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因为在任何情况下热力学行为都无法逃脱 “熵增原理” 的制约，所以 即使对于惯性空间的绝热封闭系统的热力学平衡态也必须使用绝热方程；所以 在下，
建议，先对惯性空间的绝热封闭的单原子理想气体依据平衡态原理，最终必将达到热力学平衡态，究竟这种平衡态时的压强、密度以及温度对空间坐标的依赖函数究竟应该是怎样的？也必须 规范地严谨地做一般性的讨论：即将 这三个分布函数作为未知（待解）函数，建立 热力学方程组，三个独立的未知函数必须由三道独立方程来联立定夺，经过讨论确定：【静力学平衡条件，（理想气体）状态方程，最大熵原理（绝热方程）】 这个三道方程决不可缺少一个。 至于 傅氏热流定律 与 菲克扩散定律 相互独立 而且 都不能以之取替 熵增原理 所以 这样就应该可以建立起由五个独立方程联立的方程组，但这里只有 三个未知（待解）的独立参量分布函数？最多能够接受其中三道独立方程，那么究竟应该是哪三道呢？这里的 傅氏热流定律 与 菲克扩散定律 这两条定律地位平等互相独立 要么全上要么全下，而且 最大熵原理（绝热方程）是绝不也可丢弃的，静力学平衡条件 也是不可丢的 状态方程 更是不可丢的，这就只有放弃 傅氏热流定律 与 菲克扩散定律 这两条定律，这意味着这两条定律 并不是 最基本的定律，或曰很可能并不是最基本的定律 应该是可以被推导出来的。只有 状态方程 精力平衡条件 最大熵原理（绝热方程）才是最基本的不可或缺的基本原理，而 傅氏热流定律 与菲克扩散定律 这两条定律并不是最基本的定律 而是可以被推导出来的， 故而 提出 问题：究竟 傅氏热流定律 与菲克扩散定律 与熵增原理 哪一个更基本 ？
从中 严格求解，逐一获得 三个常数解。这样不仅仅统一规范了 对热力学平衡态的处理的一般程序即首先建立相应的方程组 再求解该方程组，以获取其未知函数 的做法的规范性 严谨性一般性 正确性。
在此（首战告捷的）基础上， 再乘胜前进 顺理成章地作一般性的推广，即当 热力学体系的整体质心的加速度不等于零时，显然此时 平衡态体系内部的压强分布函数不再保持常数，那么究竟在当热力学体系平衡态时的整体质心的加速度并不保持零时，那么 该体系的平衡态热力学参量分布函数与其整体质心的加速度有何关系呢？自然 也就从这个热力学方程组中找答案，将所找到的答案作为一般的普适的结论，当函数中的加速度因子取零时，便得到惯性空间的热力学体系的平衡态信息，所以 惯性空间的热力学平情况仅仅是 一种特例而已。
这样 就自然而然地 将传统的热力学平衡理念一步推广到一般的情形，传统的平衡态理念仅仅是一般平规律的特例。无论 热力学体系的整体处于怎样的宏观运动状态即 是惯性运动，还是非惯性运动（含旋转运动或振动或匀加速直线运动或静止于重力场） 都必将一般地服从这个普适的平衡规律，即“熵质比”总是要趋于均匀分布（或曰服从同一道“绝热方程）”的热力学平衡规律。
这也阐释了声速的测量为何只能与假定波动过程属于绝热过程的声速计算值符合的客观事实。
这就指出 传统的平衡态“均温论” 仅仅是 一般的热力学平衡理论即“均熵论”的特例而已，“均熵论”包含着“均温论”。“均熵”才是普适的一般的 平衡规律。“均温论”仅仅适于 惯性空间的热力学平衡态 ，对于 惯性空间 也满足“均熵律”，并不是说 “均熵律”只适用于非惯性运动状态的热力学体系的平衡态，绝非属于各霸一方的情形；而是完全可以用“均熵律”作统一处理的。
根本无需实行“一国两制”即无需在“惯性空间”依然保持“均温论”，力场中再使用“均熵论”。 所以 实现了 人类对热力学平衡规律的认识从特殊到一般的拓宽 完善 升级。热力学的相应理论 如熵增原理的表述也需要做相应的改进 完善 与升级，其他相关教材中的说法 譬如 声速测定值只能与绝热过程相符合的结果被误按照这个思路 从特殊到一般 即首先从惯性空间的热力学体系达到热力学平衡态时的参量分布函数的获得思路 再做一般的推广 即当热力学体系整体质心的加速度 不等于零时，便自然得到了一组不均匀的参量分布函数……这样从特殊到一般 自然获取 重力场中的平衡态 热力学参量（尤其是温度参量）的分布函数不再保持常数的坚硬结论…… 由状态方程 力学平衡条件以及熵增原理（绝热方程）组建的热力学方程组 不仅适用于 做惯性运动的热力学体系，也普适于做非惯性运动的热力学体系，即只要将 加速度取不等于零的一般值即可获得统一的热力学平衡条件即熵质比保持常数或曰（服从同一道“绝热方程”） ，普适的平衡条件只能是“均熵”绝非“均温”。 这就是人类对热力学平衡规律的认识的一次飞跃。 |