1 量子力学与狭义相对论有机统一，在狄拉克时代已经完成。我们现在所说的“量子力学”如果没有特指，都是指这种成熟的量子力学。

2 引力粒子说起源于爱因斯坦后期。

3 50年代物理学界普遍接受了“物质波”这个概念，“粒子”概念变为“物质波”概念，开始出现“引力量子论”的探索。

4 “引力量子论”有好几套，在基本存在问题中都比广相优越。

5 但在陈绍光“极化屏蔽引力论”出现以前，“引力量子论”普适性存在明显问题。有些微观适用，宏观不适用，有些宏观适用，微观某些问题中不适用。

6 目前“极化屏蔽引力论”只是:a基本自洽,b未被否证，c成功做出过两个重大实验预言。只能算“成功的尝试”。做为基础理论确立，还需要经受更广泛的检验。

2ЭM                 2ЭM

ds ²＝（1－ ———）c²dt ² －（1－ ———）^-1 dr ²

c²R                   c²R

－r ²dθ²－r ²sin²θdφ²                 （12）        

式（12）正是爱因斯坦方程的严格解Schwarzschild度规，现在是从量子场论的式（6）导出的。式（12）所描述的“钟慢”与“尺缩”，并不是广义相对论的有曲率时-空中的真正的钟慢与尺缩，而是在平直的Minkovski空间中质量附近的钟与尺被光波校准得比远处的“慢了”“缩了”。由式（6）光子的动量-能量变化，通过量子理论的共轭量对易关系，对应于光波波长-频率的变化，再通过校钟与尺从而等效于式（12）的度规变化。式（6）是本质的，式（12）是其等效的或唯象的表示。从式（6）可导出式（12），式（12）的预言也就是式（6）的预言，式（12）的考证实验就是式（6）的考证实验。但我们不能从式（12）导出式（6）（正如能从统计物理导出热力学定律，但不能从热力学定律导出统计物理公式），因此式（6）的预言并不全是式（12）的预言，式（6）要比式（12）经受更广的实验检验。

式（6）是动量的变化率，式中的m _A 与m _B是与动量相联系的惯性质量，式（6）又表示质量m _A 与 m _B 之间的由真空ν₀引起的相互作用力，因此m _A 与m _B既是惯性质量又是相互作用力质量。当式（6）的真空极化压力被看成就是引力(Э≡G),则引力质量就是惯性质量，等效原理绝对成立并且内含在式（6）中。广义相对论的最基本的假设是等效原理, 等效原理的引力质量等于惯性质量是个具有物理实质内容的假设。另一个假设是广义相对性原理，即一切坐标系描述自然现象等效，这是狭义相对性原理的推广。广义相对性假设说的是数学的描述方法，而不是物理的实质内容。因此可以认为等效原理在物理层面上就等效于广义相对论。由量子场论推导出的真空极化压力公式（6）本身内含有等效原理，也就等效于从量子场论导出了物理层面上的广义相对论。换句话说，物理上式（6）完全等效于广义相对论，所不同的只是数学描述方法。为什么由式（6）和从广义相对论能推导出同一个Schwarzschild度规？其物理原因就在于式（6）中内含着绝对成立的等效原理。

多年来检验Fischbach(费希巴赫)预言的引力依赖于物质成分的实验结果全是否定的，支持量子场论预言的等效原理绝对成立。

1.4    弱作用真空极化压力就是引力

本人认为式（6）表示的真空极化压力就是通常意义下的引力，主要理由如下：①在1.3节中用真空极化压力公式（6）推导出了广义相对论的Schwarzschild度规；② v ＜＜c时，真空极化压力（6）式与牛顿引力定律有相同的形式 ；③在1.1节中用弱电统一理论得到了弱作用的真空极化辐射修正项f ^P_W 与万有引力f _G有同样的大小量级；④真空极化压力公式（6）内含有绝对成立的等效原理，压力质量等同惯性质量，从而由式（6）加上广义相对性原理的数学假设就可建立‘真空极化压力的广义相对论’。

由此，用广义相对论的万有引力能解释的自然现象用真空极化压力同样能解释。自然界通常无法把真空极化压力跟广义相对论的万有引力区分开来。在自然界中观测到质量间的相互作用力又只一个，因此量子场论的真空极化压力和广义相对论的万有引力两者中只有一个是观测到的。也就是说，作为描述自然现象（质量间的相互作用力）的方法，量子场论和广义相对论可以并行地进行等效的描述，但作为真实的存在，则真空极化压力与万有引力两者不能并存。

 在两个等效的力中只能选一个作为真实的存在，本人根据假设的经済性原则、真实存在的力应该有起源、引力场的量子效应已经观察到了和从真空极化压力可推导出广义相对论这四条理由，选定真空极化压力是真实存在的：①广义相对论的引力多了等效原理的假设，真空极化压力则直接由量子场论推导出来，无需任何假设。②牛顿和爱因斯坦都没有回答万有引力是如何产生的，牛顿认为质量天生就具有吸引特性，彼此可以直接相互作用；爱因斯坦认为质量天生就能产生引力场使时-空弯曲，从而导致质量间有相互作用力。本人认为质量并不天生具有相互吸引的特性，而是真空ν₀的碰撞和量子场论要求的ν₀的均匀各向同性，使得两质量会被真空压得彼此倾向于靠近对方，表现出来好似质量间会相互吸引。若是质量处在非物理真空的虚空间中，则不会相互吸引，这就回答了引力是如何产生的问题。③广义相对论是经典理论，它预言引力场没有量子效应；真空极化压力是量子场论的推论，它预言引力场具有量子效应。引力场的量子效应己在实验室中被实验直接证实：一个国际合作研究小组Nesvizhevsky等人^【5】将中子冷却到非常接近于绝对零度，然后用探测噐测量中子在重力场中的下落过程，他们发现中子下落时是从一个位置“跳”到另一个位置，而不是连续地下落，从而实际观测到了引力场的量子效应。这一重大发现的报告标题为《中子在地球引力场中的量子态》，刊登在2002年1月17日出版的英国《自然》杂志上，它被中国两院院士评为2002年世界十大科技进展新闻第三项。④从量子场论的真空极化压力公式可推导出广义相对论度规，加广义相对性原理的数学假设还可推导出爱因斯坦方程，反推则不行。因此量子场论的真空极化压力公式比广义相对论更基本，广义相对论只是真空极化压力公式的唯象的表示。

真空极化压力公式（6）描述的正是通常的引力，应有Э≡

GM

G ,引入引力势U，并且令m＝m _A 、 M＝m _B  、 U＝ —— 则

r

式（6）可改写成：

f ＝f  _n + f _c

r

f _n ＝ －G m M —— ＝ m ▽U

               r ³

M v        d U     v

f _c ＝－G m ——  ＝m ( —— ) ——        (13)

c r ²         dr     c

1.3 量子场论导出广义相对论度规

E₀

应用真空极化压力公式（6）到光子有：m _A＝—  , v = c 。

c²

当光子A从远处径向地射向质奌B附近（A到B最短距离为R），

v     r          r    v

r是从B指向A 有： —＝－— ，从而（—＋ —）＝0 ，使得

c     r          r    c

（6）式中f ＝0 ，

E _{I n} ＝ E ₀ +∫_∞^R f·d r ＝ E ₀

v     r           r    v

当光子从B附近再返回远处时有  — ＝— ，从而（ —＋ —）

c     r           r    c

r                                               r

＝2 — ，令m _B＝M ，（6）式中 f ＝－2 Э m _A  M  _———

r                                             r ³

M

   E _{o u t} ＝ E₀+∫_R^∞ f·d r ＝ E ₀ －2 Э m _{A ————}

R

2ЭM

＝E₀（1－———）

c²R

式中，R是光子对质点B的最短距离。

由此可见： E _{I n} ≠ E _{o u t} 。对离质点B无穷远的观察者来说，只知道射入引力场中的光子返回时减小了能量，无法区分是进入引力场时减小的还是从引力场出来时减小的，或者按通常的想法也许是进入引力场和从引力场出来两过程减小的能量相同。在相对论中能量-动量四维矢量的间隔平方(E ²－P ²c²)才是守恒量，单独的能量E并不是守恒量，因此观察者只关心他观察到的光子在引力场中的能量平方E ²的减小。当观察者不知道进入引力场和从引力场出来两个过程能量的减小是否一样时，最保险的方法是令E ² ＝E _{I n} E _{o u t}  。不管进入引力场跟从引力场出来两过程减小的能量相同还是不相同，这个等式 都是正确的，即：

2ЭM

 E ² ＝E _{I n} E _{o u t} ＝ E₀² （1－————）          （7）

c² R

根据E＝hυ和E ₀ ＝hυ₀，由式（7）光子在质量 M附近的频率υ（或周期Υ）将不同于无穷远处的频率υ₀（或周期Υ₀）

υ           2ЭM   

 则：—— ＝（1－————）^1/2

υ₀                 c²R        

Υ          2ЭM

   —— ＝（1－————）^-1/2  

   Υ₀                c²R

在远离质量M的真空中，光子不受净力作用，其能量与动量守恒，光的频率υ₀与波长λ₀保持不变。基于特定的激光的频率和波长的稳定性和可重复性，现代的时间单位（s）和长度单位（m）被定义为特定激光的N个周期Υ₀和n个波长λ₀  。再由光波的可传递性，原则上可以用一光束的周期Υ₀与波长λ₀校准平直的Minkovski（闵可夫斯基）空间中各地的钟的速率和尺的长度。若认为光朿在质量附近的光波周期Υ跟远处的光波周期Υ₀是一样的，则可以用光束将M附近的钟的速率校准得与远处的钟的速率一致。理论上校准不同地奌的钟的速率的方法是：在A和B两地均置一钟摆以及光的发射与接收装置，一连续光波从A发出，由B接收，同步于A处的钟来回摆动一次（1s）的起始时刻和返回起始点时刻各发一光脉冲，两脉冲之间的时间τ_A（1s）内A发出的光波周期数为N_A个，τ_A＝N _AΥ_A 。B处的钟摆在接收到第一个起始脉冲时开始摆动，当接收到第二个脉冲时若摆正好返回出发点，则根据光速的恒定不变性，B处的钟的速率τ_B（1s）就被校准到跟A处的钟的速率τ_A相一致了，即τ_B＝τ_A 。只要B处的钟可调节，总可校准到钟速一致。

若A和B两地的光波周期相同，即Υ_B ＝Υ_A ，则校准后B处钟的单位时间τ_B（1s）内的光波周期数N _B与A处钟的单位时间τ_A（1s）内的光波周期数N _A相同，即N _B＝N _A 。实际上在质量附近的光波周期比远处的光波周期更长：Υ＝Υ_B＞Υ_A＝Υ₀ ，从而导致质量附近钟的1s（τ＝τ_B）内的光波周期数少于远处钟的1s（τ₀＝τ_A）内的光波周期数：N＝N _B＜N _A＝N ₀ 。A和B两处钟的1秒被校准得相同（τ＝τ _B＝τ_A＝τ₀）是由光速保恒原理保证的，B处有无质量光速保恒均成立，因此质量附近钟的1秒确实等于远处的1秒：τ＝τ₀ 。但是从单位时间（s）的物理定义（特定激光的周期数）的意义上来看，校钟把质量附近的时间单位τ（s）校小了（包含的特定激光周期数更少了）：

  τ    N    Υ₀             2ЭM

         ——＝——＝——＝（1－———）^1/2 

τ₀   N ₀    Υ          c²R

或者说 ，本来是能量变化使周期增大，通过校钟转换成了时间单位变小使周期增大。可以这样转换是由于，量子理论中的能量与时间是一对共轭量，量子力学中的对易关系导致能量-动量空间表象和时间-空间表象可相互转换，而且两个表象描述自然现象是等效的。能量-动量空间表象描述的由量子场论（6）式导出的周期增大，当转换到时间-空间表象则成为质量附近的时间单位（s）变小致使周期增大。因为描述周期除了数值外还要有时间单位，对于处处相同的周期来说，Υτ＝Υ₀τ₀ ，当质量附近的钟的1s (τ)被校准得小于远处钟的1s (τ₀)，则质量附近的周期读数Υ会大于远处的周期读数Υ₀ 。能量-动量空间表象的观奌是，质量附近的光子能量 hυ 小了从而导致周期Υ增大，时间-空间表象的观奌是，质量附近的时间单位τ小了从而导致周期Υ增大。或者是能量小了。或者时间单位小了，可任选一个，但不能两个同时选。因为只有一个客观存在的周期增大，什么原因引起的可以有不同的看法，但每次只能取一对共轭量中的一个来描述它。从时间-空间表象的观奌看是：质量M附近的钟的1s (τ)被校准得小于远处钟的1s (τ₀ )，从而任何过程（包括光传僠过程）在质量M附近的时间读数dt 将大于在远处的时间读数dt ₀ ，由dt ·τ= dt ₀ ·τ₀有：

dt   τ₀             2ЭM

——＝——＝（1－———）^-1/2  或

dt ₀     τ          c²R

  dt   τ₀             2ЭM

——＝——＝（1－———）^1/2                              （8）

dt ₀     τ         c²R

孤立静止质点M的引力场不随时间变化而且是球对称的，只有度规的时间分量和度规的径向空间分量会因引力场而发生变化，因此我们只需要考虑光子沿径向传播的动量-能量变化，只需要在径向方向校尺。由式（7）可知，质量附近光子的能量

 E

E小于远处的光子能量E ₀ ，再根据光子的动量P ＝——，质

c

量附近光子的动量P就小于远处的光子动量P ₀ ，对应于光波的波矢k＜k ₀ ，从而质量附近光波的波长λ就大于远处的光波的波长λ₀，有：

λ     E ₀              2ЭM                                                                 

—— ＝—— ＝（1－——— ）^-1/2

λ₀    E           c²R

由于光速保恒，质量附近的光速υλ等于远处的光速υ₀λ₀，同样得到：

λ     υ₀              2ЭM                                                                 

—— ＝—— ＝（1－——— ）^-1/2

λ₀     υ           c²R

长度单位（标准尺）u是用n个光波波长定义的，用光波波长校准各处的标准尺，则质量附近的标准尺u的长度将比远处

的标准尺u ₀的长度更长：

u     nλ               2ЭM                                                                 

—— ＝—— ＝（1－——— ）^-1/2  ＞1

u ₀    nλ₀          c²R

能量-动量空间表象中的质量附近光子的动量P小于远处的动量P ₀ ，通过校尺转换成时间-空间表象的质量附近的标准尺u的长度大于远处的标准尺u ₀的长度，使得质量附近的长度读数dl将小于远处的dl ₀，有：

dl ₀     u                2ЭM                                                                 

—— ＝ —— ＝（1－——— ）^-1/2               （9）

dl      u ₀          c²R

孤立静止质点球对称引力场的度规一般为：

ds ²＝e^Φc²dt ²－e^Ψdr ²－r ²dθ²－r ²sin²θdφ²       （10）      Φ与ψ只是r的函数。无引力场时的度规为：

ds ²＝c²dt ₀²－dr ₀²－r ₀²dθ₀²－r ₀²sin²θ₀dφ₀²      （11）

比较（10）式与（11）式，再用（8）式和（9）式可得

dt ₀²      dt ₀                 2ЭM

e^Φ＝——＝ ( —— )²＝（1－ ——— ）

dt ²      dt              c²R

dr ₀²    dl ₀                 2ЭM

e^Ψ＝ —— ＝(—— )² ＝（1－——— ）^-1

dr ²     dl             c²R

代入（10）式即得：

2ЭM                 2ЭM

ds ²＝（1－ ———）c²dt ² －（1－ ———）^-1 dr ²

c²R                   c²R

－r ²dθ²－r ²sin²θdφ²                 （12）        

陈先生的很多观点，我早就熟悉了。可惜前人未想到“极化屏蔽”这种形式，只能在“发射”与“屏蔽”中打转转。

但并非达到这个水平就一定能成为基础理论。这个理论走向国际之后。可能别人还会提很多问题。不如我们先多找找问题，到时有准备。