|
《同一场理论---探索(2)》
假设：重力场是由某种[微粒子旋流]产生的， 那么这个[微粒子旋流]产生的“动压强差” 应该是作用于物体中每个物质单元上的， 物质单元可以是分子或原子。 希望得到的是：[压差引力]-[离心力]=[重力] 即：[S(ρv2v2/2-ρv1v1/2)] - [mvv/r] = [mg] 这是物体[分子]（或原子）的受力情况， 然后乘以分子数量N，就得到了物体所受的引力： N{[压差引力]-[离心力]}=N[ma]， 如果a与g有内在的联系， 从而可以类似的去模拟磁场、电场， 用以研究各种场之间的共性本质， 以期达到各种场之间的“同一”（同一个物理、数学模型）。 基本前提条件： 旋涡流场是：连续、微压缩、有序、粘性流体； 场粒子流速：v=c/r 场粒子质量：dm=ρdsdr 场内某点压强：p=G-ρgh-p0-ρvv/2 （G为常数，p0为大气压强） 首先分析： [旋流场粒子]自己所受的“压差引力”:（比较简单一些） 设：[旋流场]中的一个微元（场子）质量：dm=γdsdr, ds：[场子]有效截面积； dr：[场子]有效高度； γ：[场子]密度。 动压强之差： ⊿p= -(ρv2v2/2 - ρv1v1/2) 动压差引力： df= -ds⊿p= -ds(ρv2v2/2 - ρv1v1/2) = -(dsρcc/2)(1/r2r2 - 1/r1r1) 设C=cc y=1/rr 则： df= -(dsρC/2)(y2-y1) y'= -2/r^3 y2-y1=⊿y=dy=y'dr （当⊿y=->0时） 所以： df= -(dsρC/2)(y'dr) = -(dmC/2)y' = -(dmC/2)(-2/r^3) 所以： ==================== df= Cdm/r^3 或者： df=dm(v^2/r) df=dmc(v-V)/r^2 ==================== 即：场子所受向心力=离心力， v^2/r是df对[场子]的“向心加速度”， 也是[场子]的“离心加速度”， 其实[这种涡旋场]的条件v=c/r 就是据此推出的。 和力： dF= [(dsρC)(dr/rrr)] - [mvv/r] = [(dsρC)(dr/rrr)] - [C(ρdsdr)/rrr] = 0 即：[旋流粒子]自己所受的“压差引力”等于其离心力，重力为零。 ------------------------------------------------------- 再来分析[旋流场]中：物体m的基本单元[分子]dm（或原子）的受力情况： 设：物体中的一个微元（分子或原子）dm=γdsdr，分子数量=N， 则：分子质量dm=γdsdr，物体质量m=Ndm， 则：[分子]排开同体积的[场子]质量为dm'=ρdsdr 微元的和力为： dF= C(ρdsdr)/r^3 - (γdsdr)V^2/r 设：V=kv，K=kk，（k：[物体]速度V与[场子]速度v之比） 则：V^2=Kv^2=KC/r^2 如果忽略两种粒子的密度差异： ρ=γ（或以后再做分析），即：dm'≈dm 则： df= Cdm/r^3 - KCdm/r^3 = Cdm(1-K)(1/r^3) ====================== df= Cdm(1-K)(1/r^3) 或者： df=dm(1-K)(v^2/r) df=dmc(v-V)/r^2 ====================== 所以分子（微元）受力为： df=dmc(v-V)/r^2 以上各公式应该适用于各种[旋流力场]。 1、<在重力场中> 对单个[分子]来说： 以上分析是假设：受力物体几何尺寸ds、dr比较r很小， 从而有：y2-y1=⊿y=dy=y'dr （当⊿y=->0时） 最后得到：df=dma=dmc(v-V)/r^2 如果物体的几何尺寸S、H比较r很小时， 可忽略[物体]m所受作用力F沿⊿r方向的变化影响， 即：可忽略物体重力F在物体高度⊿r方向上的微小变化。 则不用积分，而是乘以物体所含[分子]数量N： NdF=Ndmc(v-V)/r^2 即：F=mc(v-V)/r^2 不用积分的原因还有： 由于物体中的分子（或原子）相对[场子]来说是不连续的， 所以此处用“连续分析”的积分处理反而无效， 特别是当分子间距与分子直径dr相差不多时，误差更大。 （积分只能用于[分子]，见《同一场理论---初探》）， 为了较准确起见，应该取物体高度⊿r的平均值⊿r/2处的F， 但实际上此处的[场子速度]v已经是一个⊿r/2处的平均速度了： 对于物体、分子、原子来说： 当V=v1（内侧速度）时，已经有：离心力>向心力； 当V=v2（外侧速度）时，仍然是：离心力<向心力； 当V=v （平均速度）时，近似有：离心力=向心力； 由于ds、dr相对r很小， 所以(v-V)中的v是在一个很小的速度范围内：v1-v2， 暂时用平均速度v=(v1+v2)/2来表示， 不过以后如果精确考虑到ρ≠γ， 则(v-V)=0 的条件变为： (ρv-γV)=0 即：ρ/γ=V/v，这以后再说吧。 所以公式：F=mc(v-V)/r^2 对于物体m已经有相当的精确度了。 （没必要精确到：F=mc(v-V)/(r-⊿r/2)^2） 假设：重力加速度g=a =================== 则：g=c(v-V)/r^2 =================== 对比万有引力中的： g=GM/r^2 （G：万有引力常数，M：地球质量） GM=c(v-V) ------------------------------------------------------ c(v-V)式中虽没有恒星的质量M， 但c和(v-V)与恒星的质量M相关： c越大，说明旋流强度c=vr越大， 恒星的收缩强度就越大， 恒星形成后的质量M也就越大（如果有充足的星际物质）； v>V时，或物体速度(v1+v2)/2（平均流速）>V 时， “压差吸引力”大于离心力。 v>>V时，或物体速度(v1+v2)/2 >>V 时， “压差吸引力”基本不变（v2v2-v1v1变化不大）， 但离心力mV^2/r则显著减小， 所以物体所受“和力”---吸引力（mg）明显增大， 所以也会对恒星的质量M有影响。 当v=V时，或(v1+v2)/2 =V 时， “压差引力”=离心力，即：g=0。 当v 如果是受到某种撞击而远离的，则在一段时间后， 由于旋流的阻力（r越大，v越小）， V又逐步趋于v，然后又可能被吸引回来，成为卫星。 行星、卫星、彗星的椭圆轨道大概也与此有关？ c(v-V)式中的v是旋流场[场子]在r处的切向速度， 它不是一个常数，v=c/r，但在地球附近，v近似为一个常数， 但在距地球较远的地方， 对于：g=c(v-V)/r^2 还要考虑(v-V)这一项的变化。 比如假设物体速度V不变，则r增加时，v将减小，因子(v-V)将减小， 所以严格的讲c(v-V)=GM并不是一个常数， 这需要有试验数据的支持，有待证实。 2、<在涡旋磁场中> （比如：磁铁和螺线管的“磁极”处） 假设[磁场子]旋流速度v的变化也满足v=c/r， 电子速度为V， 则：df=dma=dmc(v-V)/r^2 假设：磁力加速度b=a =================== 则：b=c(v-V)/r^2 =================== df=dmc(v-V)/r^2 这是[非均匀磁场]内电子所受的“洛伦兹力”， c：旋流强度c与磁场强度B相关， dm：是电子的质量（常量）， v：磁场子切向速度， V：电子切向速度。 其实它也会对原子、分子、物体产生作用， 但是由于相对比较微弱，所以可能仍未被发现？ 相信对“原子云”会有较明显的影响， 比如美国在激光冷凝“原子云”的实验中， 可能就采用了用磁场使筛分过的“极低温原子”旋转， 使其不会“下漏”，从而打破了极低温记录。 还有就是以前提到的“磁场使晶体熔凝后形成内部涡旋结构”。 另外，强磁场对光的散射作用，也有可能是“弯曲散射”的。 综上所述， 可以用“旋涡流场”模拟重力场、磁场、电场， 用以研究各种场之间的共性、本质， 以期达到各种场之间的“同一”：同一个物理、数学模型。 |