（1）站在棍棒上看，两个电荷相对静止，两个电荷都不产生磁场，因此就无Lorentz力。只有库仑力，方向沿着棍棒。
[[[怎么搞的？磁作用力成零了？不会此消彼长了？]]]

【【【对。磁作用为0，因为我是站在棍棒上看的。如果站在地面上看，则磁力不为0，为F1=QVB'=(k/C^2)Q^2V^2/r^2。
磁力在不同参考系内部看来，大小是不一样的。董先生，讨论问题之前，必须先申明您站在那个参考系上，不要一刀切，
胡子眉毛一块抓，要分情况分层次分析。】】

（2）站在地面上看，设双电荷系统速度为V，那么观察到其中一个运动电荷产生的磁场B'为（k/C^2）QV/r^2,磁场方向为一个螺线形，
另一个运动电荷（速度也为v）受到Lorentz力F1=QVB'=(k/C^2)Q^2V^2/r^2,

方向也是沿着棍棒方向，[[[胡说八道！罗伦兹力的方向与电荷速度方向垂直，怎么和棍子重合了？？？]]]

【【【【的确是与棍子平行，您可以用安培定则考虑。
董先生，我不想与您争了，太累了。争来争去，我竟然老是要向您普及物理知识，实在太累。您不分情况的搞“一刀切”的对我的误解，实在令我厌烦。本来争论是应该有所收获的，但是我没有收到什么收获。与Hudemin的讨论，我就有收获，比如他对Doppler效应的研究，我很有收获。

总之，您的定律“内部磁力对双电荷系统有力矩作用”用安培定则来看，是错误的，而且从守恒定律讲，还违反角动量守恒的。从“站在棍子上看”与“站在地面上看”这两个角度（数学我已经给出）您的观点也是不自恰的。此外，B'=EV/K是违反Galileo定律的，您如果反相，就千万不要拿来用它证明自己的东西，否则就不伽不罗，不伦不类了。一是那个两点是我们的讨论总结，希望您切记，切记！！硬要不相信我，那也随您。我已经尽力了。】】】】
也即根本就不存在“与棍棒不在一条直线上的”力矩。[[又是一个重大发现，您终于不费吹灰之力就创造了一个定律。恭喜！恭喜！！]]]]

这个建其定律2是对的，我的定律1是您的误解，需要删去。董先生也有自己的定律：

董先生也有自己的定律：

内部磁力作用会对双电荷系统施加力矩贡献。因此角动量不守恒。

【【【对。磁作用为0，[[[仅仅是qBV=0但qE（该E不是库仑场）不是零，而是此消彼长、合力一定。不论站在什么参照系上，转动力矩大小都不变。]]]因为我是站在棍棒上看的。如果站在地面上看，则磁力不为0，为F1=QVB'=(k/C^2)Q^2V^2/r^2。
磁力在不同参考系内部看来，大小是不一样的。[[[磁作用力（合力）与参照系无关，该合力形成转动力矩。]]]董先生，讨论问题之前，必须先申明您站在那个参考系上，不要一刀切，胡子眉毛一块抓，要分情况分层次分析。】】

方向也是沿着棍棒方向，[[[胡说八道！罗伦兹力的方向与电荷速度方向垂直，怎么和棍子重合了？？？]]]

【【【【的确是与棍子平行，您可以用安培定则考虑。】】】】[[[不管用什么定则考虑，该合力（qBV+qE）的方向都与电荷的速度方向垂直，都不一定和棍子平行（除非运动方向和棍子垂直）。常识啊。]]]]]

运动电荷的库仑电场大小也会变化，为E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2) [见《物理学词典，电磁学分册》，1983年，科学出版社，PP146-147]忽略分母中的小量V^2/C^2，Vr/C，E'变为

E‘＝kQ(1-V^2/C^2)/r^2[[[[该公式在马国梁 和老鹤和王保新的文章中都有，该公式是库仑力与磁相互作用力的合力。库仑力与速度V没有关系，这是常识！！但只有当双电荷的连线与其速度方向垂直时，该公式才正确。总之：库仑力与速度无关。]]]]]
那么在地面观察者看来，运动电荷之间库仑力为

F2=QE'＝kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2.

把F1,F2相加，得到F=F1+F2

=(k/C^2)Q^2V^2/r^2+kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2

=kQ^2/r^2

它的方向仍旧是沿着棍棒。

看看，看看，看看，[[[[看什么看，不论怎么看，您都是错误的。]]]]在地面上参考系看来，这里的合力F仍旧与站在棍棒上的参考系上看到的库仑力大小（见（1）站在棍棒上的计算）一模一样。也就是说，内力具有Lorentz不变性，不随着参考系变化而变化，内力不对整体运动（平动，转动）[[[[说的头头是道？]]]]产生任何影响。

我上面说：这个内部磁作用力矩根本不存在，就是做了上面计算中的理解：

站在棍棒上看，这个内部磁作用力根本不存在，所以磁作用力矩也就不存在；

站在地面看，这个内部磁作用力虽然存在，但是方向也沿着棍棒，因此这个内部磁作用力矩也就不存在。这个内部磁作用力大小是F1=(k/C^2)Q^2V^2/r^2,可是它被运动的库仑力

F2=QE'＝kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2中的括号中的减号项吃掉了，[[[[您吃错了，吃了两遍。]]]]所以F1+F2仍旧等于库仑力大小。

这个建其定律2是对的，我的定律1是您的误解，需要删去。董先生也有自己的定律：

董先生也有自己的定律：

内部磁力作用会对双电荷系统施加力矩贡献。因此角动量不守恒。

建其定律2的补充完善与数学证明

建其定律1是董先生的误解，删去。

建其定律2的补充完善与数学证明：

设两个电荷A与B，在地面观察者看来，速度分别为V,U，这里V与U是矢量。它们的电荷分别为Q,q，这里Q,q大小可以不一样，也可同号或者异号。

按照《物理学词典，电磁学分册》，1983年，科学出版社，PP146-147，

在地面观察者看来，电荷A由于运动在B电荷附近所产生的磁场为
B=(k/C^2)Q（V×R）/r^3   ，
其中R为空间矢量，方向为从A到B（如果是双电荷系统，R即沿着棍子方向），r为矢量R的绝对值大小（即模，module）.
是标量，即A与B之间的空间距离。k为库仑力系数。
注意：上面（V×R）表示两个矢量的叉乘（不是普通点乘）。董先生，矢量叉乘与点乘是两回事，不要再次误解。矢量叉乘仍旧是个矢量，
每个分量各含两项之和，即（V×R）＝（V2R3-V3R2, V3R1-V1R3,V1R2-V2R1）。

那么电荷B(速度矢量为U)受到电荷A的磁场的Lorentz力为

F1=qU×B=(k/C^2)QqU×（V×R）/r^3

下面要计算U×（V×R）

根据数学手册（中国矿业学院数学教研室，1990，科学出版社，第二版），
U×（V×R）＝V(U*R)-R(U*V)，
其中星号*表示两个矢量的点乘，为标量，即(U*R)与(U*V)为标量。从上面公式看出，U×（V×R）的方向由V与R决定，也就是说：
电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力方向由电荷A的速度V方向与AB之间连线方向（即棍棒方向，也即R方向）两者共同决定。

这样电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力为
F1＝(k/C^2)Qq（1/r^3）{V(U*R)-R(U*V)}

以上可以看出，F1可以分为两部分：一部分与V的方向有关（即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)），另一部分沿着棍子方向（即－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)）。

如果棍子方向R与速度U垂直，那么它们的点乘为0，即U*R＝0，也就是说上面的与V的方向有关的Lorentz力为0，
那么剩下与棍子方向一致的Lorentz力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)，它自然不提供力矩。（这就是建其定律2的主要内容）
但是我要对建其定律2进行完善。虽然我说双电荷内部磁力力矩不存在，但是不等于说，内部磁力的方向一定沿着棍子方向（这是董银立帮我概括的，
当时我含混地默认了，同意了董先生帮我的概括（实际上这个概括，只有对棍子方向与速度垂直时才成立）。我现在需要说明一下，完善一下，即对棍子方向不与速度垂直地情况也考虑一下）

如果棍子方向R与速度U,V不垂直，那么B受的Lorentz力中与速度方向V一致的分量即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0了，显然此时董银立先生会说，这不是要产生力矩吗？对。这的确要产生力矩。但是，我要说，慢。我还要考虑电荷A所受到的由电荷B产生的Lorentz力，
因为电荷A与B地位对称，我不再重复计算，由对称性，知A受到的Lorentz力也有这么一个类似分量，它为(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)，也不为0
(只要把(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)中的Q换为q，q换为Q，U换为V,V换为U即可得到)

如果U与V方向相同（对于双电荷系统，甚至它们的大小相同），那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)与(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)是否相等呢？
当然相等（因为U,V方向相同，U,V位置可以交换）。
这两个力产生的力矩互相抵消掉。

以上证明了内部磁力的力矩总贡献为0，数学证明严格，可以作为建其定律2的完善与数学证明。

“内部磁力的力矩总贡献倒低存在不存在”有一个宏观例子，也就是两根平行的无穷长通电导线，电流方向相同，那么两根导线之间有吸引作用，吸引力垂直于导线，不存在转动力矩。即使导线有限长，也是如此（因为两根导线一模一样，地位对称，董先生一定要让它们转动的话，那么是沿顺时针还是逆时针呢？这就是一个逻辑佯谬了。两根导线一模一样，地位对称，具有空间转动不变性，无法区别顺时针于逆时针）

双电荷系统两个电荷地位一模一样，也具有空间转动不变性，本身不能区分顺时针与逆时针，也即顺时针逆时针地位等同，如果系统自动会转动，那么它朝哪边转？没有逻辑啊。它自己都不知道往哪边转！！

这个建其定律2是对的，我的定律1是您的误解，需要删去。董先生也有自己的定律：
【【【第一定律我不要，是您强加给我的；第二定律，我不客气了，不过我要补充完善一下，见我的“数学证明与完善”】】】

董先生也有自己的定律：内部磁力作用会对双电荷系统施加力矩贡献。因此角动量不守恒。
董银立回复：“这是您硬加给我的，我不要，因为这里头有一个平衡位置，超过后转动力矩就与原来相反了，不存在角动量不守恒。”
【【【一开始无转动，后来忽然转动了，转动了一下，在平衡位置它还会静止下来，这不就是角动量不守恒吗？难道您要改写一下：角动量在时间平均下是守恒的，尽管中间过程会不守恒。
如果没有阻力的话，可能还会在平衡位置附近振荡或者什么的，造成角动量不守恒。
董先生，不要无聊了！】】】

这个建其定律2是对的，我的定律1是您的误解，需要删去。董先生也有自己的定律：
【【【第一定律我不要，是您强加给我的；第二定律，我不客气了，不过我要补充完善一下，见我的“数学证明与完善”】】】

董先生也有自己的定律：内部磁力作用会对双电荷系统施加力矩贡献。因此角动量不守恒。
董银立回复：“这是您硬加给我的，我不要，因为这里头有一个平衡位置，超过后转动力矩就与原来相反了，不存在角动量不守恒。”
【【【一开始无转动，后来忽然转动了，转动了一下，在平衡位置它还会静止下来，这不就是角动量不守恒吗？难道您要改写一下：角动量在时间平均下是守恒的，尽管中间过程会不守恒。
如果没有阻力的话，可能还会在平衡位置附近振荡或者什么的，造成角动量不守恒。
董先生，不要无聊了！我感到乏味！！】】】

这个建其定律2是对的，我的定律1是您的误解，需要删去。董先生也有自己的定律：

董先生也有自己的定律：

内部磁力作用会对双电荷系统施加力矩贡献。因此角动量不守恒。

建其定律2的补充完善与数学证明

建其定律1是董先生的误解，删去。

建其定律2的补充完善与数学证明：

设两个电荷A与B，在地面观察者看来，速度分别为V,U，这里V与U是矢量。它们的电荷分别为Q,q，这里Q,q大小可以不一样，也可同号或者异号。

按照《物理学词典，电磁学分册》，1983年，科学出版社，PP146-147，

在地面观察者看来，电荷A由于运动在B电荷附近所产生的磁场为
B=(k/C^2)Q（V×R）/r^3   ，
其中R为空间矢量，方向为从A到B（如果是双电荷系统，R即沿着棍子方向），r为矢量R的绝对值大小（即模，module）.
是标量，即A与B之间的空间距离。k为库仑力系数。
注意：上面（V×R）表示两个矢量的叉乘（不是普通点乘）。董先生，矢量叉乘与点乘是两回事，不要再次误解。矢量叉乘仍旧是个矢量，
每个分量各含两项之和，即（V×R）＝（V2R3-V3R2, V3R1-V1R3,V1R2-V2R1）。

那么电荷B(速度矢量为U)受到电荷A的磁场的Lorentz力为

F1=qU×B=(k/C^2)QqU×（V×R）/r^3

下面要计算U×（V×R）

根据数学手册（中国矿业学院数学教研室，1990，科学出版社，第二版），
U×（V×R）＝V(U*R)-R(U*V)，
其中星号*表示两个矢量的点乘，为标量，即(U*R)与(U*V)为标量。从上面公式看出，U×（V×R）的方向由V与R决定，也就是说：
电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力方向由电荷A的速度V方向与AB之间连线方向（即棍棒方向，也即R方向）两者共同决定。

这样电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力为
F1＝(k/C^2)Qq（1/r^3）{V(U*R)-R(U*V)}

以上可以看出，F1可以分为两部分：一部分与V的方向有关（即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)），另一部分沿着棍子方向（即－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)）。

如果棍子方向R与速度U垂直，那么它们的点乘为0，即U*R＝0，也就是说上面的与V的方向有关的Lorentz力为0，
那么剩下与棍子方向一致的Lorentz力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)，它自然不提供力矩。（这就是建其定律2的主要内容）
但是我要对建其定律2进行完善。虽然我说双电荷内部磁力力矩不存在，但是不等于说，内部磁力的方向一定沿着棍子方向（这是董银立帮我概括的，
当时我含混地默认了，同意了董先生帮我的概括（实际上这个概括，只有对棍子方向与速度垂直时才成立）。我现在需要说明一下，完善一下，即对棍子方向不与速度垂直地情况也考虑一下）

如果棍子方向R与速度U,V不垂直，那么B受的Lorentz力中与速度方向V一致的分量即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0了，显然此时董银立先生会说，这不是要产生力矩吗？对。这的确要产生力矩。但是，我要说，慢。我还要考虑电荷A所受到的由电荷B产生的Lorentz力，
因为电荷A与B地位对称，我不再重复计算，由对称性，知A受到的Lorentz力也有这么一个类似分量，它为(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)，也不为0
(只要把(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)中的Q换为q，q换为Q，U换为V,V换为U即可得到)

如果U与V方向相同（对于双电荷系统，甚至它们的大小相同），那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)与(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)是否相等呢？
当然相等（因为U,V方向相同，U,V位置可以交换）。
这两个力产生的力矩互相抵消掉。

以上证明了内部磁力的力矩总贡献为0，数学证明严格，可以作为建其定律2的完善与数学证明。

“内部磁力的力矩总贡献倒低存在不存在”有一个宏观例子，也就是两根平行的无穷长通电导线，电流方向相同，那么两根导线之间有吸引作用，吸引力垂直于导线，不存在转动力矩。即使导线有限长，也是如此（因为两根导线一模一样，地位对称，董先生一定要让它们转动的话，那么是沿顺时针还是逆时针呢？这就是一个逻辑佯谬了。两根导线一模一样，地位对称，具有空间转动不变性，无法区别顺时针于逆时针）

双电荷系统两个电荷地位一模一样，也具有空间转动不变性，本身不能区分顺时针与逆时针，也即顺时针逆时针地位等同，如果系统自动会转动，那么它朝哪边转？没有逻辑啊。它自己都不知道往哪边转！！

建其定律2的补充完善与数学证明：

设两个电荷A与B，在地面观察者看来，速度分别为V,U，这里V与U是矢量。它们的电荷分别为Q,q，这里Q,q大小可以不一样，也可同号或者异号。

按照《物理学词典，电磁学分册》，1983年，科学出版社，PP146-147，

在地面观察者看来，电荷A由于运动在B电荷附近所产生的磁场为
B=(k/C^2)Q（V×R）/r^3   ，
其中R为空间矢量，方向为从A到B（如果是双电荷系统，R即沿着棍子方向），r为矢量R的绝对值大小（即模，module）.
是标量，即A与B之间的空间距离。k为库仑力系数。
注意：上面（V×R）表示两个矢量的叉乘（不是普通点乘）。董先生，矢量叉乘与点乘是两回事，不要再次误解。矢量叉乘仍旧是个矢量，
每个分量各含两项之和，即（V×R）＝（V2R3-V3R2, V3R1-V1R3,V1R2-V2R1）。

那么电荷B(速度矢量为U)受到电荷A的磁场的Lorentz力为

F1=qU×B=(k/C^2)QqU×（V×R）/r^3

下面要计算U×（V×R）

根据数学手册（中国矿业学院数学教研室，1990，科学出版社，第二版），
U×（V×R）＝V(U*R)-R(U*V)，
其中星号*表示两个矢量的点乘，为标量，即(U*R)与(U*V)为标量。从上面公式看出，U×（V×R）的方向由V与R决定，也就是说：
电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力方向由电荷A的速度V方向与AB之间连线方向（即棍棒方向，也即R方向）两者共同决定。

这样电荷B受到的由A的磁场施加的Lorentz力为
F1＝(k/C^2)Qq（1/r^3）{V(U*R)-R(U*V)}

以上可以看出，F1可以分为两部分：一部分与V的方向有关（即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)），另一部分沿着棍子方向（即－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)）。

如果棍子方向R与速度U垂直，那么它们的点乘为0，即U*R＝0，也就是说上面的与V的方向有关的Lorentz力为0，
那么剩下与棍子方向一致的Lorentz力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)，它自然不提供力矩。（这就是建其定律2的主要内容）
但是我要对建其定律2进行完善。虽然我说双电荷内部磁力力矩不存在，但是不等于说，内部磁力的方向一定沿着棍子方向（这是董银立帮我概括的，
当时我含混地默认了，同意了董先生帮我的概括（实际上这个概括，只有对棍子方向与速度垂直时才成立[[[我早说了，可您非坚持与棍子重合]]]）。我现在需要说明一下，完善一下，即对棍子方向不与速度垂直地情况也考虑一下）

如果棍子方向R与速度U,V不垂直，那么B受的Lorentz力中与速度方向V一致的分量即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0了，显然此时董银立先生会说，这不是要产生力矩吗？对。这的确要产生力矩。但是，我要说，慢。我还要考虑电荷A所受到的由电荷B产生的Lorentz力，
因为电荷A与B地位对称，我不再重复计算，由对称性，知A受到的Lorentz力也有这么一个类似分量，它为(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)，也不为0[[对！但方向相反！！]]]
(只要把(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)中的Q换为q，q换为Q，U换为V,V换为U即可得到)

如果U与V方向相同（对于双电荷系统，甚至它们的大小相同），那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)与(k/C^2)qQ（1/r^3）U(V*R)是否相等呢？
当然相等[[[当方向相反！！！]]]（因为U,V方向相同，U,V位置可以交换）。这两个力产生的力矩互相抵消掉。[[[又抵消为零了？应该是二倍！！]]]]

以上证明了内部磁力的力矩总贡献为0，数学证明严格，可以作为建其定律2的完善与数学证明。[[[[怎么看都是错误的。更加荒唐了。]]]]

“内部磁力的力矩总贡献倒低存在不存在”有一个宏观例子，也就是两根平行的无穷长通电导线，电流方向相同，那么两根导线之间有吸引作用，吸引力垂直于导线，不存在转动力矩。即使导线有限长，也是如此（因为两根导线一模一样，地位对称，董先生一定要让它们转动的话，那么是沿顺时针还是逆时针呢？这就是一个逻辑佯谬了。两根导线一模一样，地位对称，具有空间转动不变性，无法区别顺时针于逆时针）[[[[无知，自己想把。]]]

双电荷系统两个电荷地位一模一样，也具有空间转动不变性，本身不能区分顺时针与逆时针，也即顺时针逆时针地位等同，如果系统自动会转动，那么它朝哪边转？没有逻辑啊。它自己都不知道往哪边转！！

运动电荷的库仑电场大小也会变化，为E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2) [见《物理学词典，电磁学分册》，1983年，科学出版社，PP146-147]忽略分母中的小量V^2/C^2，Vr/C，E'变为

E‘＝kQ(1-V^2/C^2)/r^2[[[[该公式在马国梁 和老鹤和王保新的文章中都有，该公式是库仑力与磁相互作用力的合力。库仑力与速度V没有关系，这是常识！！但只有当双电荷的连线与其速度方向垂直时，该公式才正确。总之：库仑力与速度无关。]]]]]

【【【【【【【【沈建其回复：

运动电荷的库仑力与速度有关。当电荷运动时，库伦场需要修正一个相对论因子，变为E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2。E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2) 是怎么来得呢？是将静止电荷的E=kQ/r^2做Lorentz变换得来的。这一公式与磁场毫无关系，它并非是什么“库仑场与磁场的合场”，因为它是通过对库仑定律做Lorentz变换得来的，一点也不涉及磁场。

下面我还要谈对安培定律做Lorentz变换，于是产生磁场B'=(k/CC)QV/r^2。

对库伦定律E=kQ/r^2做Galileo变换是得不到E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2)的，因为E=kQ/r^2是库仑定律，库伦定律是静电电磁学的三条定律之一，都不违反Galileo变换的。但是如果承认Lorentz变换，那么就需要对E=kQ/r^2做Lorentz变换，得到E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2) 。

此外，对安培定律做Lorentz变换时还会出现由kQ/r^2感应的磁场B'=（kQ/r^2）V/CC。

在静止系里，只有库仑力kQQ/r^2，这是内力。在运动系里，既有E',也有B'，

电力与磁力之和为QE'+QVB'，它是合力总和，把E‘＝kQ(1-V^2/C^2)/r^2与B'=（kQ/r^2）V/CC代入，得到合力QE'+QVB'＝kQQ/r^2。它与静止系的库仑力大小相等，但是QE'+QVB'＝kQQ/r^2并非库仑力。

所以，库仑力不具有Lorentz不变性，但是内力之和（库仑力与电磁力之和）却有Lorentz不变性，内力之和始终是kQQ/r^2。在静止系看来，这个内力恰好是库仑力；在运动系看来，这个内力是库仑力与Lorentz力的叠加；在接近光速的参考系看来，库仑力接近为0，而Lorentz力接近为kQQ/r^2了。

关于在接近光速的参考系看来，单电荷库仑力（或者库仑电场）接近为0，这一点在任何《电动力学》教材上都画有一幅示意图。因此，说实在的，这个建其定律2不是我的，是这些电动力学教材的。

您不用与我争了，我很累，我还是换一个对象争论吧（再说明天以后我就有其他事情去忙了），您去找这些《电动力学》教材的作者去争吧。

沈建其，2002、6。9

】】】】】】】】】】】】】

那么在地面观察者看来，运动电荷之间库仑力为

F2=QE'＝kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2.

把F1,F2相加，得到F=F1+F2

=(k/C^2)Q^2V^2/r^2+kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2

=kQ^2/r^2

它的方向仍旧是沿着棍棒。

看看，看看，看看，[[[[看什么看，不论怎么看，您都是错误的。]]]]在地面上参考系看来，这里的合力F仍旧与站在棍棒上的参考系上看到的库仑力大小（见（1）站在棍棒上的计算）一模一样。也就是说，内力具有Lorentz不变性，不随着参考系变化而变化，内力不对整体运动（平动，转动）[[[[说的头头是道？]]]]产生任何影响。

我上面说：这个内部磁作用力矩根本不存在，就是做了上面计算中的理解：

站在棍棒上看，这个内部磁作用力根本不存在，所以磁作用力矩也就不存在；

站在地面看，这个内部磁作用力虽然存在，但是方向也沿着棍棒，因此这个内部磁作用力矩也就不存在。这个内部磁作用力大小是F1=(k/C^2)Q^2V^2/r^2,可是它被运动的库仑力

F2=QE'＝kQ^2(1-V^2/C^2)/r^2中的括号中的减号项吃掉了，[[[[您吃错了，吃了两遍。]]]]所以F1+F2仍旧等于库仑力大小。

【【【对。磁作用为0，[[[仅仅是qBV=0但qE（该E不是库仑场）不是零，而是此消彼长、合力一定。不论站在什么参照系上，转动力矩大小都不变。]]]

【【沈回复：后半句的结论我赞成。但是，站在棍棒上看，qBV=0，此时存在qE，这个qE是库仑力。】】】

因为我是站在棍棒上看的。如果站在地面上看，则磁力不为0，为F1=QVB'=(k/C^2)Q^2V^2/r^2。
磁力在不同参考系内部看来，大小是不一样的。

[[[磁作用力（合力）与参照系无关，该合力形成转动力矩。]]]

【【【

对前半句，我的看法是：磁力与参考系有关，磁力为F1＝(k/C^2)Qq（1/r^3）{V(U*R)-R(U*V)}

磁力F1可以分为两部分：一部分与V的方向有关（即(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)），另一部分沿着棍子方向R（即－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)）。

其中沿着棍子方向R的分量不产生力矩。

如果棍子与速度方向垂直，那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)＝0，也就是说此时只有沿着与棍子方向的磁力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)了。

对您后半句，我的看法是：

当棍子与速度方向不垂直时，不沿着棍子方向的力(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0。由于另一个电荷也受到这个电荷的磁力，大小方向与它一模一样(只要把(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)中的Q换为q，q换为Q，U换为V,V换为U即可得到)，力矩抵消。

】】】

董先生，讨论问题之前，必须先申明您站在那个参考系上，不要一刀切，胡子眉毛一块抓，要分情况分层次分析。】】

方向也是沿着棍棒方向，

[[[胡说八道！罗伦兹力的方向与电荷速度方向垂直，怎么和棍子重合了？？？]]]

【【【沈回复：对。当速度与棍棒垂直时，即点乘U*R＝0，从而(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)＝0，也就是说此时只剩下沿着与棍子方向的磁力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)了。当速度与棍棒不垂直，那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0，既有沿着棍棒的分力，也有沿着速度V的方向的分力。】】】】

【【【【的确是与棍子平行，您可以用安培定则考虑。】】】】[[[不管用什么定则考虑，该合力（qBV+qE）的方向都与电荷的速度方向垂直，都不一定和棍子平行（除非运动方向和棍子垂直）。常识啊。]]]]]

【【【您弄反了。只有运动方向和棍子垂直，才有磁力沿着棍棒方向，此时点乘U*R＝0，从而(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)＝0，也就是说此时只剩下沿着与棍子方向的磁力－(k/C^2)Qq（1/r^3）R(U*V)了。当速度与棍棒不垂直，那么(k/C^2)Qq（1/r^3）V(U*R)不为0，既有沿着棍棒的分力，也有沿着速度V的方向的分力。】】】

感谢董先生看完了我的长篇数学证明。

董先生说，是两倍关系，不是抵消。我不这样看，因为这里有一个负负得正的问题。不过今天我倒的确发现我的数学证明中存在一个很重要的问题（运动电荷库仑场E‘＝kQ(1-V^2/C^2)r/{(1-V^2/C^2)r^3-(Vr/C)^2}^(3/2)中的分母中的小项不能忽略掉的），分母中也存在速度点乘R的这一项。昨日匆匆，没有顾及到，我还要去完善我的数学计算。请董先生少候。

至于运动速度与棍子垂直情形，因为速度点乘R的结果为0，那是绝对只有沿着棍棒的磁力的。我想这就是建其定律2的内容。至于其他所有情形，我还要继续完善修正（因为数学实在是麻烦，并非我一个人在短时间内就能一点无误的全盘给出的）

也就是说运动库仑场的E的分母的小量不能忽略，所以我的B'=（kQ/r^2）V/CC还需要添加一个小量。有待修正（但是我前几天的数学论证还是对的，因为那些小量不影响）。

以上是低速近似版本。哪些属于一级，哪些属于高级，各级小量很难区分。

哪天我推出完全相对论性的版本，那时超级猪头的意见就变得重要了。