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磁场强度H电场强度E的关系是欧姆定律的关系，它们和速度没有关系。 朗道《场论》中的 正确的非矢量式子应该是 H=ε0cE E=μ0cH |
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磁场强度H电场强度E的关系是欧姆定律的关系，它们和速度没有关系。 朗道《场论》中的 正确的非矢量式子应该是 H=ε0cE E=μ0cH |
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在我的偶极子磁场理论中，磁场和电场是偶极电场在不同角度对外表现出来的效果，它们是共存的。它们都是被极化物质固有的，不受参考系影响的物理量。磁场和电场相互之间都不是相对论的效应。它们是极化时固有的。
这个帖子我反反复复修改了很多次，不是拷贝错误，就是把ε0和μ0的符号弄颠倒了，到现在为止，我仅能写出代数式。符合传统物理的互相垂直的矢量式还没有写出。也是我没找到恰当的符号的原因，敬请大家谅解。 |
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磁场强度H是反映电流I的物理量，电场强度E是反映电位差U的物理量。把它们分别对位移s求导，就有
H=dI/ds、E=dU/ds。它们的单位分别是A/m和V/m（安培/米和伏特/米）。因为它们又都是对场强的描述，所以它们的关系适用欧姆定律。 H=E/Z0 =(1/c)cE/μ0c =cE/μ0cc =ε0cE Z0=μ0c=1/ε0c是真空特性阻抗， G0=ε0c=1/μ0c是真空特性导纳， 它们互为倒数。 同样，根据 H=ε0cE 可以得到 E=H/ε0c =μ0cH |
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我在《我已证明ε0μ0cc=1》的主题帖中第【111楼】就说过 “光的欧姆定律写成U=μ0cI=I/ε0c”这样的话。光是电磁场，当然电磁场同样也适合该式。因此我对U=μ0cI对位移s求导，即得dU/ds=dμ0cI/ds 这正是电场E。 |
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我根据偶极子磁场理论得到的两个式子
H=ε0cE E=μ0cH 完全对称，量纲核实正确。 大家再看看朗道用相对论的洛伦兹变换导出的式子，两等式两端量纲核实都不正确。 |
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磁场是偶极电场的理论是我对物理机理深入研究的结果。我指出，磁场和电场之间没有相对论效应。它们都是场物质极化程度的表现，和以任何参考系去接近它们没有任何关系！
我的偶极电场理论还指出，偶极电量线密度λ=I/c。由此积分出来的偶极电量Q，和载流子固有电量Q不相干。而磁场之间的力都是通过偶极电量间的库仑定律作用的，和原有电量无关。 偶极电量不仅产生于自由电子的被极化，原子中所有电子、包括原子核内的电荷也会受到不同程度的极化。 |
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我的电偶极子理论解释静磁场和动磁场富富有余。静磁场一样产生驱动电子运动的力，哪本书中有过这个理论？静磁场本身就是一个有能力极化物质的极化场。在静止磁场中静止的导体（或非导体）内的电子也受极化力、也受电场驱动力，也产生电流。但是在你们观察它的时候，它早已经达到静电平衡了。电荷流动或电位移在物体内产生了附加电场，和驱动它们的偶极极化电场互相抵消了、极化不能再继续增加了，因此静电平衡后的导体电流也就降到零了。不管你们以多么慢的速度改变磁铁和导体的位置，这种动态过程总要产生。或者你们保持导体和电磁铁的位置自始就不变，但你们给电磁铁通电时，导体也要产生这种动态过程。也就是说，你们无论如何怎么办，在磁场和导体之间建立相对位置或建立磁场的过程中都要产生电流。当这个过程完成后，极化已然存在很久了。 这就和电容器充电是一个道理。大家都知道电容器有隔直作用，但是一个未充电的电容器接上直流电源总要先有电流，这个过程总要发生。至于隔直那是充满电以后的事了。我们看到静止磁场中的静止导体没有电流也是这样，那是因为该产生的电流早产生过了。虽然静止在静磁场中的导线已经达到了静电平衡，不再产生电流，但是偶极极化场它对导体中电子的极化力却始终存在、对电子的极化效果始终存在、那种使电子运动起来的场力始终存在。静电平衡后，导体中没有持续电流了，这是为了达到导体的静电平衡，电子移到了一个新位置（或产生电位移），在导体内建立了一个抵抗极化电场的附加电场。附加电场和极化电场方向相反。这个附加电场随极化电场变化，直到它等于极化电场，电流才停止流动。 电荷受力运动和磁场的运动速度没有关系，磁场也和电荷的运动速度没有关系。磁场只和电荷受到的极化程度有关。 其实对电偶极子的极化的描述，比如说极距被拉长等都是便于理解的一些形象说法，还有转动方向被外力扭转趋于一致也是一种形象的说法。我并不反对这些说法，因为这些说法确实能反映出一些特性，即偶极极性被突出出来了，它能帮助我们理解偶极电场力。 但是，说运动电荷才能产生磁场却是绝对错误的。静止的电荷是不运动的，也能产生静磁场。静止电荷在它的周围极化场物质，场物质产生的偶极静电场就是静磁场，这却是反对不了的事实。我前面已经就导体中产生电流的本质原因说清楚了：电子的流动是为了达到静电平衡，在静止磁场中静止的导体内部的电子并非不受极化力。 说运动电荷才能产生磁场是错误的，说磁场大小和运动电场的速度成正比就更加错误了，原因我后面陆续还会讲到。 磁场是磁场源激发的偶极场，电场是电场源激发的偶极场，从电场轴向的侧面（径向看进去）看到的都是磁场。理解得了要理解，理解不了也得理解。它们本是一体，它们之间就没有和速度的叉乘关系。 点电荷激发的电场从侧面看也是磁场。比如坐标系原点有一个正电荷，这个电荷的电场在周围空间中的介质上激发出偶极电场，负极向内指向原点，正极指向外面。从每个被极化的场物质侧面（径向）看过去，看到它产生的都是偶极电场。但是从外面沿电场极化方向看被极化的场物质（目光朝向原点方向），都只能看到偶极电场的正极。这种偶极极化，就是辐射状极化。 在载流导线内部，比如在导线横截面上看到的被极化电子，也只能看到一个极，这个极显示的就是电性。在导线外面的侧面（沿导线径向看进去），看到的是极化出的偶极电荷，这对外表现出的就是磁场。简单说，一个电偶极子就是一个磁场的最小单元。 磁场即偶极电场，它的载体是一切物质，也包括场物质。只要是能被电极化的物质，也都是磁场的载体。光、电、电磁波等一切能量物质的传播都是靠这些载体依次被极化、退极化而完成的。 一个偶极微电场是磁场的最小单元。从电场轴向看，它的电性最大、磁性最小，从它的径向看，它的磁性最强、电性最小。静态地看就是这样。我们要定义一个方向基准，比如以电场轴线为基准，那么在电场轴线夹角为θ的地方，有磁场H=Hm sinθ/r^2，电场E=Em cosθ/r^2，具体还需要些系数，就不在机制的讨论范围了。 我们看到了，一个电偶极子，在不同的角度观察它，就会观察到不同的性质。在θ=0和θ=π的位置，只能感受到电场，因为这里只有电性，没有磁性。两位置看进去就有不同的电性。在θ=π/2位置，只有磁性没有电性。在其它位置，既有磁性又有电性。 在平行载流导线中，对面导线中的电偶极子（异偶极子）在运动时，大部分时间都不是和本导线中电偶极子处于θ=π/2位置的，因此对面导线中的电偶极子既受电场力又受磁场力。电场力可使电子沿导线移动，磁力可使两导线受垂直力。这里的电场力和磁场力，它们本是同一种偶极电场力，但观察角度（或相互作用角度）不同，就有不同的力的表现。因为导线中被电场极化的物质不限于自由电子，因此导体框架也会受到感生力，且不限于垂直。关于感生力，这里简单说一下，两个电子受同一主场的极化，主场对它们施加的是极化力，我把它叫诱导力（我不管他人如何叫法）。被极化电子因极化产生的相互之间的力，我把它叫感生力。 磁性和电性强弱体现在偶极电量差异上。两个平行的偶极子，如果是正对齐的，则互相产生相互排斥或吸引的磁场力。如果不是正对齐的，它将显示磁性和电性，磁性部分产生垂直力，电性部分产生平行力。 如果大家记忆力好，可以回忆库仑电场一章，正对中垂线的单纯电荷受的偶极子力电场力是平行于偶极子方向的，并不构成互相吸引或排斥的力。只有非正对的才能有互相吸引或排斥的力。我们这里的都不是单纯电荷，都是偶极电荷，因此它们之间既有平行的力也有垂直的力。 我们看到了不同角度有不同受力。电偶极子的方向都是平行于导线方向的（这是统计效果，是乱中取序），电偶极子又是磁场的最小单元，因此磁场是平行于导线的。这就是我的磁场方向。我的这种磁场方向和量子力学中A矢势的方向是一致的。这不是巧合，这是我经过多少次周密思考得到的理论。当然，我是按电偶极子轴向方向说的磁场方向，但这不是唯一的磁场方向说法。把传统理论的磁场方向套在我的偶极子上就是环绕偶极子轴线的，还有一种按偶极子受力的统计方向说是沿径向的。事实上，因为偶极电场是万向的，因此究竟哪种方向更能表现出对象的特征，因人而异、因问题而异。 因为偶极电场力和偶极磁场力在系数μ0/4π没有区别（过去也一直是这样用的），另外我也曾经证明过磁场力就是偶极电场力，也证明过μ0ε0cc=1，在我的偶极电量下完全成立，我就对微观的磁场和微观的偶极电场不再区分(不较真量纲换算) 偶极磁场H=μ0I/4π sinθ/r^2 偶极电场E=μ0I/4π cosθ/r^2 统统看作B=μ0I/4π sinθ/r^2 稳恒载流直导线中，电场性强的偶极电场力是平行于导线的，电势梯度方向是平行于导线的；磁场性强的方向是垂直于导线的，径向是磁场梯度方向。它们都是偶极电场，也都是偶极磁场，所以E和H是实质没有区别的。电流元之间的相吸、相斥完全取决于电流方向的异同，电流方向是有符号的，完全可以区分出引力和斥力。 一个物体在极化场介质中从位置1（P1）到达位置2（P2），稳定后总电荷迁移量是相同的，和迁移过程所耗费的时间无关。 Q=∫[P1,P2]λ·ds λ是偶极电量线密度矢量，其大小等于I/c。 积分结果Q是个和时间过程无关的、和路径无关的、只取决于两位置的恒定值。这里ds是位移。这是可以形成一个定理的结论。 当考虑导线截面积时，可将λ换算成偶极电量面密度σ矢量，用dS代替ds等，具体计算细节这里不讨论。 如果不考虑物体的体积、电量的迁移，只考虑这是一个运动的参考点，它在移动过程中感受到的是B的变化dB/dt，这非常容易让人产生出一个“邪念”，那就是运动的磁场产生电场，或静止磁场在相对它运动的点上产生动生电场。其实有极化能力的偶极电场（磁场）早在那里安安静静等着物体过去呢！它们自始就存在于那个范围、那个位置，根本不是动生的。 一个物体在磁场中从P1到P2反复运动，比如运动了无数次，最后静止在初始点P1，那么这物体中总电荷迁移量为零。但在这整个过程中，被极化的电荷却是不断移动，形成了电流的。 “运动的磁场产生感生电场”这个邪念（错误的理念）的产生还勉强能让人解释出点“道理”来（但我不接受），毕竟因为被磁场主动接近的静止线圈产生了电动势。但是对静止的磁铁，有一个运动的参考系去接近这个静止的磁场，该静止磁场再产生一个和运动参考系速度成正比的动生电场，显然逻辑上是说不过去了，请看下面的判断过程： 1、若没有静止磁铁（或其它静止磁场源），运动参考系显然是什么感生电场也得不到。 2、运动参考系并没有任何可以影响磁场的因素。 3、根据1和2可知，感生电场和运动参考系的速度没有任何关系。 4、根据3立刻会得出判断，感生电场是磁场所固有的，和运动参考系的接近速度无关。 5、静止的磁场本身就是感生电场。 再回过头看看我说的就会理解了。低速情况下，在和磁场有相对运动的参考系上（不管谁运动谁静止，或都运动或都静止），都不存在产生和相对速度V成正比的感生电场的机理，一丝一毫都没有！说以我说那两个叉乘式子H=V×E、B=V×D是错误的。 那么同样的，在低速时。一个运动的电场，比如一个运动着的充了电的电容器，或者是一个运动着的电荷，它们也会在空间产生和自己同步运动着的磁场。这个磁场也和观察者相对速度无关。因此，运动的电场在相对自己速度为V的参考系中产生和V成正比的感生电场、感生磁场也是错误的。根本没有这个机制！ 经典物理上这种错误太多太多了！没有几十年的时间，这些错误都消除不干净。 按照传统物理书的说法，无限长载流导体管内没有磁场。但我做过的实验表明，管内存在磁场。当把导体管作为初级通入交流电流，在导体管中穿过的芯线（作为次级）上感应出相同的电动势！而这个电动势的波形非常干净，比在外面的平行导线感应出来的要干净得多（这是因为导体管屏蔽了外部杂散电磁波）。而我继续做的实验表明，这个电动势并不是分布电容所感应过来的。导体管内处处有磁场！ 用我的磁场方向是偶极子方向、是电流方向的说法，就完全能够解释这违反传统物理理论的实验结果。我相信实验结果、我相信我的判断。 什么是电动势？为什么要产生电动势？物体从位置1到达位置2，物体受偶极电场极化力产生的电荷迁移力就是电动势。电荷迁移力大，电动势就大，电荷迁移力小，电动势就小。 速度并不是产生电动势的根本，位置变化也不是产生电动势的根本，根本是物体受到磁场（偶极电场）的极化程度改变了。在线圈和磁铁之间的相对运动，改变的是线圈受极化程度，而不是产生了动生电场（动生电场原本就存在于原地）。相对速度大，线圈感受到的受极化程度的变化率大，看上去和速度成正比而已，但那不是实质！一根导线段在无限大均匀磁场中匀速运动，不管速度多大，也没有随速度增大而增大的电动势。即使你的导线是加速的它也没有继续增大的电动势，因为在无限大均匀磁场中，处处B相等，导线段感受不到受极化程度的差异，因此导线中电子的受极化程度只取决于场强大小，不随速度变化。 电动势只有物体感受到了极化程度差异时才产生变化，这差异在物体中产生了要重新分配电荷的欲望。在变压器中，并没有导线相对铁芯的速度，电动势一样产生。那是因为静止导线也感受到了偶极电场极化程度的改变，要重新分配电荷。 线圈和磁铁之间运动速度产生了正比于速度的电动势只是表象，并不是实质，因此说相对速度产生感生电场是错误的！B是磁铁对它所在范围内的介质所固有极化程度，并不是它和其它参考系相对速度V的函数。在某个和磁铁距离为r的点上，B=const.，而瞬间处于这点的运动物体（比如你的运动线圈），速度可以是任意的。这点的B≠V×D，这点的B和线圈到来的速度没有任何关系。 偶极电场不仅可以使自由电子极化，更大程度上是对束缚的价电子、内层电子和原子核也产生极化。这些极化都对电位移有贡献。因此导体受力也就不仅仅是自由电子之间的力了，自由电子运动所在框架都会受到力的作用。这些力在不同的角度有不同的分量大小，因此垂直于导线的和平行于导线的分力都存在。 一个磁场点的B或H，电场点的E或D，它们反映的是都是磁场源或电场源对该点的极化程度，它是场源付出了极化能换取来的。另一个参考系和该场点的相对运动绝对不能使该场点的极化能有任何改变。这些都要从能量守恒的角度考虑，不能仅仅看表象。 一根载流导线，它在空间激发的场能量完全来自电源。电流恒定后，空间的场能量也是固定的。一个参考系运动过来，如果它没有和本地发生任何电磁作用，是不可能改变当地场能量分布的！凡是那些企图单纯改变观察者自身速度V就可得到额外极化能、场能的理论都是错误的！因为那违反能量守恒定律。 电场和磁场都不是观测效应、都不是相对论效应，它们都是实实在在的场能量被激发的体现。 一个静止系，它拥有静止的电容器和静止的电场，还有被极化的静止的场物质。这个电容器的电场延伸到了无穷远，空间处处都被不同程度极化。比如距离场源1米处有场强为1、10米处有场强为0.1，……，10000米处有场强0.0001。这是一个实在的参考系。在电容器的两内侧面之间和两外侧面之外的轴线方向看电容器极板，显示的是电性，在两极板中垂线上就能看到磁场。 如果你是一个什么都没有的观测系向静止系运动，你凭什么观察到了更多的东西？这个静止电容器产生的偶极电场本身就是磁场，我在静系也能看到，为什么非要飞着看过来才能看到？ 变压器次级线圈从磁场得到能量、发电机线圈输出能量，相互运动的磁铁和线圈产生电动势，在最底层看，它们有相同的物理实质，那就是线圈受偶极电场极化程度的改变！ |
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所以说，经典电磁理论并不是走到头了。在毁灭了相对论以后，这里可做的事情还有的是！因为经典电磁学、电动力学中没有被验证的、只凭空想象、或根据相对论的原理胡乱推导出来的东西比比皆是。想肃清其影响还任重道远。
我这里向大家表明，我的矛头并非针对这里任何一个人，我针对的是不符合物理实际的相对论。 |
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H=ε0cE
E=μ0cH 这两个式子说明了两种场之间的一种循环关系。 E=μ0cH=μ0c(ε0cE)=μ0ε0ccE=E H=ε0cE=ε0c(μ0cH)=ε0μ0ccH=H 看到这么美妙的式子、发现这么对称的物理规律，这是多么令人高兴的事！ |
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从式子
H=ε0cE E=μ0cH 可以看出，在真空中 H=ε0cE =cD E=μ0cH =cB 它们总有一个c的倍数。 |
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物理本质的东西是不随观测者所在参考系的速度改变而改变的。像静止磁场、静止电场这类的东西都是场源对周边的物质付出了极化能的体现，它们就按一定的规则出现在场源周围的区域，大小、方向都是不变的。观测者所在的运动参考系如果自身不携带能改变该区域场物质受极化程度的能力，观测者是不可能看到随自身速度成正比的任何场的。他所能看到的场的大小变化是因为他改变了自己在场中的位置。
在任意一点，他感受到的都是该位置的场强，比如在某点P的场强固定是1，他从远处接近场源，感受到的场强由小到大，在到达P点时，不管他的速度是多少，它在此点感受到的场强都是1，不可能大于1。 而按照那个叉乘关系，他在P点感受到的场强和他的速度成正比，就是不符合物理原理的。 观测者随速度变化感受到的是场的变化率，如dH/dt、dE/dt，只有说dH/dt∝V、dE/dt∝V才说得过去。 |
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再论H=V×E是错误的式子 我在前面，已经表明磁场是偶极电场，它是场源附近的位置函数，在V<<c时，它和速度没有关系。我指出朗道的《场论》中的两个式子H=(1/c)V×E和E=(-1/c)V×H是错误的。并且有比较详细的物理说明。现在我再通过一个原理实验来验证原式H=(γ/c)V×E是错误的。这里γ是洛伦兹因子。 假设在静止参考系S中有一个金属板电容器在我们面前的纸面上，两极板一上一下平行面对，上边是正极板，下边是负极板。两极板中间有电场E由上边正极板指向下边负极板。设有一正电荷Q从水平方向以速度V从左或右垂直射入两极板中间的电场。不考虑重力和阻力，按照电荷量不变考虑，该电荷在两极板中受电场力向下，与电场方向一致，大小为Fe=EQ。 在电荷参考系S'，它和电场之间有速度V，因此电荷参考系将看到两极板间有H=(γ/c)V×E或H=(-γ/c)V×E的磁场（由于是相对运动，V的选取和参考系有关系），该磁场方向从纸面穿进或穿出，其大小为 H=(γ/c)V×E=(γ/c)VESin(π/2)=γVE/c。 磁感应强度B=μ0H=μ0γVE/c 正电荷在磁场中感受到的磁场力为 Fm=QVB =Q V μ0γVE/c =μ0γ EQ V^2/c =μ0 EQ V^2/√(c^2-V^2) =(μ0 V^2/√(c^2-V^2)) EQ =kFe 该力为洛伦兹力，正电荷受力指向下边。 其中k=μ0 V^2/√(c^2-V^2) ，μ0=4π×10^(-7) NA-2 我令k=1 我来解一解正电荷速度V(取c=3×10^8米/秒、π=3.1415926)，得到 V=15440700 米/秒 =0.051469 c 也就是说，在正电荷速度V远远小于c（V=0.051469 c）的时候，正电荷感受到的磁场力（洛伦兹力）的大小就开始等于它受到的电场力了。如果速度继续增加，正电荷会受磁场洛伦兹力大于电场力。但是，我们前人所做的电场中的运动电荷受力实验，从来就没有发现除电场力外，还叠加了这么大的洛伦兹力的情况出现。我的分析表明，这个磁场力Fm竟然在V很小的时候就超过了电场力Fe！事实如果真是如此，科学家在做试验中早就会把它发现了，也不至于认为磁场只是电场的相对论效应了。 这个分析说明，朗道写出的带有洛伦兹因子的第一个式子H=(γ/c)V×E是有严重错误的。速度为V、垂直于电场E方向的运动正电荷Q，并不会感受到和相对速度V成正比的垂直磁场H。 |
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静止恒定电场中存在静止恒定磁场，静止恒定磁场中存在静止恒定电场。这就是我的偶极子极化场理论所阐述的物理真实，这就是我对电磁作用机理的深刻认识。这个认识与传统电磁理论完全不同，它也不曾见诸任何教材和刊物。 我对电场和磁场的这个认识，和过去物理学家们对电场和磁场的认识完全相反。我的理论已经认定：朗道的电场和磁场关系的两个式子是错误式子。 |
| 我的理论之所以不需要其他学者的认同，是因为我的理论是独一份的理论。其他学者读的书中都没有我这么“反物理”的内容。当人们读了几百年“动电生磁、动磁生电”的书后，不会有一个人承认我的理论。为此，我感觉十分荣幸和骄傲。 |
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设有一真空介质的平行板电容器，两半径为r的圆极板相距d，极板面积是S=πr^2，r>>d，不考虑边缘效应，则电容器电容量C=ε0S/d。真空介质所占空间体积为V=Sd。我在电容器两端加上直流电源充电至电压为U，电容器的储能为
Ee=CU^2/2=ε0SU^2/2d……（1） 电容器中的电场强度E=U/d U=Ed，代入电场能量式子（1） Ee=ε0SdE^2/2 得到电场强度E=√(2Ee/ε0Sd) 根据H=ε0cE 我得到H=ε0c√(2Ee/ε0Sd) 磁场能 Em=VBH/2 =Sd μ0(ε0c√(2Ee/ε0Sd))^2/2 =Sd μ0(ε0^2c^2(2Ee/ε0Sd)/2 =Sd (ε0(Ee/ε0Sd) =Ee 我们已经看到，在电容器中，存在电场能Ee，同样也存在等量的磁场能Em=Ee，那么，一个电容器中会有两份能量吗？答案是否定的：只存在一份能量！要么把这份能量看作电场能Ee，要么把这份能量看成磁场能Em，只能看成一种。这就是我说的，磁场和电场只是从不同角度看到的同一种场。 磁场和电场是同一种场的理念始终贯穿于我的极化场理论。 |
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在一根通电直导线中，存在着极化电场。在导线的周围空间，如真空中，也会在场物质中极化出电场。这个电场方向是和导线平行的。极化使得场物质颗粒顺向排列，首尾相接，和我在《我已证明ε0μ0cc=1》中画的图一样。
导线是直的，在其侧面空间极化出的偶极电场也是直线排列；导线是弯的，在其周围极化出的偶极电场也是弯的。也就是说，导线周围有和导线相同走向的场物质偶极子排列。 当导线弯成圆环，导线周围的偶极子排列也成圆环。这种圆环排列的偶极电场，对铁磁物质的作用力很大。这是因为铁磁物质有天生的磁畴，即先天存在圆环状偶极子排列。这样就会显现出很大的磁场作用，因此人们就把电场和磁场区别开来，并认为是两种不同的场。其实这种认识是错误的。 磁场即偶极电场，这是我一贯坚持的说法。对于非铁磁物质、非顺磁物质，由于其内部没有能够形成闭环极化的偶极子结构，因此它们在环形偶极电场的作用下，不能依从传导电流的意志产生顺向磁化（偶极顺向排列），它们的存在反而削弱了激励它们的偶极电场，因此表现出抗磁性。 用场势能最小原理来分析，激励偶极电场会导致空间的场势能增加，因此抗磁性物质在磁场中会受到排斥。 |
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我的两个式子H=ε0cE 、E=μ0cH就是对场的变换的桥梁，对一个电磁场，可以看作单独的电场，也可以看作单独的磁场，但只能选择一种去看待。不同的看待角度有不同的理解方向，但实质上是一回事。
没有这个桥梁时，多少人都有磁场、电场是一回事的想象，但都不能打通。我的这两个式子，不但架起了互相转换的桥梁，还有力打击了相对论在电磁领域的滥用。 我揭示的这两个式子，是物理理论取得的重大突破。不管谁承认不承认，真理总是真理。 |
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这是有严格数理逻辑运算的结果！那么为什么数百年没有人进行过这样的演算呢？原因就是不知道有这两个式子存在：
H=ε0cE E=μ0cH |
| 我【17楼】的推导过程，对于那个只能嚼别人嚼过的馍的人来说，打死他也写不出来。因为这不仅要对物理机理有深刻的理解，还要有自己的见解，还要看出传统理论存在的缺陷和错误，还要给出正确的补充和修改。光嘴皮子上抬高自己、贬低别人，是一点意义都没有，也不会因此就提高了智商。 |
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H=ε0cE
E=μ0cH 它们可以直接导出ε0μ0cc=1: H/E=ε0c E/H=μ0c (H/E)(E/H)=ε0cμ0c=1 |
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使用我的极化场理论和H=ε0cE、 E=μ0cH 两个式子，可以把目前的麦克斯韦方程组化简成只包含E或只包含H的方程组。
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电磁学自古以来都是把磁场和电场分别对待的，这在麦克斯韦方程组中表现得很突出。事实上，两个场只需要描述一个就可以了，比如沿X轴方向的矢量是电场矢量，沿Y轴方向矢量也是电场矢量，这里可以根本没有磁场矢量。
从麦克斯韦方程组中就可以看到了多此一举。日前我发了一个帖子《又一个小问题》，引用赵凯华、陈熙谋二位先生合著的《电磁学》中的一段，醉翁之意不在酒，最后我得出了一个确切的答案：这两个式子组成的方程组其实就是一个式子。 证明如下 ∂^2E/∂z^2-εrε0μrμ0∂^2E/∂t^2=0， （8.42） ∂^2H/∂z^2-εrε0μrμ0∂^2H/∂t^2=0。 （8.43） 把H=ε0cE代入（8.43） ∂^2(ε0cE)/∂z^2-εrε0μrμ0∂^2(ε0cE)/∂t^2=0 ε0c∂^2E/∂z^2-εrε0μrμ0ε0c∂^2E/∂t^2=0 两边同除ε0c ∂^2E/∂z^2-εrε0μrμ0∂^2E/∂t^2=0 和（8.42）无异。 |
| 这两个式子的发现，是不是把传统电磁学搞得天翻地覆了？我觉得是。 |
| 颠覆传统电磁学，一直是我的理想。我很早很早就认识到了这里存在很多误区，但是因为我没有过多的时间来玩，故此并没有花力气去深究。直到最近几年，稍微有些闲暇时间了，才慢慢继续深入研究电磁学的物理本质。 |
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∂^2E/∂z^2-εrε0μrμ0∂^2E/∂t^2=0， （8.42） 若向z轴运动的场只有电场一项，就不再有运动的磁场一项。 |
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+ ——((-))—— - 这就是一个电容发电机。定子是两片半圆筒，分别接直流电源、转子是两片半圆筒，中间用导线连接（或引出到负载），转动转子，转子上就有充放电产生，导线中就会产生电流。一旦转子停转，不管在什么位置，导线中电流就会因静电平衡而消失。 不管是电容发电机还是电磁发电机，要持续发电就必须不断破坏静电平衡。 |
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平行板电容极板间的电场是平直、均匀的偶极电场；无限长载流直导线周围的电场是等势面为无限长圆筒形的偶极电场；闭环载流导线周围的电场是闭环的偶极电场。
对于很长的圆柱形永磁铁（L>>r），两个平面端面为两个磁极，则偶极静电场面是圆柱轴线上的同心圆筒。 所有载流导线周围附近的偶极电场形状都和导线形状保持一致，导线外偶极电场的方向和导线内偶极电场方向相反。 |