| 对“位移电流”和迈氏方程的怀疑可归纳为如下6个问题： 1、恒磁场和动磁场是由于电流的 “直流分量”和“交流分量”引发的， 这一点没有问题吧？ 2、那么“位移电流”其实就是电流的“交流分量”， 这有问题吗？ 3、毕奥-萨伐尔定律：dB=（μ/4π）I (dl×r)/r^2， 作为磁场与电场之间的相互转化关系是否已经足够了？ 它与现在的“迈克斯韦方程”是怎样的关系呢？ 4、电流连续性方程： ∮j·dS=0 以及在此基础上的“安培环路定律”： ∮H·dl=∑I 对于实际间断的“电容回路”还适用吗？ 而对于电流的“交流分量”， 倒是可以把“电容回路”看成是“等效连续”的回路？ 但此时也不能把实际的间断点dl（极板之间）代入“安培环路定律”中， 所以对于“电容回路”，上面两个定律的适用条件应该是： 所选取的截面不经过间断点（电容极板之间）， 这样对于电流的“交流分量”而言，上面两个定律还是“等效适用”的？ 5、电磁场的“库仑定律”： 这样也就没有必要引入“位移电流”的概念了， 毕奥-萨伐尔定律： dB=（μo/4π）I (dl×r)/r^2， (μo是真空磁导率） 已经定量的概括了磁场与电场之间的相互转化关系？ I的“直流分量”产生恒磁场，“交流分量”产生交变磁场， 而且是微分形式的定量表达， 如果把 I(dl×r) 看成是“电流元”e，如果“电元量”Q=n*e， 那么对于n个“电流元”e在某处产生的磁场强度（感应强度？）就是： B=（μo/4π）Q/r^2， 显然这相当于“电磁场库仑定律”？ 6、圆线圈中心的磁场强度问题（简称“中心磁场”问题）：最后的碰撞？ 两边对导体长度l积分稍微麻烦一点，r是变数， 不过圆线圈中心的磁场强度B容易计算： ∮B·dl=∮[（μo/4π）Q/r^2]dl= B =（μo/2r）I （一般的教科书上都有） 那么如果假设电流包括直流分量Io和交流分量i： I=Io+i， 则对于“圆线圈中心磁场”有：(注意：真空中H=B） ∮B·dl=（μo/2r）(Io+i) 而不是现在给出的“迈克斯韦方程”积分形式： ∮B·dl=Io + ρ(эi/эt) =∫∫ [jo + ρ(эji/эt)]·dS =∫∫ [jo +（эE/эt)]·dS jo：Io的电流密度， ji：i的电流密度， ρ：电阻率， 用到定律： I=∫∫ j·dS E=j*ρ 在真空中B=H，E=D， 即得到一般的“迈氏方程”积分形式： ∮H·dl=∫∫[j +（эD/эt)]·dS 那么真空中的“圆线圈中心磁场”到底等于多少呢？ ∮B·dl=（μo/2r）I ∮B·dl=∫∫[j +（эE/эt)]·dS 上面两个答案都是书上给的，如果都正确的话就有： （μo/2r）I=∫∫[j +（эE/эt)]·dS 即： （μ/2r）(Io+i) = Io + ρ（эi/эt) -------- 注：∫∫[j +（эE/эt)]·dS=∫∫[j +（эρj/эt)]·dS =∫∫[j +ρ（эj/эt)]·dS=Io +ρ[э(∫∫j·dS)/эt)] =Io + ρ（эi/эt) 或者假设导体的横截面为dS，则j0=Io，ji=i，可以直接得到： ∫∫[jo +ρ（эji/эt)]·dS = Io + ρ（эi/эt) 从而就没有：求偏导与求积分的先后问题了？ -------- 假设常数（μo/2r）=1，就得到： Io+i = Io + ρ（эi/эt)， 即： i = ρ（эi/эt)， 这个等式能成立吗？？？ 这是由于“位移电流”的唐突引入带来的问题吗？ i是传导电流I的“交流分量”，意义很明确， 而ρ（эi/эt)=∫∫（эE/эt)·dS---位移电流， 的确有些莫名其妙？而关键的问题是： “圆线圈中心磁场”∮B·dl=？ 到底等于多少呢？现在似乎是有两种不同的答案： ∮B·dl=（μo/2r）I ∮B·dl=∫∫[j +（эE/эt)]·dS 有人能把这两个答案统一、等价起来吗？ 还是我什么地方搞错了？ |