guofengjun：

当观察者以速度V运动时必然感觉到有风吹来，
而且风速是完全可以测定的，所以您一直认为，
来自您前面的声音的声速相对于您一定是C+V，
来自您背后的声音的声速相对于您一定是C-V。
其实，这是质点运动速度合成定律造成的误解。
根据边界层理论，声波从声源通过中间介质传播的观察者，声速是渐变的，
以观察者为参照，声速从C+V渐变到C，
以声源为参照，声速从C渐变到C-V。
我们实际能够测量到的声速只是C。

silin：
在无风时完全可以测定的风速就是观察者运动的速度（V）而观测事实为：
来自前面的声音的声速（C）相对于以速度（V）运动的观察者是两者之和；
来自背后的声音的声速（C）相对于以速度（V）运动的观察者是两者之差。
也就是说：通过静止介质传播的声波的声速仅仅与观察者运动的速度有关！
而您的“动体波动的粘性流体力学”是比“动体波动的电动力学”更伟大！
可惜：您根本没理会此例实际能够测量到的声速不是C！一定是C+V与C-V！

一 前提：1 惯性系等效。（正确）2 时空均匀，且各向同性。（正确）3 光信号在各参照系内衡为C。（应该是光信号在各惯性参考系内衡为C。正确）4 光信号的载体是刚体粒子。（不接受此观点）5 光子在各惯性系中做直线运动。（光是一定频率范围的电磁波，通过小孔或狭缝能表现出衍射性（非直线运动））

二 钟慢

设刚性杆AB，长为L。由于上述前提，我们可以把光子在任意惯性系中运动一定距离L的时间定为一个时间基本单位，令其为T’。现在S’系（牛顿坐标）内，沿Y轴摆放AB。在S’系与S系原点重合时由原点沿杆方向发射一粒光子P。在S系内，AB长不变为CT’，光子路程为CT，杆平移距离为VT。根据“勾股定理”，可得方程：

CCTT=CCT’T’+VVTT

解方程得T’=SQU（1-VV/CC）T

T’/T=SQU（1-VV/CC）。钟慢证毕。

三 尺缩

设S系内，AB延X轴平放。S’系内任意静止点P，由A运动到B，所用时间T。在S’系内，是，AB运动。由于“钟慢”，AP相遇与BP相遇时间差为SQU（1-VV/CC）T。根据距离=速度X时间得：L’=SQU（1-VV/CC）T。L’/L=SQU（1-VV/CC）。尺缩证毕。

上述证明方法与爱因斯坦证明方法不同爱因斯坦使用的是“一维空间一维时间”模型（牛顿坐标下）。可参见《运动物理电动力学》第一章第三节，原文长达6页，在此不转载了。对“一维空间一维时间”模型的非原文证明方法，本人至今没想出来。证明题我不行。可能沈建其，正和有办法。

即：声源与介质静止时，声音相对运动的观察者的多普勒效应！