一自然电磁波照射到光栅上。光栅的缝长远大于光波长，所以电磁波的缝长分量可以畅通通过，该方向的光矢量大小几乎不变。而光栅的缝宽方向几乎和波长同样的数量级，该方向上场强分布被改变。它对于波长不是缝宽分数倍的电磁波将抑止。目前的光栅通常分为反射型和透射型，无论哪一种都是通过光刻制作而成，所以光栅缝和光栅栏都是由介质组成。电磁波照到光栅上后，使缝中介质极化，极化方向与电磁场方向一致。由于缝的形状，缝长方向上的极化矢量大于缝宽方向。极化矢量的方向就是每个原子在电磁场中偶极距方向的总和。极化矢量的方向决定了出射电磁场的振动矢量方向。这样，缝密度越高，缝宽方向的极化矢量越小，出射的电磁波的偏振性越取向与缝长方向。

这样看来偏振现象还是证明电磁波是横波的唯一实验吗？
如果假设电磁波是纵波，“缝中介质极化”也可以存在吧？

另外，经过衍射光栅后的光分布规律是怎样的呢？
是与光栅对应的细条状分布吗？ 这应该算是一种极端衍射（只有中间一条衍射亮纹）吧？ （相信现在的显微技术应该可以看到经过偏振镜后的光分布图案？） 这样看来，纵波也有这种“极端衍射”现象？这能说明问题了吧？

这样看来偏振现象还是证明电磁波是横波的唯一实验吗？『『『偏振说明了电磁波是横波』』』
如果假设电磁波是纵波，“缝中介质极化”也可以存在吧？『『『如果缝中无介质，偏振依然存在。对于横波，缝宽方向的场分布会受到缝宽的影响；对于纵波，不会影响。所以纵波不会有偏振现象。如果你知道一点波导中波传播方式的话，就能帮助你想象这样的情形。  偏振不只是由光栅产生，一束无偏振的光经过平面反射折射后的光都是部分偏振光。特殊条件下（布儒斯特角）会出现全偏振。大一物理上有这个。』』』

另外，经过衍射光栅后的光分布规律是怎样的呢？
是与光栅对应的细条状分布吗？
这应该算是一种极端衍射（只有中间一条衍射亮纹）吧？ 『『『光栅干涉衍射后的分布图样，你可以参考许多光学教程，上面有图，很直观』』』
（相信现在的显微技术应该可以看到经过偏振镜后的光分布图案？）
这样看来，纵波也有这种“极端衍射”现象？这能说明问题了吧？『『纵波会有衍射现象，但不会有偏振现象出现。』』』』

“如果缝中无介质，偏振依然存在”，
这样看来“介质极化”不是偏振的本质原因了吧？
真空也会极化吗？
那么真空中的缝也没有“电偶极子”的问题了？

至于“布儒斯特角”的问题在光电论坛讨论的比较多了，
估计是由于本来对称的晶格在晶面倾斜后出现了晶格长度的不对称，
即晶体原子的间距不再相等产生了“原子光栅”的极端衍射现象？

光栅的一般衍射图象当然是知道的了，
不过根据衍射条纹的计算公式，当缝宽相对波长较窄时（k=0），
就只有中间一条亮衍射条纹了？
所以我一直想搞清楚：
偏振光是否存在一种极细的条纹结构？
如果存在，现在的光显微放大技术应该可以看到的吧？
应该用一种什么样的仪器来检验这个假想呢？

当然纵波也有这种“极端衍射”现象，这不成问题吧？

“如果缝中无介质，偏振依然存在”，
这样看来“介质极化”不是偏振的本质原因了吧？ 『『对，介质极化不是偏振的本质原因，本质原因是光为横波。特别提“缝中无介质”，就是为了说明这一点』』』
真空也会极化吗？
那么真空中的缝也没有“电偶极子”的问题了？

至于“布儒斯特角”的问题在光电论坛讨论的比较多了，
估计是由于本来对称的晶格在晶面倾斜后出现了晶格长度的不对称， 『『『布儒斯特角与折射率有关，与晶面倾斜无关，对称的体心立方晶格也会有布儒斯特角。』』』
即晶体原子的间距不再相等产生了“原子光栅”的极端衍射现象？

光栅的一般衍射图象当然是知道的了，
不过根据衍射条纹的计算公式，当缝宽相对波长较窄时（k=0），
就只有中间一条亮衍射条纹了？  『『『光栅的亮条纹是多缝干涉的结果。缝宽变窄不会使得条纹变少。缝间距变小才会使条纹变少以至于在极端的条件下，最终只留下中央亮条纹。纵波和横波都会形成这种情况，但只有横波会使出射光为偏振光。』』』』
所以我一直想搞清楚：
偏振光是否存在一种极细的条纹结构？
如果存在，现在的光显微放大技术应该可以看到的吧？
应该用一种什么样的仪器来检验这个假想呢？

当然纵波也有这种“极端衍射”现象，这不成问题吧？