| 一、当观测者“以光速追光”时将测得半光速；当观测者低速运动时测量光速将服从经典合成方法。 二、在地球表面东西方向上的干涉（衍射）条纹将以地球自转运动为周期做微小的胀缩运动。 三、一条光线当沿与端面垂直的方向穿过一旋转的透明的圆柱体时，那么射出光线由于受拽引作用所产生的路径偏移是x=ωrh(n-1)/c . 附：有关资料 1、 c′ =（c — u sinα）/ （1— u u / c c ） 当α=90° 即光的传播方向与惯性系的运动方向相同时，得c′= （c + u ）/ （1— u u / c c ） = cc /（c +u）＜ c 当α= 90°即光的传播方向与惯性系的运动方向相反时，得c′= （c — u ）/ （1— u u / c c ） = cc /（c — u）＞ c 当α= 0，即光的传播方向与惯性系的运动方向垂直时 c′= c / （1— u u / c c ） 但在惯性系上看来，两者却不再垂直。 而当sinα= u / c 时，v′=c， 这就成了在运动的火车车厢上的情况. 2、在地球表面的东西方向上安装一固定朝向的激光光源，在顺光方向的另一端安装一固定屏幕，通过昼夜不停地观测即可发现光的干涉或衍射条纹的移动规律。 3、在低速运动的介质中，从一点光源发出一定频率的光。光在各个方向的传播速度与真空同步惯性系相比，将遵从“通缩原理”，即光在介质中的测量速度通缩为真空情况下的 1 /n . c′=（c — u cosφ ）/ n（1 — uu / cc ） ≈ （c — u cosφ ）/ n 式中φ为真空中，光的传播方向与惯性系运动方向的夹角。 这样以来，在介质内，光在任意闭合路径中传播的平均速度仍将都是 c′= c /n 介质的拽引系数应为 f = 1 — 1 /n 而并非 f = 1 — 1 /nn 对于水来说，因为 n = 4/3 故得 f = 0.25 而不是 f = 7/16 = 0.44 两者相差近 1 倍。至于斐索实验结果为什么服从后者，这里面定有其它原因。 |