| WG以太涡旋和磁场效应 13.1 WG的吸收或释放场与WG 以太旋涡的复合场 下面，我们准备用WG理论在对电场本质原理现有研究结果的基础上讨论磁相互作用。当然，我们不是去研究这些作用的性质，而是去了解这种作用的产生原因，它的作用机制。我们要了解和搞清楚下面的一些问题：磁场是什么？两个磁极间为什么产生磁体相吸或相斥的作用？磁场到底是特殊物质，还是某种物质的运动状态？ 从形式上，变化的电场产生磁场，运动的电荷产生磁场，我们可以首先研究电子的运动与磁场的关系。电子自身处于一种类空轨道的状态，它具有吸收WG趋于满轨道状态的倾向，因而电子在空间产生一种 WG的吸收场。同时，考虑“安培电流体”的情形，电子一般处平几率运动态(原子轨道上的几率运动).在空间对WG以太作用产生一个空穴形WG的旋涡场。 我们用动力学知识检验这种旋涡间的相互作用，以及这种旋涡与电荷间的相互作用时，发现它与电磁学的左右手定则完全相符。 如果我们用实验的方法将“原子”的运动变成类似电子的高频状态，由于“质子”本身是处于一种“满轨道状态”，加振加旋后会产生“WG”的释放场，如旋涡场的复合场，这种场的性质与电子的空穴型旋涡场的性质相反。我们把WG的吸收场(或发散场)与WG的旋涡场的复合运动状态称作磁场。我们在已有的数学理论中非常容易地找到处理上述问题的适当方法。 13.2 电，磁实验定律理论推导的数学方法 设电子处于“安培电流体”状态，又定义基本旋量单位为b0，我们用计算极限的方法来研究包含P点的面积元，设由内部存在的“安培电流”产生的旋涡对P的强度的贡献，即所谓的空穴型WG旋涡强度为BW，有 Lim k·b0·n·delta(n)/delta(s) = Bw 我们只要令常数部分 K· b0 = b (韦伯), 则BW 的值就是磁场强度实验定律中的B (特斯 拉)。 进而我们讨论，对于一个闭合曲线所包围的平面S作曲线积分： (闭合曲线L的曲线积分)Bdl . 如果上述积分 (闭合曲线L的曲线积分)Bdl 不为零 则WG空穴旋涡相对于S面的平行分量的合作用不为零，因而在S面法向有一定强度的电荷通量，即电流效应。有 (闭合曲线L的曲线积分)Bdl 的值为μ0·I 式中的常量μ0 实际就是磁导率 。 过去的电磁理论用处理“旋涡运动”的数学方法来解决实验问题，是属于非机理性的引入，属于实验定律范畴。现在我们完全明白，用“旋涡”的数学方法方能正确处理磁场的问题，它的根本原因在于磁的运动确实是实物粒子及其以太的涡旋运动问题，它与流体中的涡旋具有相同的运动特性。 |