为做试验，的确很需要钱呀，
很愿意接这个活，以前也帮烟厂翻译过资料的，
水平不敢吹，只是一般，不过有水平不错的人帮我把关，
一定保证翻译的质量，

不过时间要求是多长呢？能商量一下吗？
先寄一本看看？
yanghx@19.cn

我相信不是没有人愿翻译，而是能者不会在没有看到书前冒然出手。

我出个主意，把一段主要内容贴于些，让各位翻译后贴出来比较比较再定，这有等于把握翻译质量。这也有助于各位学习。一举多得，何乐不为？

声名：本人无意接这担生意。我现在太忙，连复习功课准备考试的时间都没有。555。

提供一个信息：广州外国语学院有“科技英语专业”。

好! 贴出绪论中一小段（约全文的1%），请有意者试译。无论最后选中否都有酬谢!

根据广义相对论，在引力场中存在钟慢与尺缩两个效应，钟慢使光波的频率 υ 减小，尺缩使光波的波长 λ 增大。光波的能流密度一方面会随单位时间内波振动次数（频率）的减少而减小，另一方面会随单位体积内（对单色平面波就是单位长度内）波的数目的减少（因波长增长）而减小。因此光波的能流密度的减小，是由钟慢引起频率 υ 减小和尺缩引起波长 λ 增大共同作用的结果。由光波的能流密度与光子的能量 hυ 相对应可知，光子频率 υ 减小的红化是由钟慢与尺缩两个效应共同作用的结果。严格计算可得出：钟慢引起的频率 υ 减小的红移和尺缩引起的波长 λ  增大的红移，各对光子频率的红化（由化学感光的量子跃迁过程形成的光谱记彔下来）作一半的贡献。频率减小与波长增大是同时发生的，严格的计算可得出，波长 λ 的增大率跟频率 υ 的减小率相等，两者之积 υλ 恒为一个常数，因此，红移过程光速总是保持不变的。由于钟慢和尺缩都是相对无引力时的度规而言的，光子频率的红化自然也是相对于无引力时的局部惯性系而言的，是光经过太阳附近跟不经过太阳附近相比较而言的红移或红化（一个坐标系中无所谓红移，因为没有参照系就无法测量红移）。经过的路途愈长，从恆星旁边穿过的机会愈多，累积的红移也会愈大，这与哈勃红移定律正好相符。用广义相对论途中光波的引力红移或途中光子的引力红化就可解释哈勃红移，宇宙膨胀的假设完全是多余的。因此，用爱因斯坦的广义相对论严格求解就能完全解释观测到的宇宙，自然界不存在宇宙膨胀和宇宙大爆炸，是爱因斯坦的失误导致了宇宙膨胀的假设。

本书第1章“引力的起源”深入讨论引力是如何产生的，得出引力不是一种独立的作用力，引力只是弱作用力真空极化效应的一种表现形式，它有如电磁作用的真空极化效应的Casimir（卡西米尔）力。首先从泡利 (Pauli) 不相容原理要求的在物理真空中最低能态中微子ν₀分布的均匀各向同性出发，推导出真空极化压力公式 f ＝ G m M（r∕r＋v∕c）∕r ² ，然后由此公式推导出广义相对论的度规方程和等效原理，并论证此弱作用力的真空极化压力就是通常意义下的引力。引力只是中微子ν₀与核子（或夸克）通过Z⁰玻色子弱作用的统计平均结果，已知的自然界四种相互作用力只有强、弱、电磁三种作用力是独立的，现有的U(1)×SU(2)×SU(3) 模型就已经实现了四种相互作用力的统一。第2章“量子引力效应”首先讨论引力作用下能量不守恒的理论预言及其实验观测检验，并找到了时间流逝一去不复返的物理根源。接着讨论引力的屏蔽效应、温度效应以及引力对速度的依赖，这些新的量子引力效应实际上已隐含在广义相对论的爱因斯坦方程之中。第3章“途中引力红移”首先讨论可观测的引力红移的正确定义，接着分别从量子场论和广义相对论推导出途中引力红移公式，再由此公式推导出统计意义的哈勃定律，并用实测的宇宙光度质量密度计算出‘途中引力红移’的哈勃常数，并与观测的哈勃常数相比较，得出哈勃红移正是途中引力红移。途中引力红移的预言与光的偏折和雷达回波时延的预言相洽。第4章“爱因斯坦的失误与宇宙膨胀”首先分析现今公认的引力红移公式为什么是牛顿近似的引力红移，再探讨爱因斯坦为何本该预言到却没有预言到途中引力红移以及雷达回波时延的原因。爱因斯坦的这个失误导致了宇宙膨胀假说的产生。第5章“途中引力红移的实验与观测检验”总结了已有的有关引力红移的实验和观测结果，通过分析证明广义相对论的严格引力红移公式已经得到了已有的实验的充分检验，是完全正确的。第6章“真实的宇宙”用量子场论和广义相对论推导出的途中引力红移公式和统计意义的哈勃定律，解释反常红移、哈勃曲线的弥散性、丢失质量、类星体之谜、光度佯僇、微波背景辐射和氦丰度等观察结果。广义相对论的光在传播途中的引力红移预言与观察结果完全一致，从而直接地得出一个和谐统一的、自然的、局域化的宇宙，不需要任何新的理论与假设，也不需要宇宙膨胀和大爆炸的猜想。

是光经过太阳附近跟不经过太阳附近相比较而言的红移或红化（一个坐标系中无所谓红移，因为没有参照系就无法测量红移）。经过的路途愈长，从恆星旁边穿过的机会愈多，累积的红移也会愈大，这与哈勃红移定律正好相符。

[[[[[[沈回复:

这种引力红移是不可能累积的.这个问题我也考虑过,不存在累积效应.这种红移类似一个"红移势",每一个星体都有自己的"红移势",但光子穿过了很多"红移势",但它们是不可能累积在一起的.举一个例子:光子穿过了很多"红移势",好比一个人爬过了很多山头(每个山头有自己的重力势),但是你爬到最后一个山头,你发现你的能量不是这么多山头的重力势的累积.

所以,想用引力红移累积效应来解释哈勃红移现象,是不可能的事情.]]]]]

用广义相对论途中光波的引力红移或途中光子的引力红化就可解释哈勃红移，宇宙膨胀的假设完全是多余的。

为什么说引力红移不可累积?用一阶近似可以理解这个问题:光子靠近星体时,星体的引力对光子做功;但当光子离开星体时,就要克服引力做功了.这是可逆过程(不是耗散过程).总而言之,两项一抵消,结果为0. 所以,光子穿过大量天体,它们的引力红移不具有累积效应.

什么样的红移有累积效应?2002年美国张操的书上提出一个方程(张操在方程中加了一个耗散项),这钟红移才具有累积效应.但是,这个耗散项是人为加入进去的,找不到其背后的物理机制.

用广义相对论途中光波的引力红移或途中光子的引力红化就可解释哈勃红移，宇宙膨胀的假设完全是多余的。

按照广义相对论，引力使时空弯曲，光子在弯曲空间内做惯性运动。在弯曲空间内无能量变化。也就不存在途中光波的引力红移或途中光子的引力红化。

陈老师是在平直空间内做的量子推导，推出广相度规的。这个“量子度规”与“时空度规”有本质区别。是个新理论。不能把陈老师的理论认为是广义相对论的应用。

为什么说引力红移不可累积?用一阶近似可以理解这个问题:光子靠近星体时,星体的引力对光子做功;但当光子离开星体时,就要克服引力做功了.这是可逆过程(不是耗散过程).总而言之,两项一抵消,结果为0. 所以,光子穿过大量天体,它们的引力红移不具有累积效应.

1 当我们讨论“引力做功”问题，我们隐含的前提就是“平直空间”。这时就不能照搬广义相对论的结论。

2 引力源与光子都作功了。但作功方向不同。

从FS看：两者方向是相反的，光子要输出“FS+（-FS）=2FS”的能量而不是“FS-FS=0FS”的能量，才能保持原有速度。正如一个火箭，在引力场中，要保持一定时间内平直空间意义上的静止，要消耗（FS）的能量，要飞出引力场还要消耗（FS）。

有趣的是，假如把光量子作为一种介质波推导，也能推导出了“途中红移”：粘性介质消耗了波的能量。光介质的粘性在微观上没观测到，或者观测到了，我们没意识到，不等于不存在，不等于在天文尺度上不会体现。

什么样的红移有累积效应?2002年美国张操的书上提出一个方程(张操在方程中加了一个耗散项),这钟红移才具有累积效应.但是,这个耗散项是人为加入进去的,找不到其背后的物理机制.

我认为张操自己也不明确，为什么要加入莫名其妙的耗散项。西安会议就有人问过他。他不能做出解释。可能就是他的“感觉”。

您若翻译，出书时可附译者不同观点。哈勃观测到的途中引力红移不是一光束掠过恒星前后的颍率变化——同一LS坐标系中微分；而是掠过恒星的LS中光与不掠过恒星IS中光（地球发射的光）相比较——不同坐标系中变分，详见3.1节。

3. 1 引力红移的可观测量

爱因斯坦1911年^【1】预言的用公式( l )表示的引力红移，最早是用太阳谱线来进行检验，式（1）红移的含义是：发射点（太阳）与接收点（地球）光波频率之差是由发射点与接收点的引力势之差导致原子能级跃迁的差异所引起的，与光传僠路途中的引力场无关。按其本来含义，应先在太阳上测量出某原子能级跃迁的光波频率（或波长），再在地球上测出同一种原子能级跃迁的光波频率（或波长），从而得出红移量。实际上这是无法实现的，不仅是因为太阳温度太高无法去测量光波频率，更主要的是因为引力场影响光的频率的同时也会影响测量频率的仪器，即是说，引力场影响被测量的量的同时也会影响用于测量的标准。在一个坐标系中不同地点引力势的不同虽然已导致各处的频率互不相同，但测量出的频率却是处处相同的。同样，在一个坐标系中测量光的偏折也会恒得到零的结果，因为引力场会以同一方式（度规方式）影响一切物理过程。总之，用一个坐标系描述的引力效应（包括红移、偏折、时延等）原则上就是不可观测的，从而也是没有物理意义的。

要使式（1）的引力红移成为可观测量，必须附加下述假定：假定1，引力场不会影响光波传播中的频率；假定2，存在一处处取消了引力的局部惯性系（I.S.），I.S.中的物理过程处处全同，也就是说, I.S.系中同种原子发射的光波频率处处都是一样的。根据假定2作一个I.S.系穿过太阳与地球，我们才能将太阳与地球的光谱线进行比较；再根据假定1我们才能将地球上接收到的太阳光谱线当成就是在发射处（太阳表面）的光谱线，从而式（1）表示的红移才可观测。但是其含义变成为有引力的L.S.系（太阳）与无引力的I.S.系（地球引力势取为零）的同种原子频率之差，只有这样理解了式（1）的含义之后才可以将太阳谱线（L.S.）跟地球上的原子谱线（I.S.）进行比较，式（1）才有物理意义。由此可见：可观测的引力红移是有引力的L.S. 系中频率υ_L与无引力的I.S. 系中频率υ_I 之差 δυ 。对光的偏折与雷达回波时延的检验，也是比较在有引力的L.S.系跟无引力的I.S.系中之差，仅在有引力的L.S.系中也是观测不到偏折与时延的。因为光总是沿测地线运动，L.S.系中的方向标准又正是测地线，仅在L.S.系中偏折无从说起。时延是指雷达分别在有引力的L.S.系与无引力的I.S.系中传僠一闭合行程所用的时间之差。仅有一个L.S.系，就只有一个闭合行程，从而不存在时间差，时延更无从说起。

使式（1）成为有物理意义的可观测量，而附加的假定2是一个基本的事实，它只是表述了世界的统一性。若是宇宙中各处的同种原子及其光谱线互不相同，我们将无法观察和了解世界。对假定2没有人想否定它，当然也无法证实它。对假定1就不同，早就有人对它提出了疑问。“光子衰老”说就是质疑方式之一，但是由于没有提出令人信服的光子红化理论，早被爱因斯坦否定了。现在的质疑是，假定1与‘引力作用下能量不守恒’的普遍规律相矛盾。本章将分别由量子场论和广义相对论严格推导出途中引力红移公式，证明引力场真的会影响光波传播中的频率，从而从理论上否定假定1。

红移的观测方法有干涉法、拍频法和光谱线系照相比较法等。干涉法（或拍频法）是直接比较两电磁波的波长（或频率），这是基于波动理论的描述。光谱线照相法是基于量子理论的，因为曝光的光化学反应是光子吸收的量子跃迁过程。光波与光子这两种描述方式应该是完全等效的。将用分光镜照相摄得的光谱线波长（或波数）与光的干涉现象中的波长（或频率）作比较时则要特别小心：光谱线的频率 υ 是表示光子的能量E / h ，等效到光波对应的是光波的能流密度。单色平面波的能流密度正比于单位长度中的波长的数目——波数ξ，同时正比于单位时间内波振动的次数——频率 ω ：E = hυ∝ωξ ，因 ξ=1/λ，有υ∝ ω /λ，照相的光谱线频率 υ 既正比于光波的频率 ω ，又反比于光波的波长 λ ，即是说，不但光波的频率 ω 减小会使光谱线频率υ 减小，而且光波波长 λ 增大也会使光谱线频率 υ 减小。波的频率 ω 与波的波长 λ 是两个完全独立的物理量，ω 关系到时间，λ 关系到空间。一般情况下（例如声波）ω 和 λ 可各自独立变化。只是在光波中由于光速是常数，才使得波的频率 ω 与波的波长 λ 紧密相关到用一个就能代表另一个，好似不是彼此独立的，其实 ω 与 λ 是彼此独立的物理量。光波 ω ＝ c / λ，由υ∝ ω/λ 可得：υ∝ω²  和

△υ∕υ＝2△ω∕ω ，因此人们常常将表示光子能量的光谱线的频率 υ 跟光波的频率 ω 混为一谈，两者又用同一个符号 υ表示。请注意! 用拍频法（或干涉法）测得的红移率△ω∕ω 只有光谱比较法测得的红移率 △υ∕υ 的一半，不过至今尚无用拍频法（或干涉法）测得的红移率数据。但是用度规计算光波的红移率时，必须计算光波的能流密度的变化才能正确预言谱线比较法的红移率值。也就是说，同时考虑到波长的变化与频率的变化两个因素的影响，才是光子能量 hυ 的变化。

哈勃观测到的途中引力红移的积累是在有引力的LS中传播的光相对于同一路径取消了引力的局部惯性系IS中传播的光而言的，因此处处无紫移产生途中积累。详见3.5节。

3.5  哈勃红移正是途中引力红移

由公式（21）和（20）可知，光从太阳引力场中经过时，既发生偏折又会发生红移，偏折与红移都是相对于太阳引力场若不存在时的传播而言的。当光多次经过恒星的引力场时，每次都会偏折一点并红移一点，偏折有时向左有时向右，长途旅行中，统计地说偏折可以左右抵消，基本上保持假定引力场不存在时的直线传播方向。红移则总是积累迭加，因为任何情况下都不会出现紫移来抵偿红移。路径愈长，光经过的恒星局部引力场愈多，红移将愈大。统计地说，红移与路径的长度成正比。

用光度方法得到的宇宙可见物质的光度质量密度 ^{【3】【4】} 为 ρ_right ＝1～2×10^-31g∕㎝³ 。为估算此光度质量密度产生的途中引力红移，先假设观测到的光度质量全是发光的恒星，所有恒星的质量都等于太阳的质量M_⊙ ，且均匀分布在宇宙中。由此可求得恒星之间的间距S＝800PC〔因为M_⊙∕（800PC）³＝1.95×10^-9M_⊙∕(PC)³＝1.3×10^-31g∕㎝³ 〕。从天文台作一条质线穿过间距S质量M_⊙的恒星，设R为远处射来的光线与质线的垂直距离。当R＝R_⊙＝2.32光秒（太阳的半径）时有最大的引力红移率 Θ_⊙＝－4GM_⊙∕c²R_⊙＝－8×10^-6 。若每经过一个恒星都有最大的红移率Θ_⊙ ，则算出的引力红移常数H_⊙＝8×10^-6∕800PC＝1×10^-2∕MPC＝3000㎞∕s ∕MPC 。只有光线不偏折才可能每次都从恒星边缘擦过。考虑到与途中红移不可分割的光的偏折，当光从恒星旁擦边而过时偏折也最大，它就不可能再从下一个恒星旁擦边而过。当光线与质线的垂直距离R较大时，每遇一个恒星，偏折会使R减少 ΔR＝αS，α＝4GM_⊙∕c²R是偏折角。当一步一歩地减小到R＝R₁＝α₁S时，光线就会从下一个恒星边缘擦过，与恒星擦边而过的偏折角 α_⊙＝8×10^-6 ，再到下一个恒星时 R₂＝α_⊙S约为6.5×10⁵光秒，对应的α₂＝2.8×10^-11太小，已无力把光偏折回来，光朿就会离质线愈来愈远而不被我们接收到。当R＝R_A时，第一个星使光线向左偏转 α_A ，第二个星使光线向右偏转－α_A ，第三个星又使光线向左偏转 α_A…….如此折线状前进的光可最后到达地球，成为观测到哈勃红移的光。当某个恒星使光线向右偏转－α_B ，紧随在后的星至少使光线向左偏转≧ α_B ∕2 ，光线才不会愈来愈远离质线，加上再下一个恒星的偏折，使两者之和为 α_B值，光线才能来到地球。对现实的恒星有此可能，但对等质量均匀分布的恒星决不可能。 因此我们接收到的远处来的光只有起始时基本平行于质线，距质线又很近，并且围绕质线左偏右折。当光线离恒星远于R_A，引力就不能把它拉回来；当光线离恒星近于R_A，又会因偏折太大而无法由下一个恒星的引力把它拉回来；只有R＝R_A的光才能接收到。由4R_A＝α_AS和α_A＝4GM_⊙∕c²R_A 联立求解可得R_A＝266R_⊙  ，这是相同质量的恒星等距离排成一线的结果。由距离R_A算出的引力红移常数为 Η_A＝11.3㎞∕s ∕MPC。实际上，恒星质量互不相同也不会等距离直线排列，统计地看其包容性就大得多，例如从第一个星擦边而过偏折较大，但第二个星质量较大或位置合适就能把它拉回来,光线离恒星的垂直距离可以从 R_⊙ 到R_A ＝ 266 R_⊙ 。远于R_A的光线仍难以约朿它不远离质线，因为平均引力不会因质量分布的改变而增大。不同距离的红移贡献不同，加权平均的距离为：Ř＝（R_A－R_⊙）∕∫_R⊙^266R⊙ r ^-1dr ＝265 R_⊙ ∕㏑r∣_{1 R⊙}^266R⊙＝48R_⊙ ，对应于途中引力红移预言的哈勃常数为 Ĥ＝62.5㎞∕sec ∕MPC。由于S³反比于 ρ_right ， 相应于观测值 ρ_right的范围1～2×10^-31g∕㎝³，哈勃常数的范围为Ĥ＝58～72㎞∕s ∕MPC。

对河外星系的光谱线的覌测发现：离我们愈远的星系的光谱线向红端整体的偏移量愈大。1929年哈勃^【5】在题为《河外星云的径向速度与距离之间的关系》一文中将覌测到的谱线红移，假定是由星云的径向运动速度引起的（速度没有也不可观测到，故必须假定），总结出一个`经验规律：河外星云的径向运动速度与离我们的距离成正比。实际观测到的是：河外星云的谱线红移与离我们的距离成正比，这个经验规律称为哈勃定律。哈勃当时得到的速度红移常数(哈勃常数)约为Η。＝500㎞∕s ∕MPC。现在哈勃常数的观测值为Η。＝40～100㎞∕s ∕MPC ，1990年Van den Bergh综合为Η。＝67±8㎞∕s ∕MPC。用光度质量密度 ρ_right 的实测值预言的途中引力红移常数Ĥ与哈勃常数的观测值 Η。一致。

现在很清楚，红移与距离成正比是广义相对论的一个直接的推论，哈勃红移正是广义相对论直接推论的途中的引力红移，而不是宇宙膨胀的多普勒速度红移。得出此结论是根据：红移是实际观察到了的量，膨胀速度则从未（也不可能）直接观察到，既然广义相对论能解释观察到的红移，就没有必要引入宇宙膨胀的假设，因为广义相对论比宇宙膨胀假设具有坚实得多的实验基础。若是爱因斯坦在广义相对论问世初期就预言了途中引力红移，则哈勃的经验规律正是广义相对论的第五个考证实验检验。正因为爱因斯坦没有做出他本该做出的预言（这并不奇怪，被称为广义相对论的第四个考证实验检验的雷达回波时延他也没预言）才会有宇宙膨胀假说的诞生。

小结：①量子场论预言存在途中引力红移 Ξ＝Ξ_c＋Ξ_n＝－ 4GM∕c²D 和发射点与接收点引力势之差引起的爱因斯坦红移 β_E ＝－（U₂－U₁）／c² 。②严格的广义相对论预言除了有与路径无关的引力红移 β_E ＝－（U₂－U₁）／c²之外，还存在传播途中的引力红移 Θ＝Θ_υ＋Θ_λ＝－ 4GM∕c²D 。量子场论的预言与严格的广义相对论的预言完全相同。③途中引力红移是相对于设想无引力时传播的参照电磁波而言的。途中引力红移的预言与偏折、时延的预言相洽。④哈勃红移正是由广义相对论直接推导出的途中引力红移。

现代的理论大师不做实验，错把引力红移定义为一个坐标系中的频率变化从而不可测量，可测的红移、偏折、时延都是LS系相对IS系的变分δΦ。微分量dΦ无论在弯曲或平直时空坐标系中的都不可测量，因为引力影响了被测量的量Φ，也会以完全相同的方式影响测量的标准，从而一个坐标系中的dΦ永远测得为零。沈慱士的观点跟爱因斯坦、温伯格等大师相同是不足为奇的，陈老师和国内许多权威在讨论中也是遇到这同一个问题，所以出一本书来澄清回答。

狭义定义就是“爱因斯坦1915年提出的广义相对论”，把度规解释成为“时空弯曲”。

广义定义是指接受时空度规的定量关系，而不做非时空弯曲解释的引力理论。陈老师的理论就是这样一种理论。

爱因斯坦晚年做过引力场能量的运算。这是一件奇怪的事情。因为假如度规就是“时空弯曲”，引力就不是动力学意义上的“力”，引力场能量无从谈起。不知道爱因斯坦的真实想法是什么。不排除爱因斯坦在1915年之后对引力问题又有新想法，但还没来得及公开。