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可惜没人（如那些学院人事）有胆对您的解答作评价。 ※※※※※※ 零子网 zerotom.com |
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杠杆问题不是一道中学生的题 即使撇开相对论效应不管，它的结果这里恐怕也没有几个人知道。 中学生应该都会计算声波的多普勒效应，但是你如果去问一个中学生在超音速飞机的后方会听到什么，恐怕没有人能够回答。 同样道理，杠杆问题中两个小球的速度远远超过了杠杆中的声速，中学生的那套力臂乘以力的做法就失去了意义。即使不承认相对论，这个问题也不是你想象的那么简单。 |
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简单的追击问题 两个人走路，无论速度如何，在石铺路上的哪一块石头上相遇，是不以参照系或坐标变换为转移的。相对论不会蠢到到连这一点都满足不了。 其实数学证明也很容易，即证明洛伦滋坐标协变的结果：假设在一个坐标系中两球在杠杆支点相遇，那么可以证明在任何另一坐标系中也在杠杆的支点相遇，这个命题的成立显然不牵扯到速度问题。这实际上是任何坐标变换的一个基本要求。 由于我们关心的是在杠杆材质中的哪一点相遇，而速度也是相对于杠杆材质中的传播速度，实际上以静止的杠杆为坐标是最简洁的了，但是，假如我们不怕麻烦，把这一过程用洛伦滋变换到其他任意坐标，找到在动坐标中的相遇坐标点，然后在会发现此时此刻必与简洁的杠杆静坐标的结果完全一致。我有时间再给你算一下。 |
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abada没有错 如果不把这个问题无限复杂化的话(由于这个问题确实无法实验,所以几乎可以无限的复杂,如果你愿意,我可以举几个例子) 以abada描述为例(好处在于,惯性系的速度v和一个小球的速度u一样).小球落下的时间分别是(对球A参照系),ta=lsqrt(1-v^2/c^2)/v,tb=l(1+v^2/c^2)/sqrt(1-v^2/c^2)v. 假设形变传递的速度为u(在静止参照系O),注意两边应该一样,否则原题就没有什么意义了. 那么形变传递到O点的时间,两边都是to=l/sqrt(1-v^2/c^2)v+l/sqrt(1-v^2/c^2)u. 其实这也就是一个同地同时和不同地不同时的问题.把它放到一个杠杆上以增加其复杂性而已. 证明:如果承认相对论的自恰,那么很容易. 现在是不所以烦一点. 以a发的形变到O点的时间算(另一边差不多) tO=l/sqrt(1-v^2/c^2)/(u'-v)+ta u'=(u+v)/(1+uv/c^2) 代进去算就是了. (可能有什么地方会写错,请包涵) |
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如果某一事件未曾发生，那么无论如何变换参照系，都不可能有一个未曾发生的事件。 这本就是一个普适的真理，只可惜，相对论竟把这个已经无法怀疑的真理也给否决了。如果认为我这是对伟大理论的中伤，那就请相对论学者认真回答杠杆问题，不要只耍嘴皮子。 |
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同意您的思路，但是否真的得到了相等的式子难说！ 我的回复在{{{ }}}中： —————————————————————— 如果不把这个问题无限复杂化的话(由于这个问题确实无法实验,所以几乎可以无限的复杂,如果你愿意,我可以举几个例子) 以abada描述为例(好处在于,惯性系的速度v和一个小球的速度u一样).小球落下的时间分别是(对球A参照系),ta=lsqrt(1-v^2/c^2)/v,tb=l(1+v^2/c^2)/sqrt(1-v^2/c^2)v.{{{到此为止都正确！}}} 假设形变传递的速度为u,注意两边应该一样,否则原题就没有什么意义了. {{{正确！}}} 那么形变传递到O点的时间,两边都是to=l/sqrt(1-v^2/c^2)v+l/sqrt(1-v^2/c^2)u.{{{化简过程太麻烦，我似乎得不到您这一式子}}} 其实这也就是一个同地同时和不同地不同时的问题.把它放到一个杠杆上以增加其复杂性而已. 证明:如果承认相对论的自恰,那么很容易. 现在是不所以烦一点. 以a发的形变到O点的时间算(另一边差不多) tO=l*sqrt(1-v^2/c^2)/(u'-v)+ta(错误在这里) u'=(u+v)/(1+uv/c^2) 代进去算就是了.{{{思路正确！但我没有化简到您上面的那个式子。计算另一边的时间，化简过程更为麻烦。因为上一式子就没有得到与您一致的化简结果，我没有继续往下做。}}} (可能有什么地方会写错,请包涵) |