也谈时空变换－从相对论“基本时空点设定”看相对论的数学错误
相对论洛仑兹变换推导中的“基本时空点设定”
Following the relativity’s basic setting of time and position between two inertial systems we only can get the normal classical transformation instant of the Lorendz transformation of relativity.
Sometimes we can use the Lorendz transformation to get the similia results as that from experiments only when the coordinate transformation to describe the same event satisfy the following conditions:
(1) The inertial coordinates k and k’ drag the “Dark matter WG ether” in their individual coordinates completely or strongly. Refer to chapter 4 of “WG theory” and the relevant contents about the “Effective dragging (to WG ether) indirectly”
(2) The sensor and sending of an event between the coordinates k and k’ must be by light ray and light sensor.
一: 相对论洛仑兹变换推导中使用的第一个“基本时空点设定法”简称“基点法”，其原理正是本质上的伽利略时空原理。
相对论以相对运动的两个惯性系K和K’系对同一光信号进行描述。设定光的发生点为两坐标系的原点。即是说是一个重合的同时点。按相对论所有版本的推导，这时有x=0;x’=0;t=0;t’=0.
基点法的关键是按经典物理的原理,任何惯性系可以确定发光点在本系内的发光时间和坐标位置..
如果上述“基点法”设定成立，以下设定必然同样成立：
1. 在K系的所有单位点(实际上仅需少量代表点)设置相互校正的时钟和激光发生器。
2. 在K系t=0时，令所有发生器发出光脉冲。K’系按相对论的上述“基点法”在本系内确定所有单位标点的位置。
也许我应该详细说明同一坐标内校对时钟的方法:
(1)精密测量基准时钟和需要调校时钟间的距离; (2)从基准时钟发出一激光脉冲. (3)按光传播两钟间距离所许时间作为时差,确定需要调校时钟接收时的时间值.
我们也可以按”光校法”来校对不同惯性系中的时钟的走时同步..
取两个或若干相同的时钟(千万不要想当然认为它们会在不同的运动系内能走时速率同步!).分别放置在不同的惯性系内.任选一惯性系内的时钟,按其单位时间让激光发生器发出光脉冲,我们按相对论的“基点法”调校其它系内钟的走时速率.这样,我们才能说,所有的时钟是经过严格校对过的.
上述方法(简称光校法)是解决在不同惯性系”尺”的端点对应重合的问题.,这保证了在两个惯性系内,对同一事物描述具有完全相同的时间和相应的坐标值,且满足同时,对应重合.
或者说,两个系的所有对应坐标点都是经过零点同时,重合设置的,时钟的走时速率等也是经过严格校对过的.。,在一个惯性系内的任一事件点都可以用上述“基点法”,”光校法”在其它系内同时找到它的对应重合点,且具有相同的时间和对应的坐标数值形式.
惯性系间的时空变换只能是伽利略的时空变换.
这样,相对论洛仑兹变换以下的数学错误 就显而易见了.
(一) 爱因斯坦说“由K判断的相对于K’保持静止的单位量杆长度，必须恰好等于由K’判断的相对于K保静止的单位量杆长度”。(这慨念是出现在他的洛仑兹变换的推导之中)。
如果K判断的相对于K’保持静止的单位量杆长度为X’; 则有X’=aX; 如果K’判断的相对于K保静止的单位量杆长度X; 则有X=aX’; 爱因斯坦说这两者要相等，有X’(=aX) = X=(aX’). 这是说根本就没有什么相对论的“尺缩”。对于n个单位量杆的物体当然有x=nX ;x’=nX’ 显然有x=x’.
然而竟然可一由此给出”时间流逝变慢”；时空扭曲；蛋丸宇宙; 时、空有起始点、停滞区域...；质、能... 等等.
(二) 查核相对论对洛仑兹变换推演过程，相对运动两坐标系对光的描述等式中
x'=ax-bct and ct'=act-bx ............... (5)
......
对于K'的原点我们永远有x'=0, 因此按照(5)的第一个方程
x=bct/a
........
不难看出，对于K'的原点我们永远有x'=0, 按上面相对论的铺垫关系式，必须同时有t'=0; ，当然，同时还必须有：x=0; t=0.
即是说 v=bc/a 是一种显然的慨念偷换，或零除错误。本来没有确定数值限定的任意数值的代数符拉姆塔和缪就与洛仑兹的发现撮合在一起。
这个错误存在于相对论洛仑兹变换推演的所有方法之中。
有人说，0/0型，在高级的数学研究领域中有深刻的数学、物理意义，可这0/0 不是那0/0。
在其它的推导版，这错误出现的形式可以不同，但本质类同。
相对论是因为前提的不真，导致结论的荒谬，所谓“谬以毫厘，失之千里”。物理数学家们还在数学问题上出现以上的情况实在是始所难料。更有甚者是相对论物理实验论证中的涉嫌伪例的情况.相对论是涉及一个时空普遍真理的论证,它容不得上述情况的存在,更容不得那怕一个确定的反例.
值得任何严肃的物理学者对上述问题重新审核,认真思考和研究.
在我们对暗物质的WG理论讨论研究后,相对论可以认为是空间引力微子WG存在情况下的洛仑兹效应.参阅网页: http://wgrrt.onchina.net or http://geocities.com/tongz1>
二: 光感和声感下的"洛仑兹数学时空映象"-相对论在近似计算中的价值
如果设定推导的条件:
1.以光作为事件信号的传感
2.所论惯性系(K和K')中的光的传播媒体相同(如空气等)与惯性系保持随动.
3.事件仅作为光感下的数学时空映象,
下面取简明推导.在上述条件下,所有版本的"洛仑兹推导一样适用:
考虑两个惯性参考系，记为K系和K'系。
为简单起见，我们选取K'系相对于K系的匀速运动的方向为x轴和x'轴的正方向，速度大小为V。
这样，沿y、z轴的运动在两个系的观测结果应该相同，所以我们可以只考虑沿x轴的运动。
为简单起见，我们可以适当选取初始时刻，使得两系的原点在初始时刻重合。
考虑空间发生的任何一个事件，如果在K系中观测到该事件的坐标是(x,t)，而在K'系中观测到该事件的坐标是(x',t')，我们假设同一个事件的这两组坐标满足下面的线性变换关系
x'=Ax+Bt+C (1)
t'=Dx+Et+F (2)
A、B、C、D、E、F是六个待定系数，它们只与光在两个惯性系内相同媒体条件下的传播速度c和两系的相对速度V有关。下面，我们将通过考虑一些特殊的事件来确定这六个系数。
1.初始时刻在原点发生的事件：
在K系中观测得到：x=0,t=0
在K'系中观测得到：x'=0,t'=0
代入(1)(2)，得到：
C=0
F=0
这样，两系的坐标变换关系被化简为：
x'=Ax+Bt (3)
t'=Dx+Et (4)
2.K'系原点
在K'系，对于K'系原点，我们在任何时刻都应该得到x'=0。代入(3)，我们得到K'系原点在K系中的运动方程：Ax+Bt=x'=0或者x/t=-B/A
而在K系观测到K'系原点的运动速度应该等于V，所以应该有V=x/t=-B/A
即A=-B/V (5)
3.K系原点
在K系，K系原点的坐标应该是：x=0,t可以取任何数值。代入(3)(4)，我们得到K系原点在K'系的运动方程为：x'=Bt和t'=Et，即x'/t'=B/E
而K系原点在K'系中的速度应该等于-V，所以
-V=x'/t'=B/E
即E=-B/V (6)
4.初始时刻从原点发出的沿x轴正向的光的传播：
根据光速分别在不同惯性系,相同媒体条件下速度c不变，
在K系中，该束光的运动方程为：x=ct
在K'系中，该束光的运动方程为：x'=ct'
代入(3)(4)，得
ct'=Act+Bt
t'=Dct+Et
即
c=(Ac+B)/(Dc+E) (7)
5.初始时刻从原点发出的沿x轴负向的光的传播：
同样,根据光速分别在不同惯性系,相同媒体条件下速度c不变，
在K系中，该束光的运动方程为：x=-ct
在K'系中，该束光的运动方程为：x'=-ct'
代入(3)(4)，得
-ct'=-Act+Bt
t'=-Dct+Et
即
-c=(B-Ac)/(E-Dc) (8)
将(5)(6)代入(7)(8)，可以解出B和D，再将B代回(5)(6)就得到了A和E。
最后将A、B、D、E全部代回(3)(4)，就得到了Lorent变换。
如果,我们设定以下推导条件:
1.以气体中声波作为事件信号的传感
2.所论惯性系(K和K')中声波的传播媒体相同(如空气等)与惯性系保持随动.
3.事件仅作为声波传感下的数学时空映象,
考虑两个惯性参考系，记为K系和K'系。
为简单起见，我们选取K'系相对于K系的匀速运动的方向为x轴和x'轴的正方向，速度大小为V。
这样，沿y、z轴的运动在两个系的观测结果应该相同，所以我们可以只考虑沿x轴的运动。
为简单起见，我们可以适当选取初始时刻，使得两系的原点在初始时刻重合。
考虑空间发生的任何一个事件，如果在K系中观测到该事件的坐标是(x,t)，而在K'系中观测到该事件的坐标是(x',t')，我们假设同一个事件的这两组坐标满足下面的线性变换关系
x'=Ax+Bt+C (1)
t'=Dx+Et+F (2)
A、B、C、D、E、F是六个待定系数，它们只与声波在两个惯性系内相同媒体条件下的传播速度c和两系的相对速度V有关。下面，我们将通过考虑一些特殊的事件来确定这六个系数。
1.初始时刻在原点发生的事件：
在K系中观测得到：x=0,t=0
在K'系中观测得到：x'=0,t'=0
代入(1)(2)，得到：
C=0
F=0
这样，两系的坐标变换关系被化简为：
x'=Ax+Bt (3)
t'=Dx+Et (4)
2.K'系原点
在K'系，对于K'系原点，我们在任何时刻都应该得到x'=0。代入(3)，我们得到K'系原点在K系中的运动方程：Ax+Bt=x'=0或者x/t=-B/A
而在K系观测到K'系原点的运动速度应该等于V，所以应该有V=x/t=-B/A
即A=-B/V (5)
3.K系原点
在K系，K系原点的坐标应该是：x=0,t可以取任何数值。代入(3)(4)，我们得到K系原点在K'系的运动方程为：x'=Bt和t'=Et，即x'/t'=B/E
而K系原点在K'系中的速度应该等于-V，所以
-V=x'/t'=B/E
即E=-B/V (6)
4.初始时刻从原点发出的沿x轴正向的光的传播：
根据光速分别在不同惯性系,相同媒体条件下速度c不变，
在K系中，该声波的运动方程为：x=ct
在K'系中，该声波的运动方程为：x'=ct'
代入(3)(4)，得
ct'=Act+Bt
t'=Dct+Et
即
c=(Ac+B)/(Dc+E) (7)
5.初始时刻从原点发出的沿x轴负向的声波的传播：
同样,根据声速分别在不同惯性系,相同媒体条件下速度c不变，
在K系中，该声波的运动方程为：x=-ct
在K'系中，该声波的运动方程为：x'=-ct'
代入(3)(4)，得
-ct'=-Act+Bt
t'=-Dct+Et
即
-c=(B-Ac)/(E-Dc) (8)
将(5)(6)代入(7)(8)，可以解出B和D，再将B代回(5)(6)就得到了A和E。
最后将A、B、D、E全部代回(3)(4)，就得到了Lorent变换。
当然,这在v小于声速c的条件下适用.
我们知道,光和声波一样,在不同的媒体条件下,在不同的温度等条件下传波速度都是不同的.如果我们以高速分子束射入空气,一种类似光的波粒两象驻波态同样会产生.
为什麽认为光有异于其它物质的"特异功能?参阅WG理论的相关论文及附件. |
。即是说，距太阳较远的行星的速度比较小。这个关系适用于绕大团块中心星系旋转的星体。