现代的小问题，我发了E-Mail解释。

关键是要注意光多普勒中还有个cosφ，
所以不是v=0的问题，而是φ=0的问题，

光多普勒原始公式为：
光源S'运动的情况：
f= f'[(1-cosφ*v/c) / √(1-vv/cc)]
注意：
左边的频率f总是代表观察者的频率，
一瞥“ ' ”总是代表运动的意思，

所以观测者S'运动的情况表示为：
f'= f[(1-cosφ*v/c) / √(1-vv/cc)]
这就是爱因斯坦给出的原始光多普勒公式（见后面附文），

总之，有了这个cosφ，就不能随便玩游戏了，
对于光源运动就只能是：
f= f'[(1-cosφ*v/c) / √(1-vv/cc)]
当φ=0时，就只能是：
f= f' / √(1-vv/cc)
或观察者运动的情况：
f'= f / √(1-vv/cc)

总之，
观察到的频率＞飞船的发射频率，即“频胀效应”（蓝移），
所以周期只能是：
观察到的周期＜飞船的发射周期，即“时缩效应”，

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下面一段引自：
《相对论原理》 （狭义相对论和广义相对论经典论文集） ,
A.爱因斯坦等 , 1980年2月第1版 , 第49页，（超星下载）

如果一个观察者相对于无穷远处频率为f的光源以速度v运动，
设“光源—观察者”间的联线与观察者(在与光源相对静止的坐标系中)
的速度方向之间的夹角为φ，则观察者接收到的光频率f'由下列方程确定：
f'= f[(1-cosφ*v/c) / √(1-vv/cc)]
这就是对任何速度都成立的多普勒原理．
当φ=0，这方程具有以下明晰的形式：
f'= f √[(1-v/c)/(1+v/c)]
我们看到，与通常的观点不同，当v=-c时，f'=∞.