| 电磁学教科书没有教导我们在地面上躲进什么容器，比如躲进接大地的金属容器和(或)带有磁屏蔽的磁性材料外壳内，我们可以变成失重体。 |
| 电磁学教科书没有教导我们在地面上躲进什么容器，比如躲进接大地的金属容器和(或)带有磁屏蔽的磁性材料外壳内，我们可以变成失重体。 |
| 一个带电球体，装一个绝缘的外金属壳，在外面感应出电荷，你把它释放掉了。但是从此外壳和内部球体之间产生了电位差。该电位差就极化两者之间的介质，不管是空气还是真空。这些东西被极化是客观存在的，并且是不可屏蔽的偶极场，它们有强大的极化能力和穿透能力。 |
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电脑只做出一半：
∫((r R^( 3/2) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[ a]]) (-ArcTan[((r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) Tan[b/2])/ Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]] (r + Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] + ArcTan[((r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) Tan[b/2])/ Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]] (r - Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]) Cos[b/2]^2 Sec[ b] (r^2 - R^2 - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] + 2 r R Cos[a] Cos[b] Sec[b/2]^2 + (r^2 + R^2) Tan[b/ 2]^2) (r^2 - R^2 + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] + 2 r R Cos[a] Cos[b] Sec[b/2]^2 + (r^2 + R^2) Tan[b/ 2]^2))/(Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] (r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a])^( 7/2) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] (-1 + Tan[b/2]^2) (r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a] + r^2 Tan[b]^2)) - (r^2 Sqrt[R] Cos[a] (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[ a]]) (-ArcTan[((r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) Tan[b/2])/ Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]] (r + Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] + ArcTan[((r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) Tan[b/2])/ Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]] (r - Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]]) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])]) Cos[b/2]^2 Sec[ b] (r^2 - R^2 - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] + 2 r R Cos[a] Cos[b] Sec[b/2]^2 + (r^2 + R^2) Tan[b/ 2]^2) (r^2 - R^2 + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] + 2 r R Cos[a] Cos[b] Sec[b/2]^2 + (r^2 + R^2) Tan[b/ 2]^2))/(Sqrt[-R + 2 r Cos[a]] (r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a])^( 7/2) Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] - 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] Sqrt[(r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a]) (r^2 - R^2 + 2 r R Cos[a] + 2 r Sqrt[R] Sqrt[-R + 2 r Cos[a]])] (-1 + Tan[b/2]^2) (r^2 + R^2 - 2 r R Cos[a] + r^2 Tan[b]^2)))da |
| 世间一切力都是电磁力，我们能屏蔽的只是偶极子在某些特殊排列时的电磁力。什么时候能把重力屏蔽了，才是真正做到了电磁屏蔽。这就是我的观点。 |
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使用毕奥—萨伐尔定律，不能对一个简单载流圆环内、外任意点的磁感应强度给出计算，只能给出轴线上磁感应强度的计算。这说明我们的数学还是多么无能为力。虽然不能计算，但我肯定这些不能计算的绝大部分地方，都是存在磁场的，其中也包括无限长载流螺线管外的任何位置。数学上不能精确计算的，我们可以通过逻辑进行分析。
比如在z轴上我们取一点P(0,0,3)进行考察。有三个载流圆环，半径是1，套在x轴上，环心在A(-1,0,0)、O(0,0,0)、B(1,0,0)。分别给每个圆环单独通电，P点会有一个磁感应强度Ba、Bo、Bb。同时给三个圆环通同方向电流，P点会得出三个磁感应强度的矢量和Ba+Bo+Bb。Ba+Bo+Bb大于任何一个圆环单独通电时在P点产生的磁感应强度，因此，P点的磁感应强度会和圆环数量的增加而加强。没有任何迹象表明，当载流螺线管的长度变到无限长后，P点的磁感应强度会消失。 |
| 你对力的认识不到位，是理解能力出了问题，这才是真正的理盲。等你一切都明白过来了，你再说相同的话，就是人云亦云的传话筒、就没有任何新意了。 |
| 这道算术题是求半径为R的无限长载流螺线管外r处（r>R）磁感应强度的。我使用毕奥-萨伐尔定律写出的微分式，粗看起来B是不为零的。 |
| 关于万有引力场也是电磁场、万有引力也是电磁力的认识，够你想上一年的。 |
| 我觉得“引力场”这个叫法欠妥，因为产生引力的场同时产生了推力和拨力，叫“宇宙力场”更合适。 |