Am-1，磁化出来的B就小，比如只有0.3特斯拉，它的B点就会落到理想软磁铁的B的下面。这个材料就略显硬。当然，我如果想把它磁化到1特斯拉，我外加磁场可能就要达到400Am-1

如果我把这些小磁铁分散在硬面团中，显然同样的激励磁场100Am-1，把磁体扳正的效果就大大降低，得到的B就更小，比如B只有0.1特斯拉，它比在松软土环境之下的B还低。我要增大很大的激励磁场，比如1000Am-1，才能克服硬面团和小磁铁的摩擦力，把小磁铁一一扳正过来，达到B=1特斯拉。这就是硬磁材料的特点。此时虽然B达到和理想软磁铁一样了，但是用的H却有10倍的区别。因此，即使B相同了，但H不相同，它们也不是在一个点上。硬磁材料永远无法和软磁材料达到相同的M（H）状态。由于小磁铁在松软土和硬面团中会发生转动角度永久保持，也会使得被外力扳正后的小磁铁在失励磁后不能依靠自然回复力回到初始状态，这就表现出硬磁材料的剩磁。

 


硬磁材料被磁化的曲线永远都是处于理想软磁材料的磁化曲线之下，相同B值时（如果能到达）B曲线和B轴围成的面积总是大于理想软磁体的面积。其一是它总低于理想软磁体的磁化曲线，其二是达到相同的B时，H要向右很多很多，如上面的10倍。这两个因素就使硬磁铁磁化曲线和B轴之间的面积远大于软磁铁的面积，而不是“只有沿着线性铁磁材料的起始磁化曲线积分其消耗的电能最多，其余的非线性铁磁材料的起始磁化曲线与纵坐标B所围成的曲边三角形面积更小。”（见朱顶余《磁场能密度属于磁场场状态的函数，只取决于其状态参量（H，M）与抵达该状态的具体历程无关》【32楼】）。