光源运动的绝对速度公式
——用多普勒效应破解绝对速度

作者：快巴乐汉 日期：2009-12-1

1、两个基本假定

01、绝对空间存在，且绝对静止；
02、物质在绝对空间中的运动速度为绝对速度，光的绝对速度值不变且等于绝对速度极限。

2、基本计算

假定光源在绝对空间中的绝对速度是u，光的绝对速度是c0。

01、运动的光源发射频率不变，而发射波长改变

在绝对空间中各向同性的静止光源，各向发光的发射频率相等，波长相等，其频率记为ν0，波长记为λ0。

当光源以绝对速度u运动，其发射频率保持不变。即：

νs=ν0

νs--表示发射频率。


02、分两种情况讨论：

光源远离原点

对绝对系原点，由于发生光源远离运动，发射波长增长。

即，
λs=λ0(1+u/c0)

λs--表示发射波长。

令，
β=u/c0
则，
λs=λ0(1+β)

对应绝对系原点的接收波长λd，有，

λd=λs

进而有

λd=λ0(1+β)

λd--表示接收波长。

即原点的接收波长增长。


对绝对系原点，由于发生光源远离运动，虽然发射频率不变，但是，接收频率变慢。

νd=c0/λd
νd=c0/(λ0(1+β))
由ν0=c0/λ0
得
νd=ν0/(1+β)

因(1+β)＞1，故，
νd＜ν0
即，接收频率变慢。


光源接近原点

对绝对系原点，由于发生光源接近运动，发射波长缩短。

即，
λs=λ0(1-u/c0)

λs--表示发射波长。

由，
β=u/c0
则，
λs=λ0(1-β)

对应绝对系原点的接收波长λd，有，

λd=λs

进而有

λd=λ0(1-β)

λd--表示接收波长。

即原点的接收波长缩短。

对绝对系原点，由于发生光源接近运动，虽然发射频率不变，但是，接收频率变快。

νd=c0/λd
νd=c0/(λ0(1-β))
由ν0=c0/λ0
得
νd=ν0/(1-β)

因(1-β)＜1，故，
νd＞ν0
即，接收频率变快。


3、光源绝对运动速度

01、绝对运动的多普勒观测效应

在绝对空间中，有绝对运动的光源所产生的多普勒效应包含发射波长和接收频率这两种变化。
在绝对空间中，有绝对运动速度的光源所发射的波长，远离时波长增长，接近时波长缩短。

简单的说，在绝对空间中运动的光源，向前发射的波长缩短，向后发射的波长增长。

也即，在绝对空间中，运动的光源，不论光源是接近或远离，总是向运动方向前方发射的波长缩短，向运动
方向后方发射的波长增长。


02、光源绝对运动速度

根据光源在绝对运动方向的前后方发射波长的差别，就可以计算出光源运动的绝对速度和方向了。

向前发射波长：λd1=λ0(1-β)
向后发射波长：λd2=λ0(1+β)

其中：β=u/c0

λd1/λd2=(λ0(1-β))/(λ0(1+β))

λd1/λd2=(1-β)/(1+β)

令，
γ=λd1/λd2

γ--表示前后波长比（简称前后波比）。

则，

γ=(1-β)/(1+β)

γ(1+β)=1-β

γ+γβ=1-β
β(1+γ)=1-γ

即有，

β=(1-γ)/(1+γ)

由β=u/c0

得，

u=c0(1-γ)/(1+γ)

即为光源运动的绝对速度公式。

小结：

光源绝对运动速度公式：

u=c0(1-γ)/(1+γ)

γ=λd1/λd2

其中：
u--光源绝对速度
c0--绝对光速值；
λd1--向前发射波长；
λd2--向后发射波长；
γ--表示光源的前后波长比（简称前后波比）。

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