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引力红移的实际测量是与无引力的局域惯性系相比较 沈建其在单一坐标系中定义和计算出的红移是不可测量的，微分与积分算出的都一样。 以地面上的高塔的引力红移实验为例，理论上可以算出红移正比于引力势差从而正比于地面与杰弗逊塔顶的的高度差。但引力场影响伽玛射线频率的同时也影响测量它的仪器频率计，所以，单一坐标系中测量不出引力红移的频率差。正如单一坐标系也测不出引力偏折与引力时延一样。故爱丁顿要对比日蚀时星光掠过太阳时的有引力的星图照片与平常星光不掠过太阳时的无引力的星图照片，才得出光惊过太阳的偏折角。 可测量的引力红移是定义为电磁波在有引力的坐标系中的能流密度（光波受频率f和波长λ两者影响）或光子能量hν（光子的频率ν与光波频率f不是同一的）与在无引力的局域惯性系中的的能流密度或光子能量hν之差。 Pound等的测量是用液压机械大面积端的微小位移速度的多普勒频移作为对比测量引力红移的比较标准。是将机械位移速度的多普勒频移当作不受引力势影响的局域惯性系的“等效引力”频移与有引力的地球坐标系中的真实引力频移比较。 Pound等将伽玛射线源安装在微小机械位移速度的液压振动装置上。采用‘伽玛射线源在底伽玛射线接收体在顶’和‘源在顶接收体在底’两种测量方式进行对比，后者对测量系统而言等效于倒转了引力场的方向。这样，地球引力场中的引力红移才能测量出来。但微小的机械振动的多普勒频移比理论上20多米高差的引力红移仍大两个数级。 测量出微小的引力红移用的是无反冲的穆斯堡尔效应谱线展宽作为测量频率偏离的频率计，伽玛射线的计数器作为频率计指示器。当无引力频移，就是纯机械振动的多普勒频移，则频移值在原点的左右两边是对称的，伽玛射线的计数率就高。当有引力频移，就使振动的多普勒频移畸变（即多普靳频移加引力频移总的频移的中心点，会偏离原点移向左或移向右，源在頂的正向引力红移导致左移，源在底的反向引力红移导致右移）。频移中心点偏离了对准坐标原点的计数器，伽玛射线的计数率就会降低。从正向与反向引力的偏离方向不同的对比，可确定不是仪器的系统误差引起的计数率下降，而是引力红移（源在塔顶）或紫移（源在塔底）引起的。 有意用计数率下降的错误的Lorentz形状线公式,当然可以抹去塔地球引力场中从塔顶到塔底的途中引力红移。使结果符合爱因斯坦的错误引力红移预言。 |