等离子体折射率公式不能这么表达，我曾经也误认为会这样表现出“超光速”，其实不会。

    太阳日冕层的密度是由温度和高度决定的，理想气体密度以(mMG/rkT)为指数规律分布，所以说这与引力模型完全一致。你这里所提供的太阳日冕层的密度数据，需要准确知道它到太阳的距离r，温度T以及粒子的质量m。太阳日冕层可以延伸到几个太阳半径处，温度从50万到150万甚至上千万度，而太阳表面不到6000度。由此推断，太阳日冕层的大气折射影响绝对不会是小数，要获得精确的理论计算值应该不是很困难，但相对论者们绝对会回避。

沈先生忘了我的计算了么？

掠日星光的偏转现象不能证明是引力场的作用，也不能证明空间是弯曲的。而是证明了太阳大气的折射作用。偏角计算公式为 Δα= 2（n。- 1）SQRT（πr。/2H ） 其中大气标高 H = RT /μg 参考地球大气折射数据用此公式所推算的太阳表面大气的折射率是 n。= 1.000 000 047 而密度则为 ρ= 2.1×10 ^ (-4) kg/m^3

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马国梁先生，

知音总归是知音。我的确知道你的计算，也的确想昨天发一个帖子请你指正，但后来懒，所以没有发。

你所提到的“所推算的太阳表面大气的折射率是 n。= 1.000 000 047 而密度则为 ρ= 2.1×10 ^ (-4) kg/m^3 ”，其实是太阳内部对流层的折射率。你的这个计算结果，我昨天提到过（与我的类似）：“我们也可以估算太阳大气内部光球层(以及靠近光球层的对流层)的折射率,那里的N为N=10^（22）每立方米, 此时n=1-10^（-5）,所以只有光球层与对流层的气体对光线偏折效应的贡献可以与广义相对论效应做比较与相抗争”。

以上是阳内部对流层的折射率。

但是如果是日冕层，那么这个（n。- 1）更小。实验上，测量的光线是掠过太阳日冕层的光线，不会是通过对流层的光线。所以，太阳大气折射效应很小。

而且，你还有一个小问题，你采用的方法是参照地球大气折射数据。但地球大气是分子构成，折射率n>1；太阳大气是等离子体，折射率n<1. 这是两种完全不同的介质，根本无法彼此参照折射率数据。

可能还有绕射---也是一种折射要考虑？
太阳阻断了部分光，同时也使得太阳边缘附近的光减速（形成速度分布），
这就是形成绕射的原因，由于也是局部光速的变化引起的光线偏折，
所以也可以看作是一种特殊的折射，但似乎很少有专门研究绕射问题的论文？

最简单的绕射观察方法就是用一个玩具激光器（放大镜扩束）照射一个纸条（宽1-3cm），
在纸条的后面就会显示出清晰的干涉条纹（基本是等距条纹），
遮住纸条任一边的光束，干涉条纹就消失了，
说明这些干涉条纹是由纸条两侧的绕射光形成的，

不过太阳引力也可能会对光有吸引作用，因此引力光偏折大概是存在的，
问题是也许还不能完全排除其他引起光偏折的因素？

    等离子体与偶级子折射率公式应该具有相同的表达形式，所以我怀疑你的公式系数应乘以8，你那小于的折射率是指“相速度”毫无实际意义，我那表达的是指“群速度”，否则“超光速”结果是“负弯曲”。

    计算对流层的离子密度毫无意义，在对流层内的光传递速度相当缓慢，其密度永远大于地面大气的无数倍(即使压强相同的粒子数密度也要大15倍)，我所说的“典型的太阳大气”指的是日冕层底部靠近色球层的部位，关键是没有这一部位离子密度(折射率)的具体数据。理想气体密度分布的指数规律是物理学基本规律，它并不能识别这究竟是地球还是大阳大气，同样也分辨不出究竟是分子还是等离子体。

    远比地球大气密度小几个数量级

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这是对的，我忽视了离子相互之间的巨大斥力而不能与普通大气相比，否则那么强大的引力会将气体压成液体，不过公式计算方法是完全相同的只是系数不同，这样有两个数据和温度分布就可计算任一处的密度了。

    10^-8与10^-14相比的折射率改变增加了6个数量级，按你的计算结果在日冕层底部达到10^-5，就已经超过相对论值的贡献量，那么我们也就可以精确计算光线经过任意高度的折射偏转量了，所以公布这种实验结果必须同时提供光线经过的高度资料。

    如果在离子层中的光速相速度是真实的，那么按波动理论的折射方向解释就相当于太阳引力排斥的负偏转了，与粒子的惯性吸引加速的效果完全相反，当然用粒子观点解释就是正偏转了，因为我坚持波动理论，所以说是负偏转。