"人次"、"车次" 、"粒次" ......"×次"等概念的引入，尤其对"热统理论"必将带来诸多的便利

许多热统学者 都知道 热力学概念 如 “密度”、 “温度”、 “熵”、 “比容”、 “压强”、 “焓”、 “自由能” ……等是针对一摩尔的粒子系统的统计（宏观）描述的参量。对于 氢原子核外只有一个电子在飞舞 就谈不上 “密度”、 “温度”、 “熵”、 “比容”、 “压强”、 “焓”、 “自由能” ......等统计概念了。对于低密度情形如 一立方米的空间只有一个分子在飞舞  ……那么 对于这种低密度情形究竟是否还可以涉及到 “密度”、 “温度”、“ 熵”、“比容” 、“ 压强”、 “焓”、“自由能” ......等统计概念了呢？

因为 （等温）大气密度公式属于一种 “指数”函数，依据大气密度公式 大气密度可以趋于零，即可以出现一立方公里的空间里只会偶尔出现一个分子……那么 在这种情形下 是否还可以谈论大气的“温度”、“密度”呢？此时 大气的“温度梯度” 就演变为孤立分子的“动能梯度”  ……

再比如 血管中的血球的密度也很低  在一毫米长的毛细血管中也许只有为数不多的血球在漂流着……那么此时血球的行为是否服从热力学统计规律呢？如血球的渗透压与血球的数密度有关，

这类问题 经常困扰着人们……为此 笔者首先 引入“粒次”的概念……也就是说 不再需要拥有 一摩尔的粒子系统才能实现统计描述…… 哪怕只有一个粒子，只要对这个粒子进行累计“抓拍”一摩尔次即可，亦即只要“粒次”数达到一摩尔即可！对一个粒子 累计“抓拍”一“摩尔”次，与对一摩尔粒子“抓拍”一次其统计效果是完全等同的！这必须是指不可别粒子系统。所以 对于只有一个电子飞舞的氢原子核外电子云系统 由于电子出没无常 其速度与位置都瞬息万变……所以只要对一个电子的一摩尔个姿态（速度、位置）的统计平均结果就必然具有稳定性；即完全等效于对一摩尔个不可别电子的一次“抓拍”的统计效果，所以 对于原子轨道中的“电子云”同样可以适用 统计概念 如 “密度” “温度” 、 “熵”、“焓”  、“自由能” 等概念 即电子云的内部也存在着“(几率)密度” 、“（几率）压强 ”、 “（几率）温度（动能平均值）” 也存在着 “（几率）熵 ”、“（几率）焓 ” 、“（几率）自由能 ” 等统计参量  ……这里的根源就是 粒子的不可别性 乃 “粒次统计法”的依据。 

电子在原子核外 的各个位置 出现的概率密度具有一定的分布规律  电子在其动量空间每个位置出现的几率密度也有一定的分布规律，但每时每刻电子在这两种空间（即所谓“相空间”或曰“μ空间”）的概率密度之积等于常数【即著名的 “刘维尔定理”】；若用我的话说就叫做：均熵规律或绝热方程；由这个绝热方程立即看出 在力场中具有密度梯度故而必有温度梯度，这是对绝热方程微分的结果，即纯粹的数学结论；这就是沈建其之所以对力场中存在温度梯度坚信不疑的逻辑依据。

但这番话 我从来没有对王令隽理论家细说过……所以沈建其一再指出，之所以有人不认可朱先生的言论，就是

因为朱先生没有把话说清楚（思路很乱、很琐碎）造成信息不对称所致