+因为 引力也是传导热流的一种动力源泉；所以在没有温度梯度的情况下，热量必然沿着引力线流动，即从高处的

低温区流向低处的高温区，当热量所堆积成一定的温度梯度时，即引力与温度梯度这两种驱动力达成平衡时，热量才会停止流动，热量处于受力平衡状态。温度分布也就处于稳定状态。这时热量有一点儿类似于一种物质，即“热质论”的幽灵依然存在着；所以“热质论”并非空穴来风，是有一定的象征性的。如果 依然使用“热质论”就会很容易理解热量在引力的驱动下沿着引力线朝着引力方向流动，堆积在引力中心处 导致 天体内部的温度居高不下……看来热质论还是具有一定的积极意义的。

人们所享受的温泉 或开发地热都是在开发由引力从太空所云集（聚拢、搜集、吸引）来的热量。

太阳中心的热量源源不断地通过光辐射 热辐射散发到太空中去 被地球拦截一丁点儿， 永远不会导致太阳冷却暗淡下来 就会是因为太阳的引力一直默默地从太空的3K大热海向太阳中心云集着热量的缘故。且达到了动态平衡。

所以 引力乃热寂的克星，这句话 必须作为朱顶余的墓志铭，雕刻在朱顶余的墓碑上，朱顶余之墓 将成为全世界世世代代的天体物理学家拍照瞻仰的名胜古迹。朱顶余的墓碑的照片将成为世世代代热力学教材的插图。朱顶余的头像虽然很像疯猪头 将成为天体热力学标志性插图。朱顶余将成为 天体热力学之父。

其实 不仅引力场（含惯性力场）还有应力场【物体在发生弹性形变时内部所产生的“应力”】也都属于热流的一种动力源泉。所以 物体的热能只包括分子的随机运动能，并不包括分子之间的作用势能也不包括分子在外力场中所具有的势能。清华大学有一位博导居然说分子之间的作用势能也属于物体所拥有的热能；这位博导是在胡说。 

力场与温度场一样所云集的热量并无本质的区别。谁说由引力场所云集的热量就无法开发利用的呢？太阳之所以发光放热就是靠其引力从广袤无垠的3K大热海中所云集的热量作为其能量来源。怎么能说 引力所云集的热量没有开发利用的价值的呢？

引力场也可以维持特定的温度梯度，譬如被弯曲的铜片（被卷紧的钟表发条）的两侧就存在着稳定的特定的温度差，物体发生弹性形变时，不仅会创造电位差，也会创造出 磁位差，还会创造出温度差 即不仅有电至伸缩，也有磁至伸缩，还有热至伸缩即热胀冷缩。 

希望朋友们认真听讲，启迪思维；共创辉煌；互相裨益，互相启迪 互相学习 互相批评 互相提醒  互相帮助 互相勉励 同舟共济 共创辉煌!为着人类的文明与进步共同努力；为人类提高认识自然 理解自然 开发利用自然资源的能力而大胆猜想 畅所欲言 说错了不要紧 只要知错即改 不断放弃错误广泛征求意见 集思广益 不耻下问  不要霸道 不要自以为是 不要知错不改  不搞文过饰非 乃善莫大焉…… 

是谁 对什么事物的认识 是处于模糊状态？是在犯错？证据（理由）拿出来 接受质疑？

怪不得 你毫无成就，整天在自我陶醉 自我欣赏自我欺骗 自以为是

原来 你是以为只有你魏恩庆才有清晰的认识 才没犯错

别人都是模糊的 都在犯错 只有你魏恩庆最伟大 旷世奇才 千古一人 独占鳌头 独领风骚 聪明绝顶 其余的都是糊涂蛋 

你魏恩庆才老子天下第一

我也一直以为 只有我朱顶余才横扫天下无敌手  

千古奇才 盖世无双  无与伦比

 不过大家都不愿意充当第二只愿意充当天下第一 大街上的疯子也在喃喃自语道 吾乃天下第一也

但 也得拿出自己的成就 一二出来 以镇天下 

请问 魏恩庆大侠 有何学术成就？创立了什么理论？已经在哪一个SCI期刊发表啦？敬请给出链接 以供不才欣赏！谢谢！ 

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严苛的推导（计算）结果表明：不仅引力场惯性力场属于传导热流的动力源泉还有色散力场也是。

这个新认识绝不属于信口开河的无稽之谈，一厢情愿的凭空想象或类比性的定性猜想；而是源于步步为营的严苛的推导（计算）的必然结论。这一结论有力地揭示了一条客观的自然规律，即色散力场也属于传导热流的动力源泉。

这是一个严谨的言之有理 论之有据的规范的缠论过程。 这里没有牵强没有附会更没有刻意拼凑的成分。属于一个客观公正 自然而然的水到渠成顺藤摸瓜的必然结果。

从公认的可压缩流体静力学方程 【h+mψ=C（常数）】出发，结合热力学教材中的基本结论如范氏方程(【p+aρρ)=ρRT】 焓的微分表达式【▽h=c_p▽T+[v-T(∂v/∂T)_p]▽p】顺利导出范氏气体在外力场中所呈现的三项传导热流的驱动力。

 【推导过程】：

一种范氏气体方程：(p+aρρ)=ρRT，ρv=1；v表示摩尔体积；ρ 则表示“数密度”（即每升所含气体的摩尔数）。

因为 已经严格证明在力场中达到久置平衡态时有：h+mψ=C（常数） ；式中 h表示摩尔焓；mψ表示摩尔势能，

m表示摩尔质量。

故有    ▽h+m▽ψ=0

  ▽h=c_p▽T+[v-T(∂v/∂T)_p]▽p【参阅  汪志诚《热力学·统计物理》03年03月 第三版，第82页第（2.4.7）】

式中c_p 表示等压摩尔热容。

故一般地有

            ▽h+m▽ψ=0 →c_p▽T+[v-T(∂v/∂T)_p]▽p+m▽ψ=0

故而对理想气体有 [v-T(∂v/∂T)_p]▽p=[v-RT/p]▽p=[v-v]▽p=0

即只剩下两项 c_p▽T+m▽ψ=0

对于范氏气体【v=RT/(p+aρρ)；而(∂v/∂T)_p=R/(p-aρρ)】有  [v-T(∂v/∂T)_p]▽p=[v-RT/(p-aρρ)]▽p=[RT/(p+aρρ)-RT/(p-aρρ)]▽p≠0

故而对于范氏气体则有：▽h+m▽ψ=0→c_p▽T+[v-T(∂v/∂T)_p]▽p+m▽ψ=0→c_p▽T+[v-RT/(p-aρρ)]▽p+m▽ψ=0

这里依然保持着 三项，这三项都属于传导热流的驱动力。其中中间一项 属于 范氏气体内部的色散力场所提供的传导热流的（新的）一种动力源泉。