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《“粒子旋流场”要面对的v/V=γ/ρ问题》
“正压差推力”引起的“机翼效应”可以基本解决v/V=γ/ρ的问题： 这个“机翼效应”不是原子形状的“翼形效果”， 而是“粒子旋流场”的特点引起的：v=c/r， 它使得流过“球形原子”上下表面的“场子流”速度差增大： 假设：原子的[半球面积]是W，[球侧流径]的平均截面积是w'，流速是v'， 则由流体力学可知： w'v'=Wv v'=(W/w')v 所以[球形原子]上下的[场子流速]是v的(S/s)倍， 即使不能超光速，也能使局部的“场子密度”ρ增加很多， 所以暂时认为这个比值很大吧。 于是： 设：[旋流场]中的一个微元（场子）质量：dm=ρdsdr, ds：[场子]有效截面积； dr：[场子]有效高度； ρ：涡旋物质密度（比如水的密度，引力流质的密度）。 动压强之差： ⊿p= -(W/w')^2(ρv2v2/2 - ρv1v1/2) 动压差引力： df= -ds⊿p= -(W/w')^2 ds(ρv2v2/2 - ρv1v1/2) = -(W/w')^2 (dsρcc/2)(1/r2r2 - 1/r1r1) 合力为： dF= (W/w')^2 C(ρdsdr)/r^3 - (γdsdr)V^2/r 设：V=kv （k：[物体]速度V与[场子]速度v之比），K=kk， 则：V^2=Kv^2=KC/r^2 代入后得： dF= (W/w')^2 C(ρdsdr)/r^3 - (γdsdr)KC/r^3 dF= Cdsdr[(W/w')^2ρ- Kγ]/r^3 所以平衡的条件成为： (W/w')^2ρ- Kγ=0 即：(W/w')^2 (ρ/γ)=(V/v)^2 即：(W/w') sqr(ρ/γ)=(V/v) 虽然ρ<<γ，但是W >>w'， 而且sqr(ρ/γ)也比原来的(ρ/γ)大了许多(K=kk)， 所以[场子旋流速度]v就不一定要超光速了， 如果(W/w')sqr(ρ/γ)≈1 的话， 平衡条件就近似为：V=v。 所以只要v>V，就会有重力产生，数值近似为： dF= Cdsdr(1- K)/r^3 即： dF= (dsdr)c(v-V)/r^2 （C=cc，c=cr） 或： dF= dm(c/γ)(v-V)/r^2 与近似认为ρ=γ的情况基本相同。 另外“正压差推力”也要考虑原子的球状流线效应， 所以还要乘以一个“流线系数”b， 而且“正压差推力”也不可能使得：V>v， 所以“粒子旋流场”对各种“引力场”的模拟作用还是有效的。 可以先在水、气旋涡场中验证、研究？ |