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TONGRO先生，我对您一下章节内容的安排一点也不认同，并且还有一点让我啼笑皆非的感觉。你把Lorentz变换的初级数学和高级数学抄 TONGRO先生，我对您一下章节内容的安排一点也不认同，并且还有一点让我啼笑皆非的感觉。你把Lorentz变换的初级数学和高级数学抄在一起，有什么意义？好像一点也没有必要嘛？感觉到是在吓一些低年级大学生？在我的眼里，好像有点在凑数，树招牌的感觉。 ############################################## “洛仑兹变换” 6.1 、WG理论对于光源的运动和光的传播速度问题的描述 光源在受到能量激发的前题下，发射出的原初的WG脉冲进入周围的WG以太，必然产生以太的波动。WG脉冲在WG以太中引起的扰动反作用于光源，导至光源以受迫振动的频率继续激发WG脉冲。这种驻波形式的波粒干涉现象的确是能量间断的，量子化的，具有波粒两象的特性。 显然，根据以上的机理解释，光的传播速度与WG光物质以太的性质有关，与光源本身的运动无关。在这一点上它与声波和声源的关系原理是相同的。 6.2 “洛仑兹”变换和它在WG理论下的两个前提 如果在两个惯性系内实施对同一个事件的座标间的变换，满足以下两个条件： 惯性系k 和 k’ 在其各自独立的框架内对光物质WG存在着一种有效的随动牵携。(参阅第四章有关“WG以太的间接有效牵携”) 惯性系之间完全是通过光线和光的感应器实施对事件的信息传感。 在上述条件下，我们可以证明，处在光态下的WG的运动规律是满足“洛仑兹”规范不变。即是说，它们在“洛仑兹”群SO (3,l)下是不变的。考虑两位观测者k 和 k’，k 和 k’均备有时钟和闪光灯。假定在K的时钟间隔T内K发出两个光信号。即组成K的闪光灯的WG物质受到两个脉冲拢动，并两次引起WG以太拢动。那么，我们至少能推断，在k’ 系的时钟接收这些WG以太拢动的时间间隔应正比于T，记作a T, a 是标志k’ 相对于k 的的运动特征。如果k和k’两者都是惯性观察者。则a 应是与时间无关的常数。由于我们已假定惯性系k 和k’是相互等价的，在两个惯性观察系中的应用必须是相互的，即有相同的a 。如果我们要求k和k’在他们相遇时校正时钟零。并在此时刻k 发射一个光信号给k’， k’ 立即接收到这一信号。在时间 T以后，k 再发出一个光信号， k’收到这一信号后，又立即送回一个光信号到k 。 k’收到k的两个光信号的时间间隔为 a T，而k 收到k’的两个光信号的时间间隔为a 2 T (见图Fig.1). 第二个光信号从k到达 k’后并从k’返回到k的时间(a 2-1)T，所以单程取(a 2-1)T/2。当k’收到第二个光信号的时刻，在k 的时钟看来是(a 2+1)T /2 ，在这时刻，由k决定k’的时间坐标是k’，空间坐 标是(a 2-1)T/2，因此k’相对于k的速度为 (6.1) 通过简单的代数运算可得 (6.2) 下面，我们来导出洛仑兹变换，设观察者k 用坐标(x, t)来标记事件P。K在t-x 时刻通过WG以太传递一个光信号到达事件P并在t+x.时刻回到K。同样，观察者k’用坐标(x’, t’)来标记事件P，k’在(t’-x’)时刻通过WG以太传递一个光信号到达事件P，并在(t’+ x’)时刻回到k’(见图Fig.2).我们再一次要求到K和k’相遇时，已校正了他们的时钟 。利用上述讨论，我们有 t’ – x’ = a ( t – x ) t + x = a ( t’ + x’) (6.3) 由(6.3)式，我们有 (6.4) 利用(6.1)和(6.2)式，我们有 (6.5) 这就是洛仑兹变换公式，我们也看到 t’2 – x’2 = t2 – x2 (6.6) 显示了t2 – x2 不变的自然本质。 在WG以太传递下的光态WG，仍然保持了时空的洛仑兹不变性。事实上，上述的讨论，对纯空间转动 (6.7) t2 – (x2 + y2 + z2)是不变的。(6.5)式表示在x轴方向的速度变换 (6.8) 用tanhθ1 = v ,这可以表达成θ1的形式 (6.9) 类似地，余下的两个洛仑兹变换可写成 (6.10) 利用无穷小生成元的定义我们有 (6.11)(6.12) Ji ，Ki组成洛仑兹群的李代数 [ Ji , Jj ] =iεijk Jk ,[ Ki , Kj ]=-i εijk Jk ,[ Ji , Kj ] = i εijk Kk . 洛仑兹群在物理学中起着重要的作用。只要在WG以太和WG假设前提满足的情况下，在洛仑兹群任何变换下的一切自然定律都必须不变。换言之，在通过一个洛仑兹变换相联系的任何两个参照系中，所有的物理定律都具有相同的形式。在这样两个参照系中的“观察者”观察到同样的物理定律。两个事件之间的间隔在任何洛仑兹变换下都不变。 |
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你这两个公式不对。没有证据做这种假设。这种与主量子平方关系有关的半径只有对平方反比的力才有。平方反比力只是一种很特殊的力 光物质WG的理论质量值和两个验证实验值。 9.1 WG 质量值的理论计算的原理。 我们认为，当两个B体相互接近的距离达到一个临界值，则会引发相互间的斥力。如果我们定义，B体弹性半径内的质量为B体的质量，定义np (ne)为B体满轨道(类空轨道)状态时的主量数，我们可以建立以下关系： r p = rBp = r1 np2 ; rBe = r1 ne2 (9.1-1)【【【【沈建其回复：你这两个公式不对。没有证据做这种假设。这种与主量子平方关系有关的半径只有对平方反比的力才有。平方反比力只是一种很特殊的力，还存在更多的力形式。所以你的出发点就缺少证据。对于考虑质子电子内部的力，肯定不是平方反比力。相反，电荷内部的库仑力倒是与距离成正比的。还有，磁矩相互作用的效果甚至比前者更大。以下的我只是浏览了一下，没有细看。我没有回复。我只指出以上这一条供考虑】】】】 rBp和rBe别为质子和电子的实际半径值。rp为质子的电荷作用半径。从方程式(8.2)，当主量子数足够大的情况下，B体的WG轨道数可以用下式计算。 (9.1-2) 由于强力场的锐减，我们将上式合理地处理为2n3 /3。由此得到下式。 (9.1-3) 这里M p 和 Me 分别为质子和电子的质量，同时考虑 (9.1-4) 并且 (9.1-5) 我们有 (9.1-6) Mu =1053kg (9.1-7) 最后得到WG的质量为 mW = 3.636 x 10-45 kg (9.1-8) 从以上对粒子基体，即B体的讨论，B体的主要特性可归纳为： 1. 宇宙内稳定B体的质量和尺度是唯一的。 2.B体外部存在着它的轨道WG云，存在机理由量子力学的数理关系决定。然而，轨道WG间的万有引力的作用产生能级的简并乃至于引发能级的塌缩。能级的间隔大大减小，具有很大的主量子数，相应地轨道数也大大地增多。大量的轨道压缩在B体外很薄的壳层内。 3. 从方程(9.1-2)，B体及其外层WG云确定了宇宙间存在着的三个粒子的稳定态。 B体满轨道稳定态。 B体的类空轨道态即，作为核心的B体处于剧烈的振动状态，仅有少量的WG能保留在B体的外层轨道上。 轨道耦合态，即轨道WG云的共有稳定态。 4. 上述的三个稳定态分别对应于我们已经熟知的质子，电子，及中子的粒子状态，它们是目今我们了解的最稳定粒子态。 B体的四个特性提供了我们估算WG元粒子的数学方法。下面，我将介绍大致估算WG质量数量级的数学原理： 我们都知道，物理学对质子和电子的质量的实验测定的精度已经具备了很高的水平。 根据WG理论的上述研究，质子，电子分别对应于WG理论中的B体的满轨道稳定态，和类空轨道稳定态。它们具有的心核却是完全相同的。质子和电子的质量差体显在质子满轨道态外层的轨道WG云的质量值。这样我们可以用 以下的方法来计算WG的质量值。 在量子力学中， B体WG的轨道半径r和主量子数之间存在着一定的数值关系，参阅氢原子的结构模型。B体问题的研究并没有越出Pauli 不相容原理的适用范围。因此，量子力学直接提供了计算B体WG的轨道半径r和主量子数之间的数值关系的数理方法。在具体的计算中我们采用数学上的一阶近似处理，略去的其余的项是考虑这些项所对应的数值与B体处于的振动状态应丢失的部分WG，在数值看作为大致相当。 另外，我们认为质子的WG数量密度与电子的WG数量密度可以看作为大致相当。因为，尽管电子处于一种类空轨道态，但依然存在很薄的WG粒子云。计算电子WG平均数量密度时，我们必须考虑B体的壳体与第一WG轨道半径之间的枳分区域。因此，我们可以用质子和电子的平均质量密度的比值来代替它们间的半径的立方比值。这样，我们在进行了一些简单的代数处理后得到下面的WG的质量值 ： mw =3.63 x 10-45 kg. 9.2 WG质量的测试实验，以及对WG理论质量值的验证情况 ― 双星，脉冲星的观测实验。 我们查核以往的有关实验资料，至少有两例可靠的实验无可辩驳地验证了WG质量的理论值。其一为1960年由德波罗依实施的双星观测实验；其二为1969年由封伯格实施的脉冲星实验。他们发现光的与运动无关的质量值分别为0.8 ´ 10-39 kg 和 10-44 kg 这与我们的WG理论计算值完全相符。 (1)光的静质量 “长期以来，人们就试图利用各种电磁学现象检验麦克斯韦电磁理论的正确性，检验光子静质量是否为零。这些实验也是对光速不变原理的一种检验。迄今对光子静质量所进行的各种检验都是以重电磁理论(Proca方程)为基础的。假设洛仑兹不变性成立，放弃相角规范(U(r)规范)不变性，从而对麦克斯韦方程进行修改，再附加上与光子静质量有关的项，就得到所谓的Proca方程。在这种情况下，洛仑兹变换中的常数c已不再代表通常意义下的光速，而只是一个具有速度量纲的普适常数。 在下面我将看到这个常数c是光子的极限速度。也就是说，当光的频率(或光子能量)趋于无限大时，其速度即趋于常数c。所以，在这种理论中光速不变原理已不再成立。下面，我们首先简单介绍一下Proca电磁场方程，然后再由这些方程出发，预言光子静质量m 给出的各种效应，因此，它们提供的只是m 的上限(Goldhaber 和Nieto曾对此做了比较详细的评论)。 下面我们简 单介绍 一下Proca方程 。我们知道，在麦克斯韦电磁场的拉格朗日理论中，电磁场的拉格朗日密度是由场变量(势函数)Al 的一阶导数¶ Al /¶ xm 构成的双线型的，在洛仑兹变换下的不变 量(标量)和在相角变换(U(r)规范变换)下的不变量。用这样的拉格朗日量，通过对场变量变分得到的方程就是麦克斯韦电磁场方程。现在，我们放弃U(r)规范不变性这个条件，因此通常的拉格朗日量中需要增加一项μ2ArAν ，这是与质量有关的项。由这样修改过的拉格朗日量得到的方程就是中子静质量μ不为 0 的运动方程，即重电磁场方程或称为Proca方程(使用高斯单位制)： (9.2-1) 其中 (9.2-2) 它满足恒等式 (9.2-3) 上面诸希腊指标均取 1，2，3，4。x λνρσ 是单位全反对称张量， . 是矢势，f 是标势，J是电流密度，r 是电荷密度。 方程中的电流四矢Jv是守恒流，满足守恒方程 (9.2 -4) 对方程(9.2-1)做微分，利用定义, (9.2 -2) 和方程 (9.2-4) 可以得到 (9.2-5) 此式表明， 电荷守恒条件(方程(9.2-2))与洛 仑兹条件(方程 (9.2-5))互相等价。 将方程(9.2-2)代入(9.2-1)，并利用方程(9.2-5)，可以得到电磁势Aμ 的波动方程。 (9.2-6) 其中 ( 达朗贝尔算子)。以上方程唯一地确 定了电磁势Aν 。 相应于方程 (9.2-1) - (9.2-6) 的三维矢量形式是： (9.2-7a) (9.2-7b) (9.2-8a) (9.3-8b) (9.2-9a) (9.2-9b) (9.2-10a) (9.2-10b) (9.2-11a) (9.2-11b) 显然，当 μ = 0,时，Proca方程可简化为麦克斯韦方程。 方程(9.2-1)是Proca 在30年代初首先提出的，它是对麦克斯韦方程所做的(保持洛仑兹协变的)唯一推广形式。方程(9.2-7)- (9.2-11)是用实验检验光子静质量的基础，下面将分别予以介绍。 (2)真空光速的色散效应 重电磁理论的最直接的结论是重光子(μ≠ 0)在真空中的速度色散效应。方程(9.2-6)在真空中无电荷电流存在时的自由平面波解是 Aν = exp{i(k·r – ωt)} (9.2-2.1) 其中，波矢k ( | k| ≡ 2 π / λ, λ 是波长),角频率ω同质量μ之间必须满足关系 k2 - ω2 / C2 = - μ2 (9.2-2.2) 这就是电磁波在真空中的色散关系。自由电磁波的相速度是 μ = ω / | k| = c (1 - μ2 c2 / ω2 )–1/2 (9.2-2.3) 群速度定义为 v k = d ω / d | k| = c (1 - μ2 c2 / ω2 )–1/2 (9.2-2.4) 光子质量μ 是一个有限的常数，所以在 ω→∞ 的极限情况下，自由电磁波的相速度和群速度都趋于常量c ，即lim μ (w ® ¥ )= lim n g (w ® ¥ ) = c 也就是说，Proca 方程中的常数c是频率趋于无限大的自由电磁波在真空中的传播速度。 由方程 (9.2-2.1) 和 (9.2-2.2) 可以看到，当ω = μ c时, k = 0，即电磁波不再传播了：当电磁波的频率ω < μ c, k2 < 0,即k是虚数。这样，方程(9.2-2.1)就要贡献出一个指数衰减因子exp{- | k| r}，即电磁波的振幅是指数衰减的(evanescent)；只有ω > μ c ，波才能无衰减地传播出去，其相速度和群速度由第程(9.2-2.3)和(9.2-2.4)给出。 方程(9.2-2.4)表明，不同频率的电磁波在真空中传播的速度不同。这种传播速度随频率而变化的现象称为色散。显然，这给人们提供了利用电磁波的真空色散效应确立光子静质量的可能性(测量不同频率的光信号的速度，或者测量不同频率的光走过相同距离所用的时间之差)。 考虑角频率为ω1和ω2 的二列电磁波，并假设ω1, ω2 >> μ c，那么这二列波在真空中的速度之差可由方程(9.2-2.4)给出： (9.2-2.5) 其中最后一个等式中略去了(μ 2 c 2 / ω2) 2 以上的小项。在同样的近似下，由方程(9.2-2.2)可以得到 (9.2-2.6) 用方程(9.2-2.6)，可将v用波长表达成 (9.2-2.7) 如果这二列波通过相同的路程L，那么它们所用的时间之差便是 (9.2-2.8) 方程(9.2-2.5)-(9.2-2.8)就是人们利用色散效应确立光子静质量μ的出发点。 (3).星光到达 地球的时间差 测量不同频率的光走过相同一段路程所用的时间之差t的微元 ，来确立光子的静质量μ0。方程(9.2-2.8)表明，t与L成正比。路程 L越长，效应就越大。因此，我们可以测量远方星体在同一时刻发射的不同频率的电磁幅射到达地球的时间差，比如，利用双星和脉冲星就可做这类观测。 需要强调的是，星光的色散效应除了用光子静质量解释外，还可以用电磁场的非线性效应和等离子体色散效应来解释。在远第星体与地球之间的巨大星际空间里存在着极其稀薄的星际介质(等离子体)，这些等离子体引起的色散与μ引起的色散完全类似。这是利用星光色散确立光子静质量的主要障碍。下面我们先简略介绍一下电磁波在等离子体中的色散效应。 通常，麦克斯韦电磁波在等离子体中的色散方程是 (9.2-3.la) (9.2-3.lb) 其中，n是等 离子体中电子的数密度，m是电子静质量，B是磁感应强度，α 是k与B之间的交角。星际空间的磁场B很小， ωB 可以略去。于是方程(9.2-3.2) 给出电磁波在等离子体中的色散效应是 Vg = d ω / d | k| = c (1 – ω ρ2 / ω2 )1/2 (9.2-3.2) 将方程 (9.2-3.2) 与Proca 重电磁场的真空色散方程(9.2-2.4)比较，可以看出，等离子体的特征频率ωp引起的电磁色散效应与光子静质量μ引起的色散效应是一样的。这就是说ωp 的效果同μc 的效果完全一样。因此，如若不能用另外的方法 获得星际离子体的密度，就无法分辫星光的色散究竟是等离子体产生的还是光子静质量的效应。这就使我们在利用星光色散效应确立光子静质量μ上受到了限制。 (a) 双星观测 德布罗意 (deBroglie) 1940年提出了利用双星来确立光子静质量的方法。双星是在一个椭圆轨道中不停地旋转的二颗星体(例如，将它们分别叫做S1星和S2 星).在某一时刻，S1星把S2星挡住，使我们看不到S2星。随后，S1星从S2星背后显露出来，此刻测量S2星发射的不同频率的光波到达地球的时间之差。德布罗意使用的数据是： λ22 – λ12 ≈ 0.5x10-8 厘米2；双星到地球的距离L = 103 光年；这两种颜色的光到达地球的时间差t ≤ 10-3秒。如果光子静质量的贡献不能忽略的话，那么，由方程 (9.2-2.8) 便得到 (9.2-3.3) (b)脉冲 星观测 脉冲星的发现为检验光的色散现象提供了一种新的手段。虽然脉冲星在同一个脉冲里发射的频率相近的两列光波色散很小，但是脉冲星到地球的距离很远，这两列光波到达地球的时间差大得足以观测到。脉冲星发射的无线电波的色散效应通常是以等效平均电子密度给出的。对于脉冲星NP0532 Staelin 等人(1968)给出 ≤ 2.8 10-2 厘米-3 Feinbertg(1969) 假定观察到的 NPO532 脉冲星的色散效应主要是光子静质量引起的。从方程(9.2-2.4)和(9.2-3.2)的比较可知，ω p / c = 4π e2/mc 的等离子体的色散效应与光子静质量引起的色散效应相同，因此我们有： (9.2-3.4) 封伯格(Feinberg) 认为，这种 方法是对薛定谔静场方法的一种 补充。值得 我们注意 的是，上面实验数据是物理学界已经接受的客观事实。在那个时代，物理学家迫于当时的发展水平只能作出假定，认为观测到的不同频率的光波到达地球的时间差，以及脉冲星NPO 532的色散效应主要是由于光的静质量引起的。当然，这一当时的假设已经为目前的物理学充分证实。微子量级的引力暗物质(或我们称之为引力光物质充满宇宙，占宇宙总质量的95%，这个事实的科学意义首先在于确定了WG理论的所有的重要论断。 |
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您的量子力学要引入复数的解释，好像并没有说明问题。真的一点也不说明问题。当然作为一个思想心得，也是可以的。但是宣称解决了 您的量子力学要引入复数的解释，好像并没有说明问题。真的一点也不说明问题。当然作为一个思想心得，也是可以的。但是宣称解决了“量子力学要引入复数”的问题，则有点“吹”的味道在里面。 ￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥￥ 15.3 WG理论与引入复数表式波函数的物理原理 本文仅把基本的稳态的“粒子基体”问题的体系和框架作了初步的构筑，今后的研究应该是非稳定态的“粒子基体”问题，这将会更多地涉及到粒子物理学的领域。由于WG理论的基本研究方法与量子力学有不解之缘，它似乎能包容这一领域而没有特别争议的地方。客观上存在着一个原因，WG理论直接对薛定谔方程问题在应用中采用复数形式表示波函数，这样使得计算结果与实验相符的原因提供了数学方面的引证，使之满足数学推导中的严密性。在这里，我们简单介绍相对数性原理。 在数轴上表示数性正，负，我们常常规定x轴的箭头方向为正，如图 15-1(1)，但数学总是要求“解”的形式满足完整性，充分性 【【【沈建其回复：我好像没有看到这两个词在数学中的定义。用词要规范。】】】】。定义x轴相反方向为正的情况与前者是等价的，对于后者我们加标记i 以示与前者的区别，如图15-1(2)。(2)中出现的数前加i以示区别于系统(1)。 定义：将系统(1)变换到(2)称(-i)变换，在系统(1)的数前乘(-i)。类似地，将系统(2)变换残(1)称i变换，在系统(2)的数前加i 。i2 = -1的意义在于将系统(2)中的i变换到系统(1)，即实施i变换，有i(i)=-1 。 不难证明，“复数”领域中的数学规律全部满足相对数性原理的数学规律，该问题唯一的价值在于相对数性(或称复数)对那些研究中必须给出数学全解 (完全解)形式的实际问题，以及处理必须由两个或多个独立坐标运算的复合系统的物理问题或其它问题，是一种 正确方便的数学方法。 设想，在WG以太空间中，对某点P的光强度的贡献，计算包括；两个部分： WG脉冲粒流在驻波形态下的强度贡献。 WG以太波在驻波形态下的强度贡献。 图 . 15-1 自然，用复数(或称相对数性)形式的表示将是一个完全的数学表式。 不容讳言，我们对这个问题的研究实际上还关系到“测不准”原理应用或推论范围是否应该有所限制这一物理学界颇为敏感的问题，关系到量子力学在粒子物理研究中出现无穷大量本质原因方面的问题 【【【【关系到量子力学在粒子物理研究中出现无穷大量本质原因方面的问题 ，这一点有点“瞎说”的味道。】】】】 希望有本书的续编早日问世。 |
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童正荣，您的英文版本English Version的英语翻译不错。有这么好的语言基础，应该多看点目前的国际文献，免得闭门造车。 童正荣，您的英文版本English Version的英语翻译不错。有这么好的语言基础，应该多看点目前的国际文献，免得闭门造车。 |
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回复:霍金先生认为在"宇宙蛋"状态下引力依然存在.作为引力微子的宏观压强效应这是最自然易明的事,我不知道谁在欺骗? 霍金先生认为在"宇宙蛋"状态下引力依然存在.作为引力微子的宏观压强效应这是最自然易明的事,我不知道谁在欺骗? 支持暗物质由“引力微子”组成的主要实验证据 1. 暗物质存在问题的研究和有关事实证据 在研究和观测旋涡星云中旋转星体的速度和位置间的关系时，物理学家在银河旋转曲线中发现异常，与开普勒理论不附. 观测发现，在星系发光区域以外，物体的转动速度与距离无关。这是说，不同距离上的物体具有相同的转动速度。 根据开普勒定理，行星绕太阳运动速度v和轨道半经间的关系满足距太阳较远的行星的速度比较小。这个关系适用于绕大团块中心星系旋转的星体。 对于这一观测异常，我们能够作出的解释是，所谓的星系空间并非是什么真空，是由一种微子量级的引力物质弥散于整个的空间。因为这一物质不能自身发光，它是不可见的。 另一个实验例证发现于1983年，据银河系中心2 x 105光年，命名为R15，它的视速度大于465 千米/秒。根据天体物理学理论，产生这样高的速度只有在银河系总质量十倍于可见物质时才有这个可能。而且，这十倍于可见物质的质量并不是聚集于银河系中心附近的区域。而是相对均匀分布在银河系的整个空间。 2. 暗物质既不是死星，也不是宇宙尘埃或重子。 开始，科学家认为，暗物质应该是一些气体物质，如氢气或其它分子。然而在对氢气分子的研究中，他们没有发现21厘米吸收线。这些观测结果表明，氢分子的密度不可能大于10^-6 / cm3 。继而使用精度更高的光学仪器，他们可以断定，氢分子的密度小于10^-12/ cm3。 通过采用类似的光学方法我们可以确定，在银河星系内部的空间，暗物质不是氧，锂 ，碳，镁，铝，铁，硫或硅。。。它不可能是任何化学元素。 通过对宇宙X射线的测定，同样可以排除暗物质是离子化气体的可能性。因为大量的宇宙尘埃会引起星空的昏暗，物理学家排除不可视物质是宇宙尘埃或死星的可能性。跟据定量计算，物理学家发现，在任何银河星团中的宇宙尘埃仅是可见星体质量的百分之一。 如果，短缺的宇宙引力质量是死星的质量，它必需是可见星体质量的十倍，这必然会使星体轨道计算发生困难，最终导致计算结果与观测值不相符。再则，根据宇宙微波背景幅射的强度，天体物理学家同样可以证明暗物质不是死星或暗淡下来的星系。 3. 暗物质不是光子，也不是中微子。 目前，物理学家已经发现，宇宙中光子和中微子的数量密度几乎是相同的，大约是每个立方厘米为400，其光子能量对应的质量是1.1x 10^-36克。它对宇宙平均质量密度的贡献是很小的。 4.4 x 10^-34 g /cm3 < < r o ro是宇宙质量密度的临界值，这说明，光量子不可能是暗物质。根据WG理论对光物质的描述,由hn 表征的光物质并不是暗物质的主要部分。 然而在1980年，一些基本粒子物理学家宣称，中微子的静质量不一定为零。尤其是之后的原苏联的一位物理学实验小组宣布，电子中微子的静质量为6 x 10^-32克。 而且，由于中微子数并不随着宇宙的暴胀而减少。所以，中微子对宇宙密度的贡献应该是： 2.4 x 10^-29 g / cm3 > r o 众所周知，当宇宙密度大于临界值ro，宇宙将是有限而且是封闭的(现行宇宙星系总质量 仅是临界值的0.05%. 粒子物理学家希望在宇宙中发现一些比中微子更小的“微子”,即某些不能从目前的实验室中被观测得到的“微子”以解决暗物质的组成物质的认证问题。宇宙暗物质由“微子”构成作为保留的一个前提假设，从逻辑上分析，也成了唯一的前提假设。 WG理论在这种前提假设下作了进一步的验证研究。 1. 这种大量的引力微子引力叠加的实际宏观效应是什么？ 结论是强相互作用。 2. 它与基本粒子及基本粒间的相互作用有什么关系？ 结论是，它是基本粒子的基本组成物质，稳定的基本粒子是“宇宙强压(力)”下的“雾滴”，数理模型中的三个稳定态与质、电、中子实际相符。 3.上述数理模型下提供的对“基本引力子”质量的计算值与德波罗意、封伯格对光的所谓静质量的观测实验计算值完全相符。 由此我们认定，我们的这项研究可能会揭示出物理学中的一些现象的本质。 有关细节我会用简洁的方式继续介绍。譬如，我们认证上述基本引粒子组成基本粒子的事实依据是什么？三个稳定态的数学基础，与物理学已有理论间的关系(饱和气中的雾粒现象)等等。 如有兴趣批判上述观点或认为对您自己的理论、观点有参考意义的读者可以参阅网页的更多内容： http://tzr.home.sohu.com or http://geocities.com/tongz1 |
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回复:看书的目的,方法,立场不同,心得自然不同. 看书的目的,方法,立场不同,心得自然不同.当然,人们对事物的分析,看法也是一样. WG理论对于强力机理,粒子"液滴"模型的研究和"线性禁闭势的来源"我们就会有完全不同的见解.就象我们对相对论的时空理论. 我看它的验证实验完全是表准的伪例,你觉得它精美,无瑕可击.正所谓道不同不相谋. |
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回复:关于你的框架 关于你的框架。 关于你的框架。我坦诚的告诉你，根据我的个人比较（将你的理论和已有的物理学理论（标准模型，规范理论，量子场论）作比较），我认为你的理论完全属于破落户（原谅我用这么一个词），说得文雅一点，就是一个闭门造车的自说自话的东西，你的物理学知识水平留在1930年前（这还是乐观的估计，因为你实际上并不懂相对论量子力学；但按了解物理思想来计，则是1930年；当然，你还懂一些强作用的肤浅科普知识），可你却宣称解决了1930年之后的物理，匪夷所思。而且在不学习规范理论，量子场论的情况下，就斗胆宣称超越了当今物理（这好像只有那个李宏志才会这么说的）。 还有，你的自我介绍中，许多话都"犹抱琵琶半遮面",欲说还休的样子，好像显得底气不足，似乎您的理论只有您一个人承认。可您好像说也有人审稿过，我迫切的想知道这些审稿人的意见。你能提供有关信息吗？ |
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回复:我是给个机会让你再看一下,你竞然犯了比棱镜问题更丢人的错. 我是给个机会让你再看一下,你竞然犯了比棱镜问题更丢人的错. |
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回复:你用任何语言都改变不了它的真伪.可相对论时空脸上的脂膏开始剥落表露它伪科学本质. 我提出了几个问提: 1.暗物质,基本粒子由"引力基本微子"WG组成.质能量级是3.6X10^-42G. 2.暗物质速度以太的特性. 3.光是WG理论下的波粒驻波态. 4.强力源于宇宙引力暗物质速度以太的压强效应. 5.基本粒子"液滴"模型. 6.WG质量的理论质的计算值和德波罗意,封伯格实验值. 7. 8. ... 你用任何语言都改变不了它的真伪. 要披些衣服只是若干时日的事. 可相对论时空脸上的脂膏开始剥落表露它伪科学本质. |
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tongzr先生好象不知道暗物质为何物 暗物质是指当前的观测手段(包括光)无法直接测量的，但间接的证据又表明它们可能存在，并有质量。由于它跟光都没有相互作用，所以就没法观测，这也是被叫作“暗物质”的由来。 因此，您所说的理论简直莫名其妙，还不如直接让“以太”复活算了，那样好理解，呵呵。 |