| <“康普顿频移效应”新解---以太冲击波> 光子在介质中的情况可以这样来形容： 假设介质厚度为L，在真空中走完L所需的时间是： t= L/c， 根据“康普顿效应”，光子与介质中的电子发生碰撞， 如果假设碰撞可以近似认为是“完全弹性碰撞”， 则光子的速度始终保持真空中的光速不变，恒为c， 但是经过的路径是曲折的，所以走过的光程增加到L'， 结果介质中的光子走完L所需的时间为：t'=L'/c > t=L/c， 从而介质光子的平均速度为c'= L/t' < L/t =c， （出了介质后，不是有力的加速，而是光子恢复了直线运动，导致恢复到c） 这样倒是可以说光子在介质中的瞬间速度始终仍然是c，但平均光速降为c'。 可问题是： 既然“介质平均光速”降低是由于“康普顿散射”加长了光子的光程引起的， 那么这样大量、重复的“康普顿散射”是否足以引起光（比如X光）频率f的显著减小呢？ 比如玻璃的折射率---光速比=c/c'=3/2=1.5, 也就是说，由于光子在介质中被电子来回碰撞，进退、折返、曲折前进， 结果总光程比真空中同样的光程平均增加了1.5倍， 按照“康普顿散射”理论，每次碰撞造成的波长改变量为： ⊿λ= λ-λo = (h/mo*c)(1-cosφ)， 如果取平均碰撞角度φ=90，则得到电子的“康普顿波长”： λc= h/mo*c =0.024 埃 = 0.0024 纳米， 即平均每次碰撞后，波长的变化量⊿λ=0.0024 纳米， 假设碰撞了10000次，波长的平均变化量⊿λ=24 纳米， 黄光的波长范围是：578～592 纳米，24纳米的波长变化量足以被观察到了， 而且碰撞次数还会随介质的厚度增加，可能远不止碰撞10000次， 可是为什么没有“介质红移”的理论和实验报告呢？ 就算是高能的X射线穿过玻璃后，是否就会产生“介质红移”呢？ 如果没有观察到X射线的“介质红移”现象， 按“康普顿散射”理论就说明： 与入射光方向基本相同的出射光几乎没有与介质中的电子发生过碰撞， 这就与开始的“介质光程”增加的假设相矛盾了， 那么如果“介质光程”没有增加，真空中的X光在进入玻璃后， c怎么会锐减到c'=0.66c 呢？ 也许介质中的X光速下降的原因被“康普顿散射”搞成一个未解之密了？ 我认为所谓X射线的“粒子性”很可能是“介质冲击波”的特性之一：很强的方向性， 这与电子波、“同步辐射”属于同种类型， 所以才会出现所谓的“康普顿散射”现象， 其实估计不需要X射线通过“石墨”或其它任何介质， 只要在X射线经过的附近区域内， 不同的观测角度φ上都会观测到频率f随φ下降的X射线， 只要自己画一个冲击波的图样，看看各角度上的波长变化规律就知道了， 不过此时就不再是“双峰”了，因为没有与原波长相同的那个“峰”了， （即没有了介质“反射冲击波”） 这还需要试验的验证，对于有些部门这不是件难事， 只要把“石墨”（散射介质）拿开，调整一下“光栅准直系统”的角度， 有利于“冲击波”的“翅膀”穿过就行了，估计光谱仪应该会有所发现的。 或者可以看看“可见同步辐射”是否也有如同X射线一样的明显的“康普顿效应”， 现在一般认为可见光的“康普顿效应”不易被观察到， “可见同步辐射”的确不是一种普通的可见光，它是一种冲击波形式的可见光， 所以应该有明显的“康普顿效应”， 而且“可见同步辐射”比“电子波”更直接一些， 因为它不需要“晶体隔栅”，就不会有介质散射的可能了。 而各种光在介质中被来回反射后，光程虽然增加了，但频率并没有改变， 这是“经典电磁理论”的说法，我看还是对的， 但据说它因无法解释“康普顿效应”而倍受冷落到现在。 希望能早日揭开各种“以太冲击波”的面纱，否则电磁波的种类也太多了一点？ |