| 对于一个质量一定的自引力系统，引力方程和状态方程已经足够，引力确定压力和密度，继而确定温度，并无缺少未知数的情况， |
| 对于一个质量一定的自引力系统，引力方程和状态方程已经足够，引力确定压力和密度，继而确定温度，并无缺少未知数的情况， |
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[27楼] 作者:黄国有 发表时间: 2014/01/02 12:03 [加为好友][发送消息][个人空间]回复 修改 来源 删除
对【22楼】说： 你的这个回复表明你对自引力体系的确没研究清楚。毫无脑子地说有三个未知数。对于一个质量一定的系统，引力方程和状态方程已经足够，引力确定压力和密度，继而确定温度，并无缺少未知数的情况，连这个问题还要重复说几年，你还谈什么研究。总而言之，引力温梯是存在的（正如沈建其所言），但不是你论文中所描述的宏观动能梯度。你要研究这个问题，必须在研究别人的成果的基础上另写论文。 |
| 这充分说明 黄国友 说 学术界 早已研究清楚 是无稽之谈 如果真的早被研究清楚 黄国友必然会给出论文的网址“链接” 也不会不会看不懂论文的内容 也就不会说 只需要 引力方程 与 状态方程 便足够之类的梦话 |
| 进入“平衡态热力学方程组”这一块处女地耕耘…… 朱大虾乃千古第一人也！！！必将与 日月同辉 万古流芳 但却寒酸一生 辛苦一世 含恨而死 ……因为怀才不遇 惨遭打压与羞辱 没有一个凭天良的出来 说一句公道话 任凭欺凌亵渎与埋葬 |
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单原子理想气体的自引力体系的平衡态之密度径向分布：ρ(r)=a/r^6 即为半径的负六次方。
自引力体系的中心点的引力几近于零这是客观事实，所以其密度可视为常数；如果密度永远服从半径的负六次方，势必导致其中心处的引力场强度趋于无穷大，这就是推断其中心密度趋于常数的事实依据。所以这个函数中的r并不能取无穷小，只能取一个比较小的值如取一米或两米或三米……等，总之绝不适用于无穷小如一个原子的半径。因为其中心区并没有形成中子态，即使中心区出现中子态，更说明其中心区存在常数密度，因为即使是中子态的中心区的密度也未达到无穷大，总之 密度函数中的自变量不可能趋于无穷小。 这与 汤玛斯费米方程的解互相印证着。 |
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单原子理想气体的自引力体系的平衡态之密度径向分布：ρ(r)=a/r^6 即为半径的负六次方。
自引力体系的中心点的引力几近于零这是客观事实，所以其密度可视为常数；如果密度永远服从半径的负六次方，势必导致其中心处的引力场强度趋于无穷大，这就是推断其中心密度趋于常数的事实依据。所以这个函数中的r并不能取无穷小，只能取一个比较小的值如取一米或两米或三米……等，总之绝不适用于无穷小如一个原子的半径。因为其中心区并没有形成中子态，即使中心区出现中子态，更说明其中心区存在常数密度，因为即使是中子态的中心区的密度也未达到无穷大，总之 密度函数中的自变量不可能趋于无穷小。 这与 汤玛斯费米方程的解互相印证着。 |
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单原子理想气体的自引力体系的平衡态之密度径向分布：ρ(r)=a/r^6 即为半径的负六次方。
自引力体系的中心点的引力几近于零这是客观事实，所以其密度可视为常数；如果密度永远服从半径的负六次方，势必导致其中心处的引力场强度趋于无穷大，这就是推断其中心密度趋于常数的事实依据。所以这个函数中的r并不能取无穷小，只能取一个比较小的值如取一米或两米或三米……等，总之绝不适用于无穷小如一个原子的半径。因为其中心区并没有形成中子态，即使中心区出现中子态，更说明其中心区存在常数密度，因为即使是中子态的中心区的密度也未达到无穷大，总之 密度函数中的自变量不可能趋于无穷小。 这与 汤玛斯费米方程的解互相印证着。 |