其实，在观测者附近的光线方向也可以通过观测者与光源的连线计算出来。如图3所示。设连线与光源运动方向的夹角为θ，那么则有
y′= tgα
(ct +r) sinα/ [ (ct + r) cosα+ ut ] = tgθ
tgθ= y/x
研究结果证明：略去r后所推出的y′式与前面的y′式略去r 之后的完全相同。
当光源做匀速直线运动时，光源周围所有的光线形状皆不变，并与光源同体运动。但光源周围的光线不可能再呈直线状态。因为球面光波一经发出，便不再受光源控制。从内到外所有的球面都不同心，光源位置并不是位似点，所以凡从光源出发且沿途总是与各个球面相垂直的光线，除去光源运动方向（x轴）上的一条外，其它的都不可能再是直线。
如果有人执意认为"做匀速直线运动的光源其周围光线是直线"，那就意味着这些光线及其以太与光源同属一体。在这种情况下，分属不同光源的光线在相遇时该如何叠加呢？它们还能做到互不干扰么？所以这个立场恐怕已经不是"以太论者"的立场了。
当光源做变速运动时，光源周围的光线就更不可能再呈直线状态。因为光线向四周是无限伸展的，所以鞭长莫及，太远了光源就无法进行控制了，其整体性遭到了破坏。当光源改变运动状态时，光线的形状将从内到外，依次发生改变。
当光源做匀速直线运动时，在与光源同步运动的惯性系中，按照我的理论，由于"纵向尺缩"效应，故所有的光线都将变直，且皆背指球心；此时球形光源虽然仍是球形，但由于各向光速不同，所以球形波面在发出后将很快变成椭球形；由于球心成为它的一个焦点，所以此时的光线将一般不与波面垂直。当光源改变运动速度大小时，只有椭球波面围绕球心发生移动，其它的形状皆不变。