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研究光的多普勒效应问题，不仅要考虑由光源运动和观测者运动带来的影响，还要考虑由他们的绝对运动所产生的时空收缩的影响，情况非常复杂。我们在一般情况下的观测结果是.
设 光源的绝对运动速度为v .运动方向与被观测光线的夹角是α；观测者的绝对运动速度是 u . 运动方向与被观测光线的夹角是β. 那么 他所观测到的光速是 c′= （c— u cosβ）/（1— uu/cc） 观测到的波长是 λ′=（c— v cosα）T。/ SQRT [（1— uu/cc）(1— vv/cc)] 观测到的周期是 T′= T。SQRT [（cc— uu）/（cc— vv）] （c— v cosα）/（c— u cosβ） 观测到的频率是 υ′= 1/ T′ 例 当观测者静止 u = 0 . 光源做远离运动时 α= 180°时，可得 c′= c λ′= c T。SQRT [（c+v）/（c—v）] T′= T。SQRT [（c+v）/（c—v）] |
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对【4楼】说： 考虑多普勒横向效应，即余弦值为零，剩下的就是蘋率脚标之差了。 |
| 廖先生是故意在答非所问，偏离主题吧？廖先生对流体可能很有研究，我建议您对声波在变速流体介质中的传播问题也列入你的研究范围里。 |
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多普勒横向效应公式
由时间相对性公式 △t = △t0 / (1 - V2 / c2 ) 1/2 (1) 式中 △t -- 时间间隔 △t0 － 原时间隔 V － 坐标系运动速度 C － 真空中光速（真空介质静止时的不变光速） 得到 ν = ν0 (1 - V2 / c2 ) 1/2 （2） 式中 ν = 1/△t (3) ν0 = 1/△t0 (4) 式（2）就是多普勒横向效应公式。 |