您的第二个质疑为：（该质疑在您发表的帖号为26285的网帖中）

    当我们在太阳系质心参照系中确定行星近日点和远日点的曲率中心时，那么行星近日点和远日点的曲率中心都是太阳系质心。【【【【【【【【【【什么叫做“曲率中心”？是不是指焦点？焦点当然就是太阳系质心。不要定义新概念，几何老概念够您用了。如果您的“曲率中心”是指昨天的“向心力力心”，那么错！错！错！错！，“行星近日点和远日点的曲率中心都是太阳系质心”是完全错误。我昨天说过，“向心力力心”与“太阳系质心”之间不是这么一个关系，但可以计算出它们的关系。】】】

    王建华的回复：“曲率中心”不是我定义的新概念。它与曲率是相对应的。曲线上某一点的“曲率”总是相对于某一个“曲率中心”而言的。我查阅了《辞海》（缩印本）第1381页关于“曲率”概念的论述。原文如下：
    曲率  描述曲线弯曲程度的量。对于平面曲线或空间曲线上的一点P，取它的两个邻近点Q和R，过这三点作一个圆。当Q、R沿曲线接近于P时，如果这个圆有一个极限位置，则称这个极限圆为曲线在点P的“曲率圆”，它的中心称为“曲率中心”，半径称为“曲率半径”，曲率半径的倒数称为“曲率”。曲率愈大，表示曲线的弯曲程度愈大。圆上各点的曲率都相同。
    在我的新理论中，行星近日点（或远日点）曲率所对应的曲率中心就是太阳系质心。该结论的理论证明如下：

第三节、行星在近日点和远日点环绕太阳系质心运动的性质和特点
    假定第g个行星的质量是(MG)，假定太阳的质量是(MS)。假定行星质心到太阳（或太星质心）线段上的H点是太阳系质心，（本文下面把太阳系质心简称为“质心H”）。
    由于可以把太阳系质心参照系看成是“惯性系”，因此我们在理论上就可以假定：所有外部力量作用在质心H上的矢量之和恒等于零。当我们利用质心H做太阳系参照系的原点时。那么不论行星到太阳(太星质心)的距离是增大还是缩小，太阳系质心参照系的运动状态始终不发生变化。
    当我们在太阳系质心参照系中观测行星和太阳两者的运动时，此时假定行星质心到质心H的距离是(RH)。假定行星环绕质心H运动的切向速度是(VH)，加速度是(aH)。当行星在近日点环绕质心H运动时，此时行星环绕质心H的运动就具有下面四个特性。
    特性（1）。由于行星和太阳始终环绕着质心H运动，因此行星在近日点和远日点两个位置上是环绕着质心H运动的。
    特性（2）。行星环绕质心H运动的切向速度(VH)，可以分解成为两个方向互相垂直的速度分量。其中一个是横向速度(VHX)。它的速度方向与行星质心到质心H的线段(RH)是互相垂直的。另外一个是径向速度(VHR)。它的速度方向是从行星质心指向质心H的。切向速度(VH)、速度分量(VHX)和(VHR)，它们三者之间的变化关系是：
             (VH)^2＝(VHX)^2 +(VHR)^2
    从函数微分的角度讲，由于行星质心到质心H的距离(RH)，在近日点前后位置上的变化方向是相反的。（或者距离(RH)在远日点前后位置上的变化方向是相反的），——即在近日点前面位置上的距离(RH) ，是逐渐缩小的（或者是逐渐增大的）。而在近日点后面位置上的距离(RH) ，是逐渐增大的（或者是逐渐缩小的）——，因此行星在近日点环绕质心H运动的径向速度(VHR)＝d(RH)/dt ＝0。（或者在远日点环绕质心H运动的径向速度(VHR)＝d(RH)/dt  ＝0）。于是行星在近日点环绕质心H运动的切向速度(VH)，与行星质心到质心H的线段是互相垂直的。（或者行星在远日点的切向速度(VH)，与行星质心到质心H的线段是互相垂直的）。
    特性（3）。行星环绕质心H运动的加速度(aH)，可以分解成为两个不同方向的加速度。其中一个是切向加速度d(VH)/dt 。另外一个是从行星质心指向质心H的法向加速度(aHR)。
    当行星环绕质心H运动时。由于切向速度(VH)在近日点前后位置上的变化方向是相反的。（或者切向速度(VH)在远日点前后位置上的变化方向是相反的）。——即在近日点前面位置上的切向速度(VH) ，是逐渐增大的（或者是逐渐缩小的）。在近日点后面位置上的切向速度(VH) ，是逐渐缩小的（或者是逐渐增大的）——。因此行星在近日点（或者在远日点）的切向加速度 d(VH)dt＝0。于是行星在近日点的加速度(aH)的方向是指向质心H的。（或者行星在远日点的加速度aH的方向是指向质心H的。）
    特性（4）。对于近日点（或远日点）来讲，取它前后两个邻近点Q和R，过这三点作一个圆。当Q、R沿轨道曲线接近近日点（或接近远日点）时，由于行星在近日点（或在远日点）是环绕质心H运动的，因此这个圆的极限位置就是以行星近日点（或远日点）到质心H距离为半径的圆。由此可以确定：以行星近日点（或远日点）到质心H距离为半径的圆，就是行星环绕质心H运动的轨道曲线在近日点（或远日点）的曲率圆。
    根据上面的分析可以确定：在太阳系质心参照系范围内，行星在近日点（或在远日点）运动的曲率中心就是太阳系质心。于是行星近日点的曲率等于近日点到质心H距离的倒数。而行星远日点的曲率等于远日点到质心H距离的倒数。
    我们利用同样的分析方法可以证明：当太阳到行星的距离变化到最小值(或者变化到最大值)时，此时太阳环绕质心H的运动也同样具有上面的四个运动特性。
    根据特性（4）我们可以直接推导出一个结论即：行星环绕太阳系质心运动的轨道不是椭圆轨道。
    假定行星近日点到质心H的距离是(RH1)。假定行星远日点到质心H的距离是(RH2)。由于质心H是近日点和远日点两者的曲率中心，因此行星环绕质心H运动的近日点曲率半径(RH1)，比行星环绕质心H运动的远日点曲率半径(RH2)小[即(RH1)＜(RH2)]。于是行星环绕质心H运动的轨道，就是一个近日点曲率半径(RH1)比远日点曲率半径(RH2)小的曲线。该曲线类似于鸡蛋壳长轴的剖面曲线。本文把该曲线定义为“蛋圆曲线”，把行星环绕质心H运动的轨道定义为“行星蛋圆轨道”，把太阳环绕质心H运动的轨道定义为“太阳蛋圆轨道”。
    应该指出的是：我在权威性的《数学手册》中没有找到数学家们关于“蛋圆曲线”的定义和论述。对于行星环绕着太阳系质心运动来讲，本文所定义的“蛋圆曲线”在数学上应该具有以下几个性质。
    [1]﹑我们知道，椭圆曲线在数学上具有两个焦点。而本文所定义“蛋圆曲线”在数学上只具有一个焦点。本文把该焦点称为“蛋圆焦点”。太阳系质心则位于该焦点上。
    [2]﹑“蛋圆曲线”没有短轴，只有长轴。
    [3]﹑“蛋圆曲线”是以长轴为对称轴的曲线。
    [4]﹑“蛋圆曲线”长轴两端点的曲率是不相等的。
    [5]﹑“蛋圆曲线”长轴每一个端点的曲率半径等于该端点到“蛋圆焦点”（即到太阳系质心）的距离。
    [6]﹑“蛋圆曲线”上的每一点都对应着一条椭圆曲线。不对称的“蛋圆曲线点”对应着不同的椭圆曲线。
    [7]﹑“蛋圆曲线”上的每一点所对应的椭圆曲线的离心率都是相等的
    [8]﹑“蛋壳曲线”具有一个焦点参数P，该焦点参数P是一个变量，或者说焦点参数P是极角θ的函数。即 P＝f(θ)。

    根据上面理论分析推导出的结论我认为：您关于“行星近日点和远日点的曲率中心都是太阳系质心是完全错误”的看法是错误的。

    既然行星近日点和远日点的曲率中心都是太阳系质心，那么根据向心力定律可知，行星近日点和远日点的向心力都是指向太阳系质心这一点的。

    王建华