我把以太定义为全同的刚性微粒，其平均自由程小于10^-30 cm。在发生相互碰撞时，无论被碰撞者处于何种运动状态，都会原封不动地把各自的运动状态相互交换。在任意介质中，一个脉冲波的产生，只需介质微粒的几个平均自由程的碰撞就可以完成一次脉冲能量的完整交换，所以在空气中一旦出现超过几个自由程大的气泡杂质就会出现声速突变。区别是，分子或原子组成的介质相互之间并不是完全弹性碰撞，所以它们的波动能量传递损耗较大，而光波则需要几十亿年后才能被观测“宇宙红移”的能量损耗现象。

    由此可见，一个脉冲波的产生能使以太微粒平均移动的距离有多么小。光波是一种以太波，天体的运动同样是一种以太波动(距离倒数就是一个标准的余弦波动方程)，两个不同引力场界面上的以太能量交换仅仅就发生在那么几个以太自由程之内。在地球观测者看来，地球引力场内每一个以太微粒完成一次碰撞的移动距离是一个平均碰撞时间是c/l，而太阳观测者看来每一次碰撞的移动距离是一个平均碰撞时间是(c-v)/l，于是它们仅只需平均移动vl/c的距离就形成界面上的v速以太风。

    光速就是在穿越这个分界面的过程中突然改变的，由于在地球运动的垂直方向上没有这种突然改变光速分界面(忽略横向二级效应)，所以光行差现象与引力场的厚度无关，更不会发生“透镜”折射现象，在任何位置观测到的光行差效果都完全一致。

    我说的这些仅仅只是想区别“流动”与“传递”之间的关系，实际上效果相同，孤立波和地球引力场中以太微粒就是“不规则运动可以表现为整体的速度”的结果，所以实际上还是引力场在“跟着地球跑”，只是组成这个引力场的以太微粒在迅速与外界不断交换而已，它们穿过引力场都可以被平均拖曳180km。

    光行差现象与分界面无关，因为我们只能把太阳引力场作为可以参考的静止背景看星光(以地球为背景可以看到24小时周期的光行差)，所以决定这种光行差大小的仅仅是观测仪在太阳引力场中的速度。

    嫦娥号与其它卫星的区别是，在这种分界面处的速度既不能大也不能小，所以才叫做接近零的“停泊轨道”，稍大一点就有可能变成人造“行星”，美国的“徘徊者”系列月球探测器从1961年到1965年间一共发射了9次，其中的前6次就主要是因为速度没控制好而失败；而1959年1月2日和1965年6月8日，前苏联发射的月球1号与月球6号都因速度偏大而成了“人造行星”。请看探月卫星曾多次发生“逃婚”>

在回答上述问题时，用你的理论似乎并不能让人很满意。而且这更像是自己实际的宇宙，而不能得到更多实验支持。要知道相对论也是通过某些实验的支持而得到更多承认的，即使有些人不承认，但毕竟是有这些东西。
而你的理论可以解释的东西，似乎与你的设计关系不大。就想上述问题。

飞船奔月当然有很多困难，既然可以获得足够速度脱离绕地轨道，理论上就不会被月球俘获在绕月轨道上。只有通过减速才能得到预期效果，这需要准确的跟踪，计算和控制。早期技术水平还不够完善，可能会因过于冒险而失败，不足为奇。有些关键点在计算时可能是需要注意的，这也很正常。